ПОЛЯКОВ Николай Сергеевич [р. 5(18). 5.1903, Днепропетровск], советский учёный в области горного дела, акад. АН УССР (1967). Чл. КПСС с 1945. После окончания Днепропетровского горного ин-та (1926) работал по проектированию горных предприятий; в 1926-67 в Днепропетровском горном ин-те. С 1967 директор Института геотехнич. механики АН УССР. Осн. труды в области кинематики и динамики средств рудничного транспорта. Награждён 3 орденами Ленина, 3 др. орденами, а также медалями.

Соч.: Курс рудничного транспорта, М.-Л., 1944 (совм. с А. О. Спиваковским); Основы теории и расчёты рудничных транспортных установок, М., 1962 (совм. с И. Г. Штокманом).

ПОЛЯКОВ Юрий Александрович (р. 18.10.1921, Ташкент), советский историк, чл.-корр. АН СССР (1966). Чл. КПСС с 1945. Окончил ист. ф-т МГУ (1945). Преподавал в МГУ и Академии обществ, наук при ЦК КПСС (профессор с 1970). С 1949 в Ин-те истории СССР АН СССР. Гл. ред. журнала "История СССР" (1966-69). Осн. труды по истории Окт. революции и Гражд. войны в СССР, восстановит, периода, истории сов. крестьянства. Соавтор учебника "История СССР. Эпоха социализма" (1964), "Истории Москвы" (т. 6, кн. 1, 1957), "Всемирной истории" (т. 8, 1961), "Истории СССР с древнейших времён до наших дней" (т. 8, 1967), кн. "Советское крестьянство" (1973).

Соч.: Московские трудящиеся в обороне советской столицы в 1919 г., М., 1958; От боя к труду - от труда до атак, М., 1960; Переход к нэпу и советское крестьянство, М., 1967.

ПОЛЯНА, бальнеологич. курорт в Закарпатской обл. УССР, в 9 км от г. Сва-лява и в 20 км от Мукачева. Расположен в межгорной долине р. Пиние в Лесистых Карпатах. Лето тёплое (ср. темп-pa июля 20 °С), зима умеренно мягкая (ср. темп-ра янв. -3 °С), осадков ок. 800 мм в год. Вода минерального источника "Поляна-Купель" с хим. составом

используется для питья и ванн. 1,5 км от П.- углекислый источник "Поляна-Квасова", в 4 км - аналогичный источник "Маргит" и в 9 км - источник "Свалява", вода к-рых используется для розлива. Лечение заболеваний органов пищеварения. Санаторий.

ПОЛЯНЕ, восточнославянское племенное объединение, занимавшее лесостепные чернозёмные земли по обоим берегам Днепра от Любеча до Родни, а также по нижнему течению рек: Роси, Сулы, Стугны, Тетерева, Ирпеня, Десны и Припяти. Полянская земля находилась на стыке терр. различных восточнослав. племён (древлян, радимичей, дреговичей, северян) и связывала их между собой посредством водных магистралей. По землям П. проходил и важный торг. путь "из варяг в греки", связывавший Сев. Европу с Причерноморьем и Византией. В 9-10 вв. у П. большое развитие получают пашенное земледелие и различные ремёсла (кузнечное, литейное, гончарное, ювелирное и др.). Уже в это время Полянская земля имела высокую плотность населения, о чём свидетельствуют тысячи курганов, обнаруженных археологами. П. проживали малыми семьями в полуземлянках и жилищах наземного типа, носили домотканую одежду и скромные украшения. До принятия христианства покойников сжигали, а над останками возводили курганные насыпи. В 9 в. П. попали под власть Хазарского каганата и выплачивали ему дань. В 60-е гг. 9 в. П. под предводительством своих князей совершали победоносные походы на Византию, печенегов и соседей-полочан. В 80-е гг. 9 в. Полянская земля была захвачена новгородским кн. Олегом, после чего стала ядром Древнерусского государства. Крупнейшими городами П. были: Киев, Переяславль-Русский, Родня, Вышгород, Белгород, Канев. В эпоху феод, раздробленности на земле П. возникли самостоятельные княжества: Киевское, Черниговское и Переяславское. Уже в 10 в. термин "П." выходит из употребления и заменяется термином "Русь". (В последний раз назв. "П." упоминается в летописи под 944.)

Лит.: Рыбаков Б. А., Поляне и северяне, в сб.: Советская этнография, № 6-7, М., 1947; Третьяков П. Н., Восточнославянские племена, 2 изд., М,, 1953; Русанова И. П., Курганы полян. X-XII вв., М., 1966; Мезенцева Г. Г., Кашвське поселения полян, К., 1965. О. М. Рапов.

ПОЛЯНИКА, поленика, растение из сем. розоцветных; то же, что княженика.

ПОЛЯНИЦА-ЗДРУЙ (Polanica Zdroj), бальнеологич. и климатич. курорт в Польше, во Вроцлавском воеводстве, в сев. предгорьях Судет. Расположен в 30 км к 3. от Лендека, в долине р. Быстшица. Зима тёплая (ср. темп-pa янв. -2 °С), лето нежаркое (ср. темп-pa июля 17-19 °С), осадков ок. 500 мм в год. Леч, средства: минеральные источники (гидрокарбонатные кальциево-натриево-маг-ниевые), воды к-рых используют для ванн, питья, орошений и ингаляций. Хим. состав воды осн.источника"ВелькаПенява":

Розлив воды в бутылки (воды "Белька Пенява" и "Юзеф" - лечебные, "Старо-полянка" - столовая). Климатотерапия, торфогрязелечение. Показания: заболевания сердечно-сосудистой системы, функциональные нарушения нервной системы, болезни органов пищеварения, нарушения обмена веществ и др. Санатории, пансионаты, бальнеогрязелечебница, питьевая галерея и др. Клинич. н.-и. центр Варшавской мед. академии.

ПОЛЯНКА, посёлок гор. типа в Барановском районе Житомирской области УССР, в 35 км от железнодорожной станции Радулино (на линии Шепетовка -Коростень).

ПОЛЯНОВ Димитр (псевд.; наст, имя -Димитр Иванов Попов) (4.12.1876, Карнобат,-25.9.1953, София), болгарский поэт. Чл. одной из первых в Болгарии с.-д. организаций (с 1892). Печатался с 1894. Революц. стихами "Низвергнутые кумиры", "Рождение пролетария" положил начало пролет, течению в болг. лит-ре. Автор сб. "Морские капли" (1907). В публицистич. статьях и стихах (сб. "Железные стихи", 1921) отстаивал революц. идеалы, разоблачал бурж. действительность. Редактировал общественно-лит, журн. болг. коммунистов "Червен-смях"(1920-23),"Наковалня"(1925-33).

Стихи П. последних лет (сб. "Белый голубь", 1951, и др.)воспевают победу трудового народа, мир и болгаро-сов. дружбу. Пр. им. Димитрова (1950).

Соч.: Сьбрани съчинения, т. 1 - 6, С., 1960-61; в рус. пер., в кн.: Антология болгарской поэзии, М., 1956.

Лит.: Марков Д. Ф., Димитр Полянов, в его кн.: Болгарская поэзия первой четверти XX в., М., 1959; ВеселиновГ., Д. Полянов, С., 1964.

В. И. Злыднев.

ПОЛЯНОВСКИЙ МИР 1634, мирный договор между Россией и Речью Посполи-той, подписанный 17(27) мая - 4(14) июня 1634 и завершивший русско-польскую войну 1632-34. Получил назв. от места проведения переговоров (с. Семлево на р. Поляновке, между Вязьмой и Дорого-бужем). Рус. делегацию возглавляли боярин Ф. И. Шереметев и окольничий кн. А. М. Львов, польскую - коронный канцлер епископ Я. Задзик, литов. гетман X. Радзивилл. П. м. подтвердил рус.-польск. границы, установленные Деулинским перемирием 1618. Россия отказалась от всех занятых в ходе войны рус. земель (захваченных Польшей в нач. 17 в.), исключая Серпейск с уездом; польск. сторона обязалась вывести свои войска из пределов Рус. гос-ва. Польск. король Владислав IV отказался от претензий на рус. престол, Россия обязалась выплатить польск. стороне 20 тыс. руб., были предусмотрены немедленный обмен без выкупа пленными и межевание границы. Последнее было проведено пятью комиссиями в 1635-48. П. м. был ратифицирован в 1635.

Лит.: Поршнев Б. Ф., На путях к Поляновскому миру 1634г., в кн.: Международные отношения. Политика.Дипломатия. XVI-XX вв., М., 1964; Шеламанова Н. Б., Документы государственных межеваний 30-40-х годов XVII в., в кн.: Археографический ежегодник за 1971 г., М., 1972.

В. Д. Назаров.

ПОЛЯНСКИЙ Анатолий Трофимович (р. 29.1.1928, с. Авдеевка, ныне Донецкой обл. УССР), советский архитектор, доктор архитектуры (1970). Чл. КПСС с 1953. Учился в Моск. архит. ин-те (1944-50) у Ю. Н. Емельянова. С 1958 директор Центр, н.-и. ин-та эксперим. проектирования лечебно-курортных зданий. Преподаёт в Моск. архит. ин-те (1955-60 и с 1973). Применяя метод вариантного использования унифицированных конструкций индустр. изготовления, широко вводя в архитектуру цвет, П. добивается большого разнообразия объёмно-пространств. композиций, силуэтов и ритмич. строя своих сооружений. Осн. работы (с соавторами): павильон СССР на Всемирной выставке в Брюсселе (1958), лагери в "Артеке" (Крым) -"Морской" им. П. Тольятти (1960-61), "Прибрежный" (1960-64; Гос. пр. СССР, 1967), "Горный" (1967; стр-во продолжается), здания посольств СССР в Каире (1965) и Стокгольме (1966), Дом молодёжи в Целинограде (1974). Награждён 2 орденами и медалью.

Соч.: Архитектурное творчество и стандартнзация строительства, М., 1971.

ПОЛЯНСКИЙ Дмитрий Степанович [р. 25.10(7.11).1917, Славяносербск, ныне Ворошиловградекой обл. УССР], советский гос. и парт, деятель. Чл. КПСС с 1939. Род. в семье крестьянина. В 1930 вступил в ВЛКСМ. Трудовую деятельность начал в 1932 рабочим совхоза. Окончил Харьковский с.-х. ин-т (1939) и ВПШ при ЦК ВКП(б) (1942). В 1939-1940 зав. отделом крест. молодёжи Харьковского обкома ЛКСМ Украины. В 1940 служил в Сов. Армии. С 1942 на парт. работе в Алтайском крае: нач. политотдела Хорошенской МТС, 1-й секретарь Карасукского райкома партии. В 1945-49 ответств. организатор Управления кадров ЦК ВКП(б), затем инспектор ЦК. В 1949-52 2-й секретарь Крымского обкома партии, в 1952-53 пред. Крымского облисполкома, в 1953-55 1-й секретарь Крымского обкома, в 1955-57 Оренбургского обкома КПСС. В 1957-58 1-й секретарь Краснодарского крайкома КПСС. В 1958-62 пред. Сов. Мин. РСФСР. В 1962-65 зам. пред. Сов. Мин. СССР; в 1965-73 1-й зам. пред. Сов. Мин. СССР. С февр. 1973 министр с. х-ва СССР. Делегат 19-24-го съездов КПСС; на 20-м, 22-24-м съездах избирался чл. ЦК КПСС. В 1958-60 канд. в чл. Президиума ЦК, в 1960-66 чл. Президиума ЦК КПСС. С апр. 1966 чл. Политбюро ЦК КПСС. Деп. Верх. Совета СССР 4-9-го созывов. Награждён 4 орденами Ленина, а также медалями.

Д. С. Полянский.

ПОЛЯНСКИЙ Юрий (Георгий) Иванович [р. 2(15).3.1904, Петербург], советский протозоолог, проф. (1933), засл. деятель науки РСФСР (1968). Чл. КПСС с 1941. Ученик и сотрудник В. А. Догеля. Окончил Ленинградский ун-т (1924), аспирантуру (1929) и работал там же. Одновременно в 1927-41 и 1945-48 преподавал в Пед. ин-те им. А. И. Герцена (с 1933 зав. кафедрой). В 1941-45 служил в Сов. Армии. В 1948-52 сотрудник Мурманской биол. станции на Баренцевом м. В 1953-56 директор Ин-та биологии Карельского филиала АН СССР. Одновременно с 1953 снова в ЛГУ, с 1955 зав. кафедрой зоологии беспозвоночных, с 1957 зав. лабораторией в Ин-те цитологии АН СССР, в организации к-рого принимал активное участие. Президент Всесоюзного об-ва протозоологов (с 1968). Осн. труды по систематике, цитологии, морфологии и физиологии простейших; паразитологии, экологии, эволюц. учению и методам преподавания биологии. Автор ряда учебников и руководств. Награждён орденом Ленина, орденом Красной Звезды и медалями.

Соч.: Общая протозоология, М.- Л., 1962 (совм. с В. А. Догелем и Е. М. Хейси-ным).

Лит.: Стрелков А. А., К 70-летию Ю. И. Полянского, "Цитология", 1974, № 5.

ПОЛЯРИЗАТОР, устройство для получения полностью или (реже) частично поляризованного оптического излучения из излучения с произвольными поляризационными характеристиками (см. Поляризация света). Простейший поляризационный прибор и один из основных элементов более сложных такихприборов. Линейные П., дающие плоскополяризованный свет,- либо оптически анизотропные поляризационные призмы и поляроиды, либо оптич. стопы изотропных пластинок, прозрачных в нужной области спектра. В качестве циркулярного П. для получения света, поляризованного по кругу, обычно применяют совокупность линейного П. и пластинки четверть длины волны (см. Компенсатор оптический). Любой П. может быть использован и как анализатор поляризованного излучения. См. также Поляризационные приборы. В. С. Запасский.

ПОЛЯРИЗАЦИОННАЯ МИКРОСКОПИЯ, совокупность методов (и обеспечивающих эти методы устройств), предназначенных для наблюдения и изучения под микроскопом объектов, изменяющих в к.-л. отношении поляризацию света, к-рый проходит через объекты или отражается ими. Подробно см. Микроскоп, раздел Способы освещения и наблюдения (микроскопия).

ПОЛЯРИЗАЦИОННО-ОПТИЧЕСКИЙ МЕТОД ИССЛЕДОВАНИЯ напряжений, метод изучения напряжений в деталях машин и строит, конструкциях на прозрачных моделях. Основан на свойстве большинства прозрачных изотропных материалов (стекло, целлулоид, желатин, пластмассы - оптически чувствительные или пьезооптич. материалы) становиться при деформации оптически анизотропными, т. е. на возникновении искусств, двойного лучепреломления (т. н. пьезооптич. эффекта). Главные значения тензора диэлектрич. проницаемости линейно связаны с главными напряжениями. Так, напр., для пластинки, нагруженной в своей плоскости, одно главное напряжение, направленное нормально к пластинке (рис. 1, а), равно нулю и одна из главных плоскостей оптич. симметрии совпадает с плоскостью пластинки. Если на пластинку D в круговом полярископе (рис. 2) падает свет перпендикулярно к ее плоскости, то оптич. разность хода равна: Д = d{n₁ - n₂) или Д = cd(o₁ - о₂), где d - толщина пластинки, o₁и о₂ - главные напряжения, с - т. н. относительный оптич. коэфф. напряжений. Это ур-ние (т. н. ур-ние Вертгейма) - основное при решении плоских задач П.-о. м. и. При просвечивании монохроматич. светом в точках интерференционного изображения модели, в к-рых Д = mХ (т - целое число), наблюдается погашение света; в точках, где Д = (2т + 1) Х/2, - максимальная освещённость. На изображении модели (рис. 3) получаются светлые и тёмные
полосы разных порядков т (картина полос). Точки, лежащие на одной и той же полосе, имеют одинаковую Д, т. е. одинаковые o₁ - о₂ = 2t_max = Д/cd (где t_mах-макс, скалывающие напряжения). При белом свете точки с одинаковыми t_mах соединяются линиями одинаковой окраски - изохромами.

Рис. 1. Схемы: а - пластинки, нагруженной в своей плоскости; б - элемента объёма н напряжённом состоянии; о-нормальные; t - касательные напряжения.

Рис. 2. Схема кругового полярископа: 5 - источник света, Р - поляризатор; D - пластинка; Х/4 - компенсирующие пластинки; А - анализатор; Э - экран.

Рис. 3. Картина полос при равномерном растягивании пластинки с круглым отверстием.

Для определения o₁ - о₂ или t_тах в данной точке достаточно определить с для материала модели и измерить компенсатором Д или можно определить о₀ модели и подсчитать порядок полосы т (а₀ = X/cd - разность главных напряжении в модели, вызывающих разность хода Д = X; с и о₀ получают при простом растяжении, сжатии или чистом изгибе на образцах из материала модели). Т. к. при нормальном просвечивании плоской модели можно получить только разность главных напряжений и их направление, то для определения o₁ и о₂в отдельности существуют дополнит, физико-ме-ханич. способы измерения o₁ + о₂, а также графовычислит. методы разделения o₁и о₂ по известным o₁ - о₂ и их направлению, использующие ур-ния механики сплошной среды.

Для исследования напряжений на объёмных моделях применяется более сложная техника эксперимента. Объёмная модель часто исследуется с применением метода "замораживания" деформаций. Модель из материала, обладающего свойством "замораживания" (отверждённые эпоксидные, фенолформальдегидные смолы и др.), нагревается до темп-ры высокоэластич. состояния, нагружается и под нагрузкой охлаждается до комнатной темп-ры (темп-ры стеклования). После снятия нагрузки деформации, возникающие в высокоэластич. состоянии, и сопровождающая их оптич. анизотропия фиксируются. Наглядно описать это явление можно при помощи условной двухфазной модели материала. При нагреве до 80-120 °С (высокоэластич. состояние) одна часть материала размягчается, другая остаётся упругой. Нагрузке, приложенной к нагретой модели, противостоит неразмягчающийся скелет. При охлаждении нагруженной модели до комнатной темп-ры размягчающаяся часть снова застывает ("замораживается") и удерживает деформацию в скелете после снятия нагрузки. "Замороженную" модель распиливают на тонкие пластинки (срезы) толщиной 0,6-2 мм, к-рые исследуют в обычном полярископе.

Применяется также метод рассеянного света, при к-ром тонкий пучок параллельных лучей поляризованного света пропускается через объёмную модель и даёт в каждой точке на своём пути рассеянный свет, к-рый наблюдается в направлении, перпендикулярном к пучку. Состояние поляризации по линии каждого луча от точки к точке меняется соответственно напряжениям в этих точках. Существует метод, при к-ром в изготовленную из оптически нечувствительного к напряжениям прозрачного материала (спец.органич. стекла) объёмную модель вклеивают тонкие пластинки из оптически чувствит. материала. Измерения во вклейках проводят, как на плоской модели, -с просвечиванием нормально или под углом к поверхности вклейки.

Описанный П.-о. м. и. применяется для изучения напряжений в плоских и объёмных деталях в пределах упругости в тех случаях, когда применение вычислит. методов затруднено или невозможно. П.-о. м. и. напряжений используется для изучения пластич. деформаций (фотопластичность), динамич. процессов, температурных напряжений (фототермо-упругость), для моделирования при решении задач ползучести (фотоползучесть) и др. нелинейных задач механики деформируемого тела.

Разработан также метод оптически чувствит. наклеек (слоев), наносимых на поверхности натурных деталей. Слой оптически чувствит. материала наносится на поверхность металлич. детали или её модели в жидком виде и затем подвергается полимеризации или наклеивается на деталь в виде пластинки; это обеспечивает равенство деформаций нагруженной детали и покрытия. Деформации в покрытии определяются по измеренной в нём разности хода в отражённом свете при помощи односторонних полярископов.

Так как П.-о. м. и. напряжений ведутся на моделях, то они заканчиваются переходом от напряжений в модели к напряжениям в детали. В простейшем случае о_дет = о_мод В/а², где а и В - масштабы геометрического и силового подобий.

Лит.: Пригоровский Н. И., Поляризационно-оптический метод исследования распределения напряжений, в кн.: Справочник машиностроителя, т. 3, М., 1962; Александров А. Я., Ахметзянов М. X., Поляризационно-оптические методы механики деформируемого тела, М., 1973.

В. Н. Савченко.

ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЕ ПРИБОРЫ, предназначаются для обнаружения, анализа, получения и преобразования поляризованного оптического излучения (света), а также для различных исследований и измерений, основанных на явлении поляризации света. К 1-й из двух категорий, на к-рые разделяют П. п., относятся простейшие устройства для получения и преобразования поляризованного света - линейные и циркулярные поляризаторы (П), фазовые пластинки, компенсаторы оптические, деполяризаторы и пр. 2-я категория П. п.-более сложные конструкции и установки для количеств, поляризационно-оптич. исследований. В качестве элементов в них входят П. п. 1-й категории, а также приёмники света, монохроматоры, вспомогательные электронные устройства и мн. др.

Простейшие поляризационные устройства. В П для получения полностью или частично поляризованного света используется одно из трёх физич. явлений: 1) поляризация при отражении света или преломлении света на границе раздела двух прозрачных сред; линейный дихроизм - одна из форм плеохроизма, 3) двойное лучепреломление. Свет, отражённый от поверхности, разделяющей две среды с разными преломления показателями п, всегда частично поляризован. Если же луч света падает на границу раздела под углом, тангенс к-рого равен отношению абс. п 2-й и 1-й сред (их относит, п), то отражённый луч поляризован полностью (см. Брюстера закон). Недостатки отражат. П - малость коэфф. отражения и сильная зависимость степени поляризации р от угла падения и длины световой волны. Преломлённый луч также частично поляризован, причём его р монотонно возрастает с увеличением угла падения. Пропуская свет последовательно через неск. прозрачных плоскопараллельных пластин, можно достичь того, что р прошедшего света будет значительна (см. Стопа в оптике).

Среды, обладающие оптической анизотропией, по-разному поглощают лучи различных поляризаций. В частности, в областях собств. и примесных полос поглощения света двулучепреломляющие среды неодинаково поглощают обыкновенный и необыкновенный лучи (см. Кристаллооптика); это и есть их линейный дихроизм. Если толщина пластинки, вырезанной из анизотропного кристалла (с полосами поглощения в нужной области спектра) параллельно его оптической оси, достаточна, чтобы один из лучей поглотился практически нацело, то прошедший через пластинку свет будет полностью поляризован. Такие П наз. дихроичными. К ди-хроичным П относятся и поляроиды, поглощающее вещество к-рых может быть как кристаллич., так и некристаллическим. Важные преимущества поляроидов - компактность, большие рабочие апертуры (макс, углы раствора сходящегося или расходящегося падающего пучка, при которых прошедший свет ещё поляризован полностью) и практически полное отсутствие ограничений в размере.

П, действие к-рых основано на явлении двойного лучепреломления, подробно описаны в ст. Поляризационные призмы. Их апертуры меньше, чем у поляроидов, а габариты, вес и стоимость больше; однако они всё же незаменимы в ультрафиолетовой области спектра и при работе с мощными потоками оптич. излучения.

Пластинки из оптически анизотропных материалов, вносящие сдвиг фазы между двумя взаимно перпендикулярными компонентами электрич. вектора Е проходящего через них излучения (соответствующими двум линейным поляризациям), наз. фазовыми, или волновыми, пластинками (ФП) и предназначены для изменения состояния поляризации излучения. Так, циркулярные или эллип-тич. П обычно представляют собой совокупность линейного П и ФП. Для получения света, поляризованного по кругу (циркулярно), применяют ФП, вносящую сдвиг фазы в 90° (пластинка четверть длины волны, см. Компенсатор оптический). Двулучепреломляющие ФП изготовляют как из материалов с естеств. оптич. анизотропией (напр., кристаллов), так и из веществ, анизотропия к-рых индуцируется приложенным извне воздействием -электрич. полем, механич. напряжением и пр. (см. Керра ячейка, Фотоупругость, Электрооптика). Применяются также отражат. ФП (напр., ромб Френе-л я, рис. 1); принцип их действия основан на изменении состояния поляризации света при его полном внутреннем отражении. Преимуществом отражат. ФП перед двупреломляющими является почти полное отсутствие зависимости фазового сдвига от длины волны.

Все П (линейные, циркулярные, эллип-тич.) могут использоваться не только как П в собств. смысле слова (для получения света требуемой поляризации), но и для анализа состояния поляризации света, т. е. как анализаторы. Анализ эллиптически поляризованного света производят с помощью компенсаторов разности хода, простейшим из к-рых является упомянутая выше четвертьволновая ФП. Часто возникающую проблему деполяризации частично поляризованного излучения обычно решают не истинной деполяризацией (это - исключительно сложная задача), а сводят её к созданию тонкой пространственной, спектральной или временной поляризационной структуры светового пучка.

Рис. 1. Ромб Френеля, вырезанный из оптического стекла. При близком к нормальному падении луча света, поляризованного линейно под углом 45° к плоскости падения, линейные составляющие луча, поляризованные параллельно и перпендикулярно этой плоскости, при каждом из двух полных внутренних отражений приобретают разность фаз в 1/8 периода световой волны. Итоговая разность фаз в 1/4 периода (90°) даёт луч, поляризованный по кругу (циркулярно).

Приборы для поляризационно-оптическихисследований отличает чрезвычайное разнообразие сфер применения, конструктивного оформления и принципов действия. Их используют для фотомет-рич. и пирометрич. измерений, кристал-лооптич. исследований, изучения механич. напряжений в конструкциях (см. Поляризационно-оптический метод исследования напряжений), в микроскопии, в поляриметрии и сахариметрии, в скоростной фото- и киносъёмке, геоде-зич. устройствах, в системах оптической локации и оптической связи, в схемах управления лазеров, для физич. исследований электронной структуры атомов, молекул и твёрдых тел и др. Описанию многих из этих приборов посвящены отд. статьи. Поэтому ниже следует лишь краткий обзор нек-рых осн. классов подобных приборов.

Элементом большинства П. п. является схема, состоящая из последовательно расположенных на одной оси линейного П и анализатора. Если их плоскости поляризации взаимно перпендикулярны, схема не пропускает света (установка на гашение). Изменение угла между этими плоскостями приводит к изменению интенсивности проходящего через систему света по Малюса закону (пропорционально квадрату косинуса угла). Особое удобство этой схемы для сравнения и измерения интенсивностей световых потоков обусловило её преимуществ. применение в фотометрических П. п. - фотометрах и спектрофотометрах (как с визуальной, так и с фотоэлектрич. регистрацией). П. п. представляют собой осн. элементы оборудования для кристаллооптических и иных исследований сред, обладающих оптич. анизотропией - естеств. или наведённой. При таких исследованиях широко применяются поляризационные микроскопы (см. Микроскоп), позволяющие на основе визуальных наблюдений делать выводы о характере и величине оптич. анизотропии вещества. Для прецизионного анализа оптич. анизотропии и её зависимости от длины волны излучения применяются автоматич. приборы с фотоэлектрич. регистрацией. Практически всегда при количеств. анализе анизотропии требуется сопоставить оптич. свойства среды для двух ортогональных поляризаций - линейных, если измеряется линейный дихроизм или линейное двулучепреломле-ние, и круговых при измерении циркулярного (кругового) дихроизма или вращения плоскости поляризации. Это сопоставление в электронной схеме прибора производится на достаточно высокой частоте, удобной для усиления сигнала и подавления шумов. Поэтому П. п. такого назначения часто включают поляризационный модулятор (см. Модуляция света).

Рис. 2. Полярископ Савара состоит из двух склеенных пластинок кристаллического кварца одинаковой толщины d, вырезанных так, что их оптические оси составляют с осью полярископа углы в 45°, и жёстко связанного с пластинкой Савара анализатора, плоскость поляризации к-рого направлена под 45° к главным сечениям этой пластинки. На рис. изображена только пластинка Савара. При падении частично поляризованного света в поле зрения наблюдаются интерференционные полосы. В случае полностью неполяризованного света полосы отсутствуют при любой ориентации полярископа.

П. п. служат для обнаружения и количеств. определения степени поляризации частично поляризованного света. Простейшими из таких П. п. являются полярископы - двулучепреломляющие пластинки, в к-рых используется интерференция света в сходящихся поляризованных лучах (хроматическая поляризация, см. Поляризация света). Типичный полярископ - пластинка Савара - показан на рис. 2. Самые точные из полярископов позволяют обнаружить примесь поляризованного света к естественному, составляющую доли процента.

Чрезвычайно существенную роль в хи-мич. и биофизич. исследованиях играет обширный класс П. п., служащий для измерения вращения плоскости поляризации в средах с естеств. или наведённой магнитным полем оптической активностью - поляриметры - и дисперсии этого вращения - спектрополяриметры. Относительно простыми, но практически очень важными П. п. являются сахариметры - приборы для измерения содержания Сахаров и нек-рых др. оптически-активных веществ в растворах.

Лит.: Шишловский А. А., Прикладная физическая оптика, М., 1961; Меланхолии Н. М., Грум-Гржимайло С. В., Методы исследования оптических свойств кристаллов, М., 1954; Васильев Б. И., Оптика поляризационных приборов, М., 1969. В. С. Запасский.

ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЕ ПРИЗМЫ, один из классов призм оптических. П. п. служат линейными поляризаторами - с их помощью получают линейно поляризованное оптическое излучение (см. Поляризация света). Обычно П. п. состоят из 2 или более трёхгранных призм, по меньшей мере одна из к-рых вырезается из оптически анизотропного (см. Оптическая анизотропия) кристалла. Конструктивно П. п. выполняют так, что проходящее через них излучение должно преодолеть наклонную границу раздела 2 сред, на к-рой условия преломления света для компонент светового пучка, поляризованных в 2 взаимно перпендикулярных плоскостях, резко различаются. В частности, для одной из этих компонент на границе раздела могут выполняться условия полного внутреннего отражения, в результате чего через П. п. проходит лишь др. компонента. Таковы, напр., широко распространённые П. п. Николя (часто наз. просто николями, рис. 1) и Фуко (рис. 2), в к-рых пропускается необыкновенный луч е (см. Двойное лучепреломление, Кристаллооптика), а отсекается - поглощается или выводится в сторону - обыкновенный луч о. Подобные П. п. наз. однолучевыми. Двухлучевые П. п. пропускают обе взаимно-перпендикулярно линейно поляризованные компоненты исходного пучка, пространственно разделяя их. Чаще всего П. п. изготовляют из исландского шпата СаСО₃, прозрачного в диапазоне длин волн X = 0,2-2 мкм, и кристаллич. кварца SiO₂, прозрачного при X = 0,185-3,5 мкм.

Рис. 1. Призма Николя. Штриховка указывает направление оптических осей кристаллов в плоскости чертежа. Направления электрических колебаний световых волн указаны на лучах стрелками (колебания происходят в плоскости рисунка) и точками (колебания перпендикулярны плоскости рисунка). О и е -обыкновенный и необыкновенный лучи. Чернение на нижней грани призмы поглощает полностью отражаемый от плоскости склейки обыкновенный луч. Клей - канадский бальзам.

Рис. 2. Укороченная поляризационная призма Фуко с воздушным промежутком. Обозначения те же, что и на рис. 1.

Трёхгранные призмы, из к-рых состоят однолучевые П. п., часто склеивают прозрачным веществом с преломления показателем (ПП) п, близким к среднему значению ПП обыкновенного (n_O) и необыкновенного (п_е) лучей. Клеющими веществами служат канадский бальзам, глицерин, касторовое и льняное масла и др. Во мн. П. п. их части разделены не клеем, а воздушной прослойкой, что снижает потери на поглощение при высоких плотностях излучения и даёт ряд преимуществ при работе в ультрафиолетовой (УФ) области спектра. Используют также прослойки из плавленого кварца. Применяют П. п., в к-рых кристаллич. пластинка вклеена между двумя призмами из стекла, ПП к-рого близок к большему ПП кристалла (рис. 3). В таких П. п. проходит обыкновенный луч, а отражается необыкновенный. Для того чтобы один из лучей претерпевал на границе раздела (склейки) полное внутр. отражение, выбираются определённые значения преломляющих углов трёхгранных призм и, как правило, определённые ориентации оптич. осей кристаллов, из к-рых они вырезаны. Такое отражение происходит, если углы падения лучей на П. п. не превышают нек-рых предельных углов I₁ и I₂ (см., напр., рис. 4 - П. п. Глана -Томсона). Сумма I₁ + I₂ наз. апертурой полной поляризации П. п.; её величина существенна при работе с П. п. в сходящихся пучках излучения.

Рис. 3. Линейный поляризатор (поляризационная призма) из стекла и исландского шпата. Точки в прослойке шпата указывают, что его оптическая ось перпендикулярна плоскости рисунка. Остальные обозначения те же, что и на рис.1.

В П. п. со скошенными гранями (Николя, Фуко и др.) проходящий луч испытывает параллельное смещение, поэтому при вращении призмы вокруг луча последний также вращается. От этого и нек-рых иных недостатков таких П. п. свободны П. п. в форме прямоугольных параллелепипедов: Глана - Томсона, Глана (рис. 5), Глазебрука (рис. 6), Франка - Риттера (рис. 7) и пр.

Из двухлучевых П. п. наиболее распространены П. п. Рошона, Сенармона, Волластона и нек-рые др. (рис. 8). Один из двух пропускаемых лучей в П. п. Рошона и Сенармона не меняет своего направления, другой (необыкновенный) отклоняется на угол 9 (его величина ~5-6°), сильно зависящий от длины волны света: б = (n₀ - n_e)tga, где а - преломляющий угол трёхгранных призм. П. п. Волластона даёт удвоенный угол расхождения лучей 26 (ок. 10°), причём при перпендикулярном падении отклонения лучей симметричны; эта П. п применяется в поляризационных фотометрах, спектрофотометрах и поляриметрах. Угол а в П. п. из исландского шпата близок к 30°, из кристаллич. кварца - к 60°.

Рис. 4. Предельные углы падения I₁ и I_z лучей на поляризационную призму Глана - Томсона. Обозначения при лучах те же, что и на рис. 1. Клеем служит канадский бальзам (апертура полной поляризации е = I₁ + I₂ = 27,5°) или льняное масло (е = 41°). Угол а = 76,5°.

Рис. 5. Поляризационная призма Глана. А В - воздушный промежуток. Точки на обеих трёхгранных призмах указывают, что их оптические оси перпендикулярны плоскости рисунка. Обозначения при лучах те же, что и на рис. 1.

Рис. 6. Поляризационная призма Гла-зебрука. Обозначения при лучах те же, что и на рис. 1. При склейке в плоскости АВ канадским бальзамом угол а = 12,1°, льняным маслом - 14°, глицерином -17,3°. Оптические оси кристаллов обеих прямоугольных призм перпендикулярны плоскости рисунка (помечено точками).

Рис. 7. Поляризационная призма Франка - Риттера (клей - канадский бальзам): а - вид сбоку; 6 - вид по ходу луча. Оптические оси кристаллических прямоугольных призм направлены под углом 45° к плоскости рисунка а и под углом 90° к плоскости колебаний электрического вектора необыкновенного луча (его плоскости поляризации).

Рис. 8. Двухлучевые поляризационные призмы: а - призма Рошона; б-призма Сенармона; в -призма Волластона; г -призма из исландского шпата и стекла; д - призма Аббе. Штриховка указывает направление оптических осей кристаллов в плоскости рисунка. Точки означают, что оптическая ось перпендикулярна плоскости рисунка. Стрелки и точки на лучах указывают направления колебаний электрического вектора.

Для П. п., как правило, характерны незначит. апертура полной поляризации, высокая стоимость и относительно большие размеры. Они требуют аккуратного обращения, но практически лишены хроматической аберрации, незаменимы при работе в УФ области спектра и в мощных потоках оптич. излучения и позволяют получать однородно поляризованные пучки, степень поляризации к-рых лишь на ~10^-5 отличается от 1.

Лит. см. при ст. Поляризационные приборы, Поляризация света. В. С. Запасский.

ПОЛЯРИЗАЦИЯ (франц. polarisation, первоисточник: греч. polos - ось, полюс) биоэлект р и ческа я, возникновение двойного электрич. слоя на границе между наружной средой и содержимым живой клетки; при этом наружная поверхность клетки в состоянии покоя заряжена положительно по отношению к её содержимому, имеющему отрицат. заряд.

Постоянная биоэлектрич. П. обусловлена особенностями строения биологич. мембран, а также неравномерным распределением неорганич. ионов (в первую очередь К⁺, Na⁺, Cl^-) в содержимом клетки и в окружающей её среде (электрохим. градиенты). Потенциал покоя - непосредственное следствие П. У большинства живых клеток концентрация ионов К⁺ в протоплазме в 20-50 раз выше, чем во внеклеточной жидкости. Поверхностная мембрана этих клеток в состоянии покоя более проницаема для ионов К⁺, чем для др. катионов. Поэтому ионы К⁺, диффундируя из клетки наружу, приводят к накоплению избытка положит, зарядов на наружной стороне мембраны, на внутренней же образуется избыток отрицат. зарядов (см. Мембранная теория возбуждения). Для ионов Na+, Ca²⁺ и С1^- мембрана в покое мало проницаема, но в активированном состоянии происходит изби-рат. повышение проницаемости для к.-л. из этих ионов, что приводит к изменению П. (см. Биоэлектрические потенциалы). Так, мембрана возбуждённого участка нерва становится на короткое время проницаемой для ионов Na⁺, вход к-рых в клетку приводит к деполяризации мембраны. Если эта деполяризация достигает критич. уровня, возникает потенциал действия. Нисходящая фаза потенциала действия, в течение к-рого П. мембраны возвращается к уровню покоя, наз. фазой реполяризации мембраны. При увеличении потенциала покоя выше нормального уровня происходит гиперполяризация мембраны. Относит. постоянство уровня П. живой клетки обеспечивается постоянством электрохим. градиентов, что, в свою очередь, поддерживается работой ионных насосов (см. "Натриевый насос"), затрачивающих энергию на противоградиентный перенос ионов через мембрану (см. Активный транспорт ионов).

Лит. см. при ст. Биоэлектрические потенциалы, Мембранная теория возбуждения, Проницаемость биологических мембран.

Л. Г. Магазаник.

ПОЛЯРИЗАЦИЯ ВАКУУМА в квантовой теории поля, изменение в распределении виртуальных пар заряженных частиц-античастиц под воздействием электромагнитного поля. П. в., предсказанная квантовой электродинамикой, приводит к появлению эффектов, к-рые могут быть обнаружены на опыте: поправкам к значениям энергий электронов в атоме, поправкам к сечению упругого рассеяния на большие углы, ещё не наблюдённому рассеянию света на свете и кулоновском поле и т. п. См. Квантовая теория поля.

ПОЛЯРИЗАЦИЯ ВОЛН, нарушение осевой симметрии распределения возмущений (напр., смещений и скоростей в механич. волне или напряжённостей электрич. и магнитных полей в электромагнитных волнах) в поперечной волне относительно направления её распространения; см. Волны. Наибольшее значение П. в. имеет в случае электромагнитных волн оптич. диапазона. Подробнее см. Поляризация света.

ПОЛЯРИЗАЦИЯ ДИЭЛЕКТРИКОВ. 1) смещение положительных и отрицательных электрич. зарядов в диэлектриках в противоположные стороны. П. д. происходит под действием электрич. поля или нек-рых др. внешних факторов, напр, механич. напряжений в пьезоэлект-риках (см. Пьезоэлектричество). Возможна и спонтанная (самопроизвольная) П. д. у пироэлектриков, в частности у сегнетоэлектриков.

2) Электрич. дипольный момент единицы объёма диэлектрика.

ПОЛЯРИЗАЦИЯ НЕБЕСНОГО СВОДА, одно из оптич. явлений атмосферы, наблюдаемое при безоблачной погоде днём, а также ночью при лунном свете. Заключается в том, что лучистый поток, поступающий на земную поверхность в виде рассеянного толщей воздуха света неба, частично поляризован (см. Поляризация света). П. н. с. была открыта франц. учёным Д. Араго в 1809. Невооружённым глазом она не может быть замечена и обнаруживается при помощи полярископа (см. Поляризационные приборы). Поляризация в данной точке неба количественно характеризуется прежде всего двумя величинами: степенью поляризации, к-рая представляет собой отношение полностью поляризованного потока лучистой энергии ко всему потоку, поступающему от данного участка неба, и положением плоскости поляризации, определяемой двугранным углом, составляемым последней с плоскостью вертикала. Наиболее полно П. н. с. изучена для вертикала, проходящего через Солнце. Максимум степени поляризации, как правило, наблюдается в точке вертикала, отстоящей от солнечного диска на 90°, где доля поляризованных лучей может доходить до 85%, а плоскость поляризации совпадает с плоскостью вертикала. От этой точки П. н. с. уменьшается в обе стороны и достигает нуля в т. н. нейтральных точках неба - точках Араго и Бабине. П. н. с. имеет суточный и годовой ход и зависит от условий погоды, геогр. положения местности и др. факторов. Свет, рассеиваемый крупными частицами, совсем не поляризован, поэтому даже небольшая облачность сильно снижает П. н. с. Увеличение мутности атмосферы за счёт пыли, дыма, вулканич. пепла и тому подобных примесей также влечёт за собой резкое снижение П. н. с., поэтому степень П. н. с. может служить косвенным признаком прозрачности атмосферы.

Лит.: Соболев В. В., Рассеяние света в атмосферах планет, М., 1972.

ПОЛЯРИЗАЦИЯ СВЕТА, одно из фундаментальных свойств оптического излучения (света), состоящее в неравноправии различных направлений в плоскости, перпендикулярной световому лучу (направлению распространения световой волны). П. с. наз. также геометрич. характеристики, к-рые отражают особенности этого неравноправия. Впервые понятие о П. с. было введено в оптику И. Ньютоном в 1704-06, хотя явления, обусловленные ею, изучались и ранее (открытие двойного лучепреломления в кристаллах Э. Бартолином в 1669 и его тео.ретич. рассмотрение X. Гюйгенсом в 1678-90). Сам термин "П. с." предложен в 1808 Э. Малюсом. С его именем и с именами Ж. Био, О. Френеля, Д. Араго, Д. Брюстера и др. связано начало широкого исследования эффектов, в основе к-рых лежит П. с.

Существ. значение для понимания П. с. имело её проявление в эффекте интерференции света. Именно тот факт, что два световых луча, линейно поляризованных (см. ниже) под прямым углом друг к другу, при простейшей постановке опыта не интерферируют, явился решающим доказательством поперечности световых волн (Френель, Араго, Т. Юнг, 1816-19). П. с. нашла естеств. объяснение в электромагнитной теории света Дж. К. Максвелла (1865-73) (см. Оптика).

Поперечность световых волн (как и любых др. электромагнитных волн) выражается в том, что колеблющиеся в них векторы напряжённости электрического поля Е и напряжённости магнитного поля Н перпендикулярны направлению распространения волны. Б к Н выделяют (отсюда указанное выше неравноправие) определённые направления в пространстве, занятом волной. Кроме того, Е и Н почти всегда (об исключениях см. ниже) взаимно перпендикулярны, поэтому для полного описания состояния П. с. требуется знать поведение лишь одного из них. Обычно для этой цели выбирают вектор Е.

Световой импульс, испускаемый к.-л. . отдельно взятым элементарным излучателем (атом, молекула) в единичном акте излучения, всегда поляризован полностью. Но макроскопич. источники света состоят из огромного числа таких частиц-излучателей; пространств. ориентации векторов Е (и моменты актов излучения) световых импульсов отд. частиц в большинстве случаев распределены хаотически (это не относится, напр., к лазерам!). Кроме того, поляризация меняется в результате процессов взаимодействия между частицами-излучателями. Поэтому в общем излучении подавляющего большинства источников направление Е не определено (оно непрерывно и беспорядочно меняется за чрезвычайно малые промежутки времени). Подобное излучение наз. неполяризованным, или естественным, светом. Е, как и всякий вектор, всегда можно представить в виде суммы его проекций на 2 взаимно перпендикулярных направления (выбираемых в плоскости, поперечной направлению распространения света). В естеств. свете разность фаз между такими проекциями непрерывно и хаотически меняется. В полностью поляризованном свете эта разность фаз строго постоянна, т. е. взаимно перпендикулярные компоненты Е когерентны (см. Когерентность). Создав определённые условия на пути распространения естеств. света, можно выделить из него поляризованную (полностью или частично) составляющую. Кроме того, полная или частичная (о смысле этого понятия см. ниже) П. с. возникает в ряде природных процессов испускания света и его взаимодействия с веществом.

Полную поляризацию монохроматического света характеризуют проекцией траектории конца вектора Е (рис. 1) в каждой точке луча на плоскость, перпендикулярную лучу. В самом общем случае т. н. эллиптической поляризации такая проекция -эллипс, что легко понять, учитывая постоянство разности фаз между взаимно перпендикулярными компонентами Е и одинаковость частоты их колебаний в монохроматической волне. Для полного описания эллиптич. П. с. необходимо знать направление вращения Е по эллипсу (правое или левое), ориентацию осей эллипса и его эксцентриситет (см., напр., рис. 2, б, г, е). Наибольший интерес представляют предельные случаи эллиптич. П. с.- линейная П. с. (разность фаз 0, kп, где k - целое число, рис. 2, а и д), когда эллипс вырождается в отрезок прямой, и круговая, или циркулярная, П. с. [разность фаз ±(2k + 1)п/2], при к-рой эллипс поляризации превращается в окружность. Определяя состояние линейно- или пло-скополяризованного света, достаточно указать положение плоскости поляризации света, поляризованного по кругу,- направление вращения (правое -рис. 2, в, или левое). В сложных неоднородных световых волнах (напр., в металлах или при полном внутреннем отражении) мгновенные направления векторов Е и Н уже не связаны простым соотношением ортогональности, и для полного описания П. с. в таких волнах требуется знание поведения каждого из этих векторов по отдельности.

Рис. 1. Колебания проекций электрического вектора Е световой волны на взаимно перпендикулярные оси х и у (г - направление распространения волны, перпендикулярное как х, так и у). 6 и в -моментальные изображения колебаний и соответствующей огибающей концов полного вектора Е в разных точках волны для случая, когда вертикальные (по оси х) колебания на четверть периода (90°) опережают горизонтальные (по оси у). В каждой одной точке конец Е в этом случае описывает окружность. Стрелки на в нанесены лишь для того, чтобы яснее показать вид правого винта. Винтовая поверхность отнюдь не вращается вокруг z при прохождении волны. Напротив, следует представлять, что вся винтовая поверхность как целое, не вращаясь, переносится вдоль z со скоростью волны.

Рис. 2. Примеры различных поляризаций светового луча (траекторий конца электрического вектора Е в к.-л. одной точке луча) при различных разностях фаз между взаимно перпендикулярными компонентами Ех и Еу. Плоскость рисунков перпендикулярна направлению распространения света: а и д - линейные поляризации; в - правая круговая поляризация; б, г и е - эллиптические поляризации различной ориентации. Приведённые рисунки соответствуют положительным разностям фаз б (опережению вертикальных колебаний по сравнению с горизонтальными). X -длина волны света.

Если фазовое соотношение между компонентами (проекциями) Е меняется за времена, много меньшие времени измерения П. с., нельзя говорить о полной П. с. Однако может случиться, что в составляющих пучок света монохроматич. волнах Е меняется не совершенно хаотически, а между взаимно перпендикулярными компонентами Е существует нек-рый преимущественный фазовый сдвиг (фазовая корреляция), сохраняющийся в течение достаточно длительного времени. Физически это означает, что в поле световой волны амплитуда проекции Е на одно из взаимно перпендикулярных направлений всегда больше, чем на другое. Степень подобной фазовой корреляции в таком - частично поляризованном - свете описывают параметром р - степенью П. с. Так, если преимуществ, фазовый сдвиг равен О, свет частично линейно поляризован; ± п/2-частично поляризован по кругу. Частично поляризованный свет можно рассматривать как "смесь" двух крайних видов -полностью поляризованного и естественного. Их соотношение и характеризуют параметром р, к-рый часто (но не всегда) определяют как |I₁-I₂|/(I₁+I₂). где индексы 1 и 2 относятся к интенсив-ностям I света двух чортогональных" поляризаций, напр, линейных во взаимно перпендикулярных плоскостях или соответствующих правой и левой круговым поляризациям; р может меняться от О до 100%, отражая все количеств. градации состояния П. с. (Следует иметь в виду, что свет, проявляющийся в одних опытах как неполяризованный, в других может оказаться полностью поляризованным - с П. с., меняющейся во времени, по сечению пучка или по спектру.)

В квантовой оптике электромагнитное излучение рассматривают как поток фотонов (см. Излучение, Квантовая механика. Оптика). Состояния П. с. с квантовой точки зрения определяются тем, каким моментом количества движения обладают фотоны в потоке. Так, фотоны с круговой поляризацией (правой или левой) обладают моментом, равным ±h (h - Планка постоянная). Любое состояние П. с. может быть выражено всего через два т. н. базисных состояния. При описании П. с. выбор пары исходных базисных состояний неоднозначен - ими могут служить, напр., любые две взаимно-ортогональные линейные П. с., правая и левая круговые П. с. и т. д., причём в каждом случае от одной пары базисных состояний можно по определённым правилам перейти к др. паре.

Эта неоднозначность имеет в квантовом подходе принципиальный характер, однако -"произвол" обычно ограничивают конкретные физич. условия: наиболее удобно выбирать за базисную пару такие состояния П. с., к-рые преобладают в актах испускания фотонов элементарными излучателями либо определяют рассматриваемый процесс взаимодействия света и вещества. (Определение состояния П. с. на опыте осуществляется с помощью такого взаимодействия; по общим правилам квантовой механики подобный эксперимент всегда меняет -иногда пренебрежимо мало, иногда существенно - исходную П. с.) Базисные состояния и состояния, описываемые любой линейной комбинацией базисных (суперпозицией, см. Суперпозиции принцип), наз. чистыми. Они соответствуют полной П. с., со степенью П. с. 100%. Фотоны могут находиться не только в чистых, но и в т. н. смешанных состояниях, в к-рых степень их поляризации меньше 100% и может доходить до нуля (естеств. свет). Смешанные состояния также выражаются через базисные, но более сложным образом, чем линейная суперпозиция (их наз. некогерентной смесью чистых состояний). Взаимодействие света и вещества может в определённых условиях приводить к полному или частичному "выделению" чистых состояний из смешанных (за счёт упомянутого выше изменения П. с. при таком взаимодействии).

Это явление используется для получения полностью поляризованного света или увеличения степени П. с. во мн. поляризационных приборах. Если за базисные состояния П. с. выбраны две круговые (правая и левая) П. с., то при их наложении (когерентной суперпозиции) в равных долях наблюдается линейная П. с.; суперпозиции их в различных др. соотношениях дают эллиптические П. с. со всевозможными характеристиками. Через эти же базисные состояния могут быть выражены любые смешанные состояния. Т. о., тот или иной выбор всего двух базисных состояний даёт возможность описать все состояния П. с.

Эксперименты подтверждают теоре-тич. вывод о том, что каждый фотон, поляризованный по кругу, обладает моментом количества движения h = h/2п (см. Оптическая ориентация, Садовского эффект). Характер поляризации фотонов определяется законом сохранения момента количества движения системы элементарный излучатель - испущенный фотон (при условии, что взаимодействием отд. излучателей между собой можно пренебречь).

Кроме особенностей элементарных актов излучения, к частичной (а иногда и полной) П. с. приводит множество фи-зич. процессов. К ним относятся, напр., отражение света и преломление света, при к-рых П. с. обусловлена различием оптич. характеристик границы раздела двух сред для компонент светового пучка, поляризованных параллельно и перпендикулярно плоскости падения (см. Брюстера закон). Свет может поляризоваться при прохождении через среды, обладающие естеств. или вызванной внеш. воздействиями (индуцированной) оптической анизотропией (вследствие неодинаковости коэффициентов поглощения света при различных состояниях П. с., напр. при правой и левой круговых П. с.-т. н. круговой дихроизм, являющийся частным случаем плеохроизма', вследствие различия преломления показателей среды для лучей различных линейных поляризаций - двойного лучепреломления, см. также Кристаллооптика). Очень часто полностью поляризовано излучение лазеров', одной из осн. (но не единственной!) причин П. с. в лазерах является специфич. характер вынужденного излучения, при к-ром поляризации испускаемого фотона и фотона, вызвавшего акт испускания, абсолютно тождественны; т. о. при лавинообразном умножении числа испускаемых фотонов в лазерном импульсе их поляризации могут быть совершенно одинаковыми. П. с. возникает при резонансном излучении в парах, жидкостях и твёрдых телах. П. с. при рассеянии света столь характерна, что её исследование - один из осн. способов изучения как особенностей и условий самого рассеяния, так и свойств рассеивающих центров, в частности их структуры и взаимодействия между собой (см., напр., Атмосферная оптика, Комбинационное рассеяние света, Поляризация небесного свода). (При рассеянии поляризованного света происходит и его деполяризация - уменьшение степени П. с.) В определённых условиях сильно поляризовано люминесцентное свечение (см. Люминесценция), особенно при возбуждении его поляризованным светом. П. с. весьма чувствительна к величине напряжённости и ориентации электрич. и магнитных полей; в сильных полях компоненты, на к-рые расщепляются спектральные линии испускания, поглощения и люминесценции газообразных и конденсированных систем, оказываются поляризованными (см. Зеемана эффект, Магнитооптика, Штарка эффект).

Одним из эффектов интерференции поляризованных лучей света является хроматическая П. с.

Характерная для всех интерференционных явлений зависимость от длины волны ("цвета") излучения приводит при этой "П. с." (как показывает само название) к окрашиванию интерференционной картины, если исходный поток был белым светом. Обычная схема получения картины хроматич. П. с. в параллельных лучах приведена на рис. 3. В зависимости от разности хода обыкновенного и необыкновенного лучей, приобретаемой в двулучепреломляющей пластинке, наблюдатель видит эту пластинку (в свете, выходящем из анализатора) тёмной или светлой в монохроматич. свете либо окрашенной - в белом. Если пластинка неоднородна по толщине или по показателю преломления, её участки, в к-рых эти параметры одинаковы, видны соответственно одинаково тёмными или светлыми либо одинаково окрашенными. Линии одинаковой цветности называют изохромами. Схема для наблюдения хроматической П. с. в сходящихся лучах показана на рис. 4, а получаемые при этом картины - на рис. 5.

Рис. 3. Схема наблюдения интерференции поляризованных лучей (хроматической поляризации) в параллельном световом потоке. Поляризатор N1 пропускает лишь одну линейно поляризованную (в направлении N1N1) составляющую исходного пучка. В пластинке К, вырезанной из двулучепреломляющего одноосного кристалла параллельно его оптической оси ОО и установленной перпендикулярно пучку, плоскополяризованный луч разделяется на составляющую А₀ с колебаниями электрического вектора, параллельными ОО (необыкновенный луч), и составляющую А_О, колебания электрического вектора к-рой перпендикулярны ОО (обыкновенный луч). Показатели преломления материала пластинки К для этих двух лучей (пе и по) различны, а следовательно, различны скорости их распространения в К, вследствие чего эти лучи, распространяясь по одному направлению, приобретают разность хода. Разность фаз их колебаний при выходе из К равна s =
= (1/X)-2п/(n_o - n_е), где l - толщина К, X - длина волны падающего света. Анализатор N₂ пропускает из каждого луча только его слагающую с колебаниями, лежащими в плоскости его главного сечения N₂N₂. Если N₁ПЕРПАНДИКУЛЯРНО N₂ (оптические оси анализатора и поляризатора скрещены), амплитуды слагающих А1 и А2 равны, а разность их фаз Д = б + п. Они когерентны и интерферируют между собой. В зависимости от величины Д на к.-л. участке пластинки К наблюдатель увидит этот участок тёмным [Д -= (2/k + 1)п, k - целое число] или светлым (Д = 2/kп) в монохроматическом свете и окрашенным - в белом свете.

Рис. 4. Схема для наблюдения хроматической поляризации в сходящихся лучах. N₁ - поляризатор, N₂- анализатор; К - пластинка толщиной l, вырезанная из одноосного двулучепреломляющего кристалла параллельно его оптической оси; L₁, L₂ - линзы. Лучи разного наклона проходят в К разные пути, приобретая разности хода (различные для обыкновенного и необыкновенного лучей). По выходе из анализатора они интерферируют, давая характерные интерференционные картины, показанные на рис. 5.

Рис. 5. Интерференционные картины хроматической поляризации в сходящихся лучах при условии, что оптические оси анализатора и поляризатора скрещены (N₁  |   N₂, см. рис. 4). а - срез кристаллической пластинки К перпендикулярен её оптической оси; б - срез параллелен оптической оси. Если падающий на анализатор свет - белый, картины приобретают сложную характерную окраску.

На мн. из перечисленных явлений основаны принципы действия разнообразных поляризационных приборов, с помощью которых не только анализируют состояние П. с., испускаемого внеш. источниками, но и получают требуемую П. с. и преобразуют одни её виды в другие.

Особенности взаимодействия поляризованного света с веществом обусловили его исключительно широкое применение в науч. исследованиях кристаллохимич. и магнитной структуры твёрдых тел, строения биологич. объектов (напр., поляризационная микроскопия, см. Микроскоп), состояний элементарных излучателей и их отд. центров, ответственных за квантовые переходы, для получения информации о чрезвычайно удалённых (в частности, астрофизических) объектах. Вообще, П. с. как существенно анизотропное свойство излучения позволяет изучать все виды анизотропии вещества -поведение газообразных, жидких и твёрдых тел в полях анизотропных возмущений (механических, звуковых, электрических, магнитных, световых), в кристаллооптике - структуру кристаллов (в подавляющем большинстве - оптически анизотропных), в технике (напр., в машиностроении) - упругие напряжения в конструкциях (см. Поляриэационно-оптический метод исследования напряжений) и т. д. Изучение П. с., испускаемого или рассеиваемого плазмой, играет важную роль в диагностике плазмы. Взаимодействие поляризованного света с веществом может приводить к оптической ориентации или т. н. выстраиванию атомов, генерации мощного поляризованного излучения в лазерах и пр. Напротив, исследование деполяризации света при фотолюминесценции даёт сведения о взаимодействии поглощающих и излучающих центров в частицах вещества, при рассеянии света - ценные данные о структуре и свойствах рассеивающих молекул или иных частиц, в др. случаях - о протекании фазовых переходов и т. д. П. с. широко используется в технике, напр. при необходимости плавной регулировки интенсивности светового пучка (см. Малюса закон), для усиления контраста и устранения световых бликов в фотографии, при создании светофильтров, модуляторов излучения (см. Модуляция света), служащих одними из осн. элементов систем оптической локации и оптической связи, для изучения протекания химия, реакций, строения молекул, определения концентраций растворов (см. Поляриметрия, Сахариметрия) и мн. др. П. с. играет заметную роль в живой природе. Мн. живые существа способны чувствовать П. с., а нек-рые насекомые (пчёлы, муравьи) ориентируются в пространстве по поляризованному (в результате рассеяния в атмосфере) свечению голубого неба. При определённых условиях к П. с. становится чувствительным и человеческий глаз (т. н. явление Хайдингер а).

Лит.: Ландсберг Г. С., Оптика, 4 изд., М., 1957 (Общий курс физики, т. 3); Шерклифф У., Поляризованный свет, пер. с англ., М., 1965; Борн М., Вольф Э., Основы оптики, пер. с англ., 2 изд., М., 1973; Феофилов П. П., Поляризованная люминесценция атомов, молекул и кристаллов, М., 1959; Ахиезер А. И., Берестецкий В. Б., Квантовая электродинамика, Зизд., М., 1969. В. С. Запасский.

ПОЛЯРИЗАЦИЯ ЧАСТИЦ, характеристика состояния частиц, связанная с наличием у них собственного момента количества движения - спина. Понятие П. ч. близко к понятию поляризации света. Последнее означает, в частности, что плоские световые волны с определёнными частотой, направлением распространения и интенсивностью могут отличаться расположением векторов напряжённостей электрического и магнитного полей в пространстве, т. е. поляризацией. Это свойство сохраняется и при квантовом описании света: фотон может обладать поляризацией.

Частица с ненулевой массой покоя (электрон, ядро и др.) и спином J (в единицах постоянной Планка h) имеет 2J + 1 квантовых состояний, отвечающих различным ориентациям спина (различным значениям проекции спина на нек-рое направление). Состояние частицы представляет собой суперпозицию этих состояний. Если коэфф. суперпозиции полностью определены ("чистое" квантовое состояние), то говорят, что частица полностью поляризована. Если коэфф. суперпозиции определены не полностью, а заданы только нек-рыми ста-тистич. характеристиками ("смешанное" состояние), то говорят о частичной поляризации. В частности, частица может быть полностью неполяризованной; это означает, что её свойства одинаковы по всем направлениям, как у бесспиновой частицы (с J = 0). В общем случае П. ч. определяет степень симметрии (или асимметрии) частиц в пространстве. Частицу называют поляризованной (в узком смысле слова), если характеристика её симметрии включает винтовую ось (как у вращающегося твёрдого тела или у циркулярно поляризованного света). Если такой оси нет, но нет и сферич. симметрии, то П. ч. наз. выстроенностью (пример -линейно поляризованный свет). П. ч. определяется в общем случае числом параметров, равным (2J +1)²-1.

Частица с нулевой массой, напр, фотон, обладает только двумя состояниями, определяемыми её спином, а её поляризация определяется в общем случае тремя параметрами. Нейтрино с нулевой массой обладают особым свойством -они всегда полностью поляризованы в форме правой или левой циркулярной поляризации (см. Нейтрино).

В. Б. Берестецкий.

ПОЛЯРИЗАЦИЯ ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКАЯ, отклонение электродного потенциала Е от стационарного потенциала ЕСТ, к-рый электрод приобретает в отсутствие внешнего тока. П. э. измеряется в вольтах (милливольтах). Если отклонение отрицательно (вызвано подводом электронов, к-рые должны расходоваться в реакциях, идущих в катодном направлении), то П. э. называют катодной; при противоположном направлении тока - анодной. Графики функциональной связи между П. э. и плотностью тока i называют соответственно катодными и анодными поляризационными кривыми и широко используют при описании и исследовании электрохим. и коррозионных процессов.

В общем случае связь между i и П. э. криволинейна, однако в интервале отклонений ±10-15 мв от Е_стона, как правило, прямолинейна. Угловой коэффициент этого участка (т. е. отношение приращения П. э. к приращению г) имеет размерность сопротивления единицы поверхности (ом*см²) и наз. поляризационным сопротивлением электрода R_п. Электроды с большим R_п наз. сильнополяризуемыми, т. к. уже при очень малых г их потенциалы сильно отклоняются от Е_ст. Электроды с малым R_п - слабополяризуемые. Существует обратная пропорциональность между R_п и интенсивностью того обмена электрич. зарядами, к-рый происходит между электродом и электролитом при Е_ст. На коррелирующем электроде эта интенсивность обычно совпадает с плотностью коррозионного тока, и потому измерение R_п иногда используют для определения скорости электрохим. коррозии. Если на электроде возможна лишь одна электродная реакция, то Е_ст совпадает с равновесным потенциалом Е_р этой реакции, П. э.- с её перенапряжением, a R_п оказывается обратно пропорциональным равновесному току обмена. Термином "концентрационная поляризация" обозначают те изменения Е, к-рые связаны с замедленным переносом исходных или конечных компонентов протекающей на электроде реакции. В зоне реакции концентрация первых (С_исх) понижается, а вторых (C_KOH) - увеличивается. Это повышает тенденцию реакции протекать в обратном направлении, что и должно компенсироваться приложением дополнительной разности потенциалов. Последняя особенно резко растёт, когда скорость реакции достигает предельно возможной скорости дифузионных потоков, так что либо С_исх снижается практически до 0, либо конечные продукты кристаллизуются, закрывая электродную поверхность. Эту предельную диффузионную плотность тока можно повысить, улучшив массоперенос, напр., путём перемешивания. Вместо термина "концентрационная поляризация" также пользуются термином "концентрац ионное перенапряжение", т. к. обозначаемое им отклонение Е должно фактически отсчитываться не от Е_ст, а от Е_р соответствующей индивидуальной реакции.

Явления П. э. могут быть и вредны, и полезны. Напр., при электролизе они повышают расход электроэнергии, а при работе гальванич. элемента понижают отдачу электроэнергии; зато при коррозии могут вести к торможению нежелательных процессов. См. также ст. Пассивирование.

Лит.: Кинетика электродных процессов, М., 1952 (авт. колл. под рук. А. Н. Фрумкина); Скорчеллетти В. В., Теоретическая электрохимия. Л., 1959; Феттер К., Электрохимическая кинетика, пер. с нем.. М., 1967; Антропов Л. И., Теоретическая электрохимия, 2 изд., М., 1969. В. М. Новаковский.

ПОЛЯРИЗОВАННЫЕ НЕЙТРОНЫ, совокупность нейтронов, спины к-рых имеют преимущественную ориентацию по отношению к к.-л. выделенному направлению в пространстве, обычно направлению магнитного поля. Т. к. нейтрон обладает спином 1/2, то в магнитном поле Н возможны 2 ориентации его спина: параллельно или антипараллельно Н. Нейтронный пучок поляризован, если он содержит разное количество N нейтронов со спинами, ориентированными вдоль (N+) и против поля (N-). Степень поляризации характеризуют величиной

P = (N₊- N_-)(N₊ + N_-).

Впервые П. н. были получены при пропускании пучка нейтронов через намагниченную до насыщения железную пластину (метод предложен Ф. Блохам в 1936 и исследован Д. Юзом с сотрудниками в 1947, США). Нейтроны, спины к-рых параллельны направлению намагниченности ферромагнетика, сильнее рассеиваются и выбывают из пучка. В результате пучок нейтронов, прошедший через пластину, обогащается нейтронами со спинами, антипараллельными намагниченности. Метод требует сильных намагничивающих полей. В полях Н ~10000э наибольшая степень поляризации P = 0,6.

Более эффективен дифракционный метод (разработан К. Шаллом, Е. Воланом и В. Колером, США, 1951), основанный на дифракции нейтронов от определённых плоскостей намагниченных ферромагнитных монокристаллов (см. Дифракция частиц), напр. сплава Со - Fe. Меняя величину намагниченности и семейства отражающих плоскостей кристалла, можно изменять амплитуду когерентного магнитного рассеяния от 0 до нек-рой макс. величины. Это означает, что для ферромагнитного монокристалла можно подобрать такое брэгговское отражение и величину намагниченности, чтобы ядерная b и магнитная f_мамплитуды оказались равными. Тогда для нейтронов со спином, антипараллельным направлению намагниченности, суммарная амплитуда рассеяния равна 0, т. е. под углом Брэгга отразится пучок нейтронов со спинами, параллельными намагниченности. Дифракционный метод позволяет получить монохроматич. пучок П. н. тепловых и резонансных энергий (см. Медленные нейтроны) со степенью поляризации до 0,99.

Часто для получения П. н. пользуются методом отражения нейтронов от намагниченных ферромагнитных зеркал (напр., из Со). При определённых условиях полное отражение испытывают нейтроны со спинами, параллельными намагниченности ферромагнетика. Метод позволяет получить интенсивные отражённые поляризованные пучки нейтронов. Поляризатором нейтронов может служить также неоднородное магнитное поле. Пучок нейтронов, проходя через такое поле, расщепляется на 2 пучка, т. к. на нейтроны с двумя разными ориентациями спинов действуют противоположно направленные силы (см. Штерна - Герлаха опыт).

Одним из методов получения П. н. является рассеяние нейтронов на ориентированных ядрах. Для этого нейтроны пропускают через поляризованную ядерную мишень. Амплитуда ядерного рассеяния зависит от ориентации спина нейтрона относительно спина ядра. Максимальное рассеяние соответствует параллельности спинов нейтрона и ядра, минимальное - их антипараллельности. Особенно эффективна мишень, содержащая ориентированные протоны. Т. к. сечение рассеяния медленных нейтронов на протонах не зависит от их энергии, то удаётся получить П. н. в интервале от 10^-2эв до 10⁴-10⁵ эв. Впервые этот метод был осуществлён Ф. Л. Шапиро с сотрудниками в 1963. П. н. с энергией > 10⁶ эв образуются при рассеянии нейтронов на ядрах за счёт спин-орбитального взаимодействия.

П. н. имеют многочисленные применения в ядерной физике как для исследования фундаментальных свойств взаимодействия нуклонов (несохранение чётности в ядерных силах, временная инвариантность ядерных взаимодействий, динамика В-распада нейтрона), так и при изучении структуры ядра. В физике твёрдого тела П. н. позволяют исследовать конфигурацию неспаренных электронов в магнетиках (прецизионные измерения распределения неспаренных электронов атомов и ионов в кристаллич. решётке привели в ряде случаев к обнаружению отклонений распределения заряда от сферически симметричного), измерить магнитные моменты отдельных компонент в сплавах, величину и знак амплитуд магнитного рассеяния и т. д., исследовать изменения поляризации нейтронов при их рассеянии, а также поворот плоскости поляризации в нек-рых кристаллах (что облегчает расшифровку сложных магнитных структур). Неупругое рассеяние П. н. расширяет возможности исследования динамич. свойств решётки магнитных кристаллов. П. н. применяются также при изучении фазовых переходов ферромагнетик - парамагнетик и т. д.

Лит.: Власов Н. А., Нейтроны, 2 изд., М., 1971; Гуревич И. И., Тарасов Л. В., Физика нейтронов низших энергий, М., 1965; Абов Ю. Г., Гулько А. Д., Крупчицкий П. А., Поляризованные медленные нейтроны, М., 1966; Юз Д., Нейтронная оптика, пер. с англ., М., 1955.

Ю. Г. Абов.

ПОЛЯРИЗОВАННЫЕ ЯДРА, см. Ориентированные ядра.

ПОЛЯРИЗУЕМОСТЬ атомов, ионов и молекул, способность этих частиц приобретать дипольный момент р (см. Диполь) в электрич. поле Е. Появление р обусловлено смещением электрич. зарядов в атомных системах под действием поля Е; такой индуцированный момент р исчезает при выключении поля (понятие П. не относят, как правило, к частицам, обладающим постоянным дипольным моментом, напр, к полярным молекулам).

В относительно слабых полях зависимость р от Е линейная;

где а имеет размерность объёма и является количеств. мерой П. (её также наз. П.). Для нек-рых молекул значение П. может зависеть от направления Е (анизотропная П.). В сильных электрич. полях зависимость р (Е) перестаёт быть линейной.

В формуле (1) Е - электрич. поле в месте нахождения частицы - т.н. локальное поле; для изолированной частицы (напр., молекулы разреженного газа) оно совпадает с внешним полем Е_внеш; в жидкости или кристалле к Е_внеш добавляются поля Е_ВНУТР, создаваемые окружающими данную частицу другими заряженными частицами.

При включении поля момент р появляется не мгновенно, время установления т момента р зависит от природы частиц и окружающей среды. Ста-тич. полю отвечает статич. значение П. В переменном, напр. изменяющемся по гармонич. закону, поле П. зависит от его частоты со и времени установления г. При достаточно низких w и коротких т момент р устанавливается син-фазно с изменениями поля и П. совпадает со статич. П. При очень высоких w или больших г момент р может вообще не возникать (частица "не чувствует" присутствия поля, П. нет). В промежуточных случаях (особенно при w =~ 1/г) наблюдаются явления дисперсии и поглощения.

Различают неск. видов П. Электронная П. обусловлена смещением в поле Е электронных оболочек относительно атомных ядер; ионная П. (в ионных кристаллах) - смещением в противоположных направлениях разноимённых ионов из положения равновесия; атомная П. обусловлена смещением в поле Е атомов разного типа в молекуле (она связана с несимметричным распределением в молекуле электронной плотности). Температурная зависимость этих видов П. слабая: с ростом темп-ры П. несколько уменьшается.

В физике твёрдых и жидких диэлектриков под П. понимают среднюю П. (поляризацию Р, рассчитанную на 1 частицу и приходящуюся на единицу поля: а = = P/EN, где N - число частиц). П. полярных диэлектриков наз. ориентационной. Поляризация диэлектриков при скачкообразных переходах его частиц из одного возможного состояния в другое под действием поля Е можно описывать, вводя релаксационную П. Характерной особенностью этих видов П. является их резкая зависимость от темп-ры.

В лит-ре по физике диэлектриков иногда наз. П. коэфф. пропорциональности X между Р и Е: Р = x Е, т. е. диэлектрическую восприимчивость.

Понятие П. получило большое применение в физике диэлектриков, молекулярной физике и физ. химии. Для относительно простых систем связь между П. и макроскопич. характеристиками вещества описывается, напр. для электронной П., Лоренц - Лоренца формулой или Клаузиуса - Моссотти формулой, а с учётом ориентационной П.- формулой Ланжевена - Дебая. С помощью этих (и подобных им) формул можно экспериментально определять П. Понятие П. применяется для объяснения и исследования ряда оптич. явлений: поляризации света, рассеяния света, оптич. активности, комбинационного рассеяния света, особенно в системах из многоатомных молекул (в частности, белков).

Лит.: Сканави Г. И., Физика диэлектриков (область слабых полей), М.- Л., 1949; Фрёлих Г., Теория диэлектриков, пер. с англ., М., 1960; Волькенштейн М. В., Строение и физические свойства молекул, М.- Л., 1955. А.А.Гусев.

ПОЛЯРИМЕТР, 1) прибор для измерения угла вращения плоскости поляризации монохроматич. света в оптически-активных веществах (дисперсию оптической активности измеряют спектрополяриметрами). В П., построенных по схеме полутеневых приборов (рис. 1, 2), измерение сводится к визуальному уравниванию яркостей двух половин поля зрения прибора и последующему считыванию показаний по шкале вращений, снабжённой нониусом. Эту методику, несмотря на её принципиальную простоту, отличает достаточно высокая для мн. целей точность измерений, что обусловило широкое применение полутеневых П. Однако более распространены автоматич. П. с фотоэлектрич. регистрацией, в к-рых та же задача сопоставления двух интенсивностей решается поляризационной модуляцией светового потока (см. Модуляция света) и выделением на выходе приёмника света сигнала осн. частоты (рис. 3). Совр.

Рис. 1. Принципиальная схема полутеневого поляриметра: 1 - источник света; 2 - конденсор; 3 - 4 - полутеневой поляризатор; 5 - трубка с измеряемым оптически-активным веществом; 6 - анализатор с отсчётным устройством; 7 -зрительная труба; 8 - окуляр отсчётного устройства (напр., микроскопа-микрометра).

Рис. 2. Полутеневые поляризаторы. Плоскости поляризации двух их половин P1 и Р2 составляют между собой малый угол 2а . Поэтому, если плоскость поляризации анализатора АА перпендикулярна биссектрисе 2а (а), обе половины I и II поля зрения имеют одинаковую освещённость, т. е. не полностью погашены (полутень, откуда название). При малейшем повороте анализатора относительная освещённость I и II резко меняется (б и в). Примеры конструкций полутеневых поляризаторов: г - схема Липпиха; P1 и Р2 - Две поляризационные призмы, одна из к-рых закрывает половину поля зрения, А - анализатор; д - схема Лорана; за поляризационной призмой Р устанавливают фазовую пластинку М в 'А длины волны, главная плоскость к-рой составляет угол а с плоскостью поляризации Р; D ~ диафрагма, ограничивающая поле зрения.

Рис. 3. Схемы автоматических поляриметров с фотоэлектрической регистрацией, основанные на модуляции света по плоскости поляризации (схема б отличается от а лишь наличием магнитооптического модулятора М, поэтому её элементы не снабжены цифровыми обозначениями). 1 - источник света; 2 - конденсор; 3 -поляризатор-модулятор света по плоскости поляризации; 4 - ячейка (кювета) с измеряемым оптически-активным веществом; 5 - анализатор; 6 - фотоприёмник; 7 - усилитель; РД - реверсивный электродвигатель. Промодулированный по интенсивности (после прохождения через анализатор) свет преобразуется фотоприёмником в переменное напряжение V₂, усиливаемое до V'₂ к-рое подаётся на одну из двух обмоток двухфазного РД, кинематически связанного с анализатором и отсчётным устройством. На другую обмотку подаётся синусоидальное (модулирующее) напряжение V₁; его частота равна частоте первой гармоники модулируемого света. РД автоматически поворачивает анализатор на угол, равный измеряемому вращению. Результат измерений не зависит от изменений интенсивности света, амплитуды угловых колебаний плоскости его поляризации и коэффициента усиления в 7, что позволяет проводить измерения для сред с большим поглощением и не требует стабилизации усиления.

автоматич. П. позволяют измерять углы оптич. вращения с точностью ~ 0,0002°. 2) Прибор для определения степени поляризации р частично поляризованного света (см. Поляризация света). Простейший такой П.- полутеневой поляриметр Корню, предназначенный для измерения степени линеиной поляризации. Основными элементами этого П. служат призма Вол-ластона (см. Поляризационные призмы) и анализатор. Поворотом анализатора (шкала поворота проградуирована на значения р) уравнивают яркости полей, освещаемых пучками, к-рые при выходе из призмы имеют неодинаковую интенсивность. Фотоэлектрически и П. в наиболее простом случае измерения степени линейной поляризации состоит из вращающегося вокруг оптич. оси П. анализатора и фотоприёмника. Отношение амплитуд переменной составляющей тока приёмника к постоянной непосредственно даёт р. Поставив перед П. фазовую пластинку четверть длины волны (см. Компенсатор оптический, Поляризационные приборы), можно использовать его для измерения степени круговой (циркулярной) поляризации .

П. широко и эффективно применяются в первую очередь в поляриметрии для изучения структуры и свойств веществ, а также для других науч. исследований и решения технич. задач. В частности, измерения степени циркулярной поляризации излучения космич. объектов позволяют обнаруживать сильные магнитные поля во Вселенной.

Лит.: Шишловский А. А., Прикладная физическая оптика, М., 1961; см. также лит. к ст. Поляризация света, Поляриметрия. В. С. Запасский.

ПОЛЯРИМЕТРИЯ, методы исследования, основанные на измерении: 1) степени поляризации света и 2) оптической активности, т. е. величины вращения плоскости поляризации света при прохождении его через оптически-активные вещества. Величина такого вращения в растворах зависит от их концентрации; поэтому П. широко применяется для измерения концентрации оптически-активных веществ (см. Сахариметрия). Измерение вращательной дисперсии - изменения угла вращения при изменении длины волны света (т. н. спектропо-ляриметрия) - позволяет изучать строение веществ. Измерения производятся поляриметрами и спектрополяриметрами.

Оптич. активность чрезвычайно чувствительна к любым изменениям строения вещества и к межмолекулярному взаимодействию, поэтому она может дать ценную информацию о природе заместителей в молекулах (как органических, так и комплексных неорганич. соединений), об их копформациях, внутр. вращении и т. д. Трудности теоретич. расчёта оптич. активности хим. соединений определяются принципиальной неаддитивностью явления, не позволяющей вести расчёты на основе простой схемы, как это делается, напр., в случае рефракции молекулярной. Оптич. активность - эффект 2-го порядка, получаемый при учёте различия фаз световой волны в разных точках молекулы-возникает в результате электронных взаимодействий в молекуле. Влияние межмолекулярного взаимодействия на оптическую активность изучается в теории поляризуемости, где молекула рассматривается как система, состоящая из анизотропно поляризующихся атомных групп (см. Поляризуемость атомов, ионов и молекул). Между такими группами при прохождении световой волны возникает специфич. электростатич. взаимодействие - дипольный момент, индуцированный волной в данной группе, в свою очередь индуцирует добавочные диполи в остальных группах.

Изучение дисперсии оптич. активности, в особенности при измерениях в области аномальной дисперсии - в собственной полосе поглощения, позволяет получить информацию о строении биополимеров.

Лит.: Волькенштейн М. В., Молекулярная оптика, М.- Л., 1951; его же,

Молекула и жизнь, М., 1965; Джерасси К., Дисперсия оптического вращения, пер. с англ., М., 1962; ТерентьевА. П., Органический анализ, М., 1966.

ПОЛЯРИССИМА (polarissima -лат. новообразование в форме превосходной степени, от позднелат. polaris - полярный), условное название звезды, расположенной вблизи одного из полюсов мира и видимой вследствие этого в поле зрения меридианных инструментов в течение всей ночи. П. употребляются для установки меридианных инструментов, а также для контроля за изменением их положений. В качестве П. служит ряд звёзд.

ПОЛЯРНАЯ АКУЛА (Somniosus microcephalus), рыба подотряда настоящих акул. Тело веретенообразное, дл. до 6,5 м, весит ок. 1 т. Обитает в сев. части

Атлантич. ок. и прилегающих р-нах арктич. бассейна. Летом держится на глубине до 1000 м, зимой поднимается к поверхности. Питается рыбой, беспозвоночными. Размножается весной, откладывая ок. 500 мягких яиц, лишённых роговой капсулы. Ранее имела промысловое значение. Для человека не опасна.

ПОЛЯРНАЯ ЗВЕЗДА, Полярная, а Малой Медведицы, яркая звезда 2-й звёздной величины. Расположена вблизи Сев. полюса мира, вследствие чего удобна для определения направления на С. и геогр. широты места, к-рая приблизительно равна высоте П. з. над горизонтом. Угловое расстояние П. з. от полюса в 1975 равно 51' и, вследствие прецессии, уменьшается почти на 17" в год; ок. 2100 года оно достигнет наименьшего значения - 28'. На небе П. з. может быть найдена по схеме, изображённой на рис. С помощью эфемерид, публикуемых в астрономич. ежегодниках, по П. з. могут быть определены точные значения азимута и широты места. П. з.- тройная звезда; яркий её компонент является переменной звездой - цефеидой с амплитудой изменения блеска 0,14 звёздной величины и периодом ок. 4 сут.

Схема определения положения Полярной звезды на небе.

"ПОЛЯРНАЯ ЗВЕЗДА", 1) литературный альманах. Издавался А. А. Бестужевым и К. Ф. Рылеевым в Петербурге в 1823-25 (3 выпуска). Придерживаясь ярко выраженной декабристской ориентации, издатели "П. з." стремились к объединению лит. сил. В альманахе печатали свои произв. А. С. Пушкин, А. С. Грибоедов, И. А. Крылов, В. А., Жуковский, Е. А. Баратынский, П. А. Вяземский, В. К. Кюхельбекер, Ф. Н. Глинка и др. Выступали и либерально настроенные в ту пору Ф. В. Булгарин, О. И. Сенковский, Н. И. Греч. Направление альманаха определяли ежегодные критич. обзоры Бестужева, оказавшие значит, влияние на развитие рус. критики.

Изд.: Полярная звезда, изданная А. Бестужевым и К. Рылеевым. [Подгот. текста В. А. Архипова, В. Г. Базанова, Я. Л. Левковича], М.- Л., 1960.

Лит.: Кулешов В. И., История русской критики XVIII-XIX вв., М., 1972; Базанов В. Г., Очерки декабристской литературы, М., 1953; Смирнов-Сокольский Н., Русские литературные альманахи и сборники XVIII-XIX вв., М., 1965. Е. М. Пульхритудова.

2) Лит. и обществ.-политич. сборники Вольной русской типографии, издаваемые А. И. Герценом (с 1856 - совместно с Н. П. Огарёвым) в Лондоне. В 1855-1862 вышло 7 кн. (7-я кн. в 2 вып.), 8-я книга - в Женеве в 1868. До 1857 была осн. изданием Вольной рус. типографии. Название, изображение пяти казнённых декабристов на обложке, содержание сборников указывали на продолжение традиций декабристов. В"П.з." были впервые опубликованы воспоминания и др. материалы Н. А. и М. А. Бестужевых, М. С. Лунина, И. И. Пущина, И. Д. Якушкина и др. декабристов, ряд произв. и биографич. материалы А.С.Пушкина, В.Г.Белинского, П.Я.Чаадаева, стихи М. Ю. Лермонтова, статьи и стихи Огарёва, запрещённые в России стихотворения различных авторов. Тайными корреспондентами "П. з." в России были амнистированные декабристы -И. Д. Якушкин, М. А. Бестужев, М. И. Муравьёв-Апостол, В. И. Штейнгель и др., а также И. С. Тургенев, И. С. Аксаков, историки и литературоведы Е. И. Якушкин (сын декабриста), А. Н. Афанасьев, П. А. Ефремов, М. И. Семевский и др. "П. з." сыграла значит. роль в развитии передовой рус. лит-ры и обществ. мысли. Высокую оценку дал ей В. И. Ленин (Поли. собр. соч., 5 изд., т. 21, с. 258).

Сб-ки "П. з." переизданы в СССР в 1966-68 факсимильным способом с комментариями и указателями.

Лит.: Ленин В. И., Памяти Герцена, Поли. собр. соч., 5 изд., т. 21; Эйдельман Н. Я., Тайные корреспонденты "Полярной звезды", М., 1966.

Н. Я. Эйделъман.

ПОЛЯРНАЯ НОЧЬ, ночь, длящаяся более одних суток; наблюдается в полярных областях, лежащих к С. от Сев. полярного круга и к Ю. от Южного. В Сев. полушарии в пунктах с географич. широтой ф Солнце не поднимается над горизонтом, когда при видимом годовом движении по эклиптике оно уходит в невидимую с этой широты область неба, лежащую южнее небесной параллели б= -(90°-ф).

На Сев. полярном круге Солнце не восходит один раз в году - в день зимнего солнцестояния (21 или 22 дек.), когда оно имеет минимальное склонение бО* = = -23°27'. По мере возрастания ф увеличивается дуга эклиптики, лежащая в невидимой области неба, П. н. становится длиннее, достигая на полюсе полугода и продолжаясь от дня осеннего до дня весеннего равноденствия. На Юж. полярном круге Солнце не восходит в день летнего солнцестояния (21 или

22 июня), а на Юж. полюсе П. н. длится от дня весеннего до дня осеннего равноденствия.

Рефракция света усложняет это явление, вследствие чего П. н. становится неск. короче. В табл. приведена продолжительность П. н. и полярного дня на разных географич. широтах Сев. полушария Земли (с учётом рефракции).
 

Географическая широта	Полярная ночь, сут	Полярный день, сут	Географическая широта	Полярная ночь, сут	Полярный день, сут
67°	0	0	78	111	126
68	23	40	80	123	137
70	55	70	82	134	148
72	72	86	84	144	158
74	86	100	90	176	189
76	99	114

Н. П. Ерпылёв.

ПОЛЯРНАЯ ТРУБА, астрономич. инструмент, служащий для точного определения склонений околополярных звёзд с целью вывода постоянных аберрации света и нутации земной оси. Состоит из неподвижно направленного на Сев. полюс мира длиннофокусного фотогра-фич. телескопа, с помощью к-рого фотографируются в течение нескольких часов непрерывно или с перерывами следы звёзд при их видимом суточном движении вокруг полюса. На фотографии полюс является центром концентрич. дуг окружностей, описанных звёздами, его положение определяется измерениями. При годичном цикле наблюдений из таких измерений можно вычислить постоянную аберрации света, а из девятнадцатилетних наблюдений - постоянную нутации. Точность результатов зависит от неизменности направления П. т. во время фотографирования в течение ночи. Исследования при помощи П. т. ведутся на Пулковской обсерватории в СССР, а также на обсерваториях в США и Японии. П. т. Пулковской обсерватории была установлена в 1951; её фокусное расстояние 6 м, диаметр объектива 20 см и диаметр поля зрения 1°50'.

ПОЛЯРНАЯ ФАУНА, животный мир, свойственный приполярным областям земного шара. Более употребительны термины "арктическая фауна" и "антарктическая фауна". См. Антарктическая область, Арктическая область, Арктическая подобласть.

ПОЛЯРНОЕ ЗЕМЛЕДЕЛИЕ, возделывание с.-х. культур в приполярных р-нах СССР. В 1923 на Кольском п-ове, у подножия Хибинских гор, агроном И. Г. Эйх-фельд организовал опытное поле, преобразованное позже в Полярную опытную станцию, ставшую первым науч. центром П. з. в СССР. В 1929 здесь же создан крупный совхоз "Индустрия". В 30-х гг. на С. были организованы Нарьян-Мар-ская, Ямальская, Игарская и др. опытные станции и опытные пункты, вошедшие в 1937 в систему Н.-и. ин-та полярного земледелия и животноводства (ныне Н.-и. ин-т с. х-ва Крайнего Севера, Норильск).Одновременно на С. создаются совхозы, подсобные х-ва и колхозы. Вопросами П. з. занимаются также Кольский, Коми и Якутский филиалы АН СССР. Посевная площадь П. з. в СССР: 14 га в 1926, ок. 50 тыс. га в 1973.

Для П. з. выбирают участки на юж. или юго-зап. склонах; при освоении их применяют систему мелиоративных и культуртехнических работ (осушение, орошение, корчёвка кустарников, уборка камней, полезащитные полосы и др.). Для создания более благоприятных гид-ротермич. условий с.-х. культуры выращивают на гребнях и грядах. В зонах сев. тайги, лесотундры и мохово-кустар-никовой тундры в полевых условиях возделывают только скороспелые и холодостойкие сорта картофеля, капусты, моркови, лука, редиса, зеленных овощей, многолетних трав, ячменя и овса на зелёный корм. Севернее, в арктич. тундре, овощи выращивают в теплицах и парниках, а в открытом грунте - зеленные культуры, редис, овёс и травы. Обработка почвы: отвальная вспашка или дискование тяжёлой бороной, периодич. глубокая безотвальная вспашка, культивация и прикатывание. На все поля ежегодно вносят удобрения: навоз или компост от 60-80 т 1га (под основные культуры) до 100-150 т/га (при освоении), минеральные туки в дозах, превышающих в 1,5-2 раза используемые в ср. полосе земледелия СССР. Применяют проращивание картофеля, закалку рассады, выращиваемой в торфоперегной-ных кубиках, и др. В условиях П. з. СССР урожаи картофеля до 150 ц с 1 га (в передовых совхозах и на опытных станциях 300-400 ц), капусты 600-800 (до 1000) ц с 1 га, сена злаковых трав 20-60 ц с 1 га, овощей в теплицах 25-40 кг с 1 м².

За рубежом П. з. встречается в Норвегии (области Финмарк, Тромс), Швеции (Норботтен), Финляндии (Лаппи). Выращивают в основном кормовые культуры (травы, корнеплоды), а также картофель, овощи (капусту, морковь).

Лит.: Вавилов Н. И., Проблемы северного земледелия, Л., 1931; Эйхфельд И. Г., Борьба за Крайний Север, Л., 1933; Ивановский А. И., Сельскохозяйственное освоение Крайнего Севера, М., 1958; Система ведения сельского хозяйства в Якутской АССР, Якутск, 1968; Сельскохозяйственное освоение Севера СССР, т. 1, Новосиб., 1973.

А. И. Ивановский, А. П. Тюрденев.

ПОЛЯРНОЕ ПЛАТО, равнинная поверхность ледникового щита, в центре к-рого находится Юж. полюс. Выс. 2500-3000 м. Толщина ледникового покрова колеблется в пределах 1500-3000 м. Ср. годовая темп-pa ок -50 °С. Впервые в р-н П. п. проникла англ, экспедиция Э. Шеклтона в янв. 1909. В кон. 1911 - нач. 1912 центр, части П. п. достигли норв. экспедиция Р. Амундсена и английская Р. Скотта. С янв. 1957 на Юж. полюсе действует научная станция США - Амундсен - Скотт.

ПОЛЯРНОЕ РАССТОЯНИЕ, одна из координат в экваториальной системе небесных координат. П. р. р равно дуге круга склонений от Сев. полюса до небесного светила. Связано со склонением 8 соотношением: р = 90° - 5.

ПОЛЯРНОСТЬ (от лат. polus, греч. polos - полюс) (биол.), свойственная организмам специфич. ориентация процессов и структур в пространстве, приводящая к возникновению морфо-физиол. различий на противоположных концах (или сторонах) клеток, тканей, органов и организма в целом. Особенно чётко проявляется П. у растений. Даже многоклеточные тяжи зелёных водорослей и гифы грибов обладают П., поскольку составляющие их клетки ориентированы в одном направлении. У спор водорослей, грибов, мхов, хвощей и папоротников П. возникает лишь после соответствующего внеш. воздействия, когда клетки начинают дробиться, давая начало новому организму, ориентированному в определённой плоскости. У семенных растений П. обнаруживается уже в зиготе и развивающемся зародыше, где формируются 2 зачаточных органа - листовая почка и корень. У формирующегося растит. организма П. проявляется в преобладающем направлении деления клеток, их роста и диффереяцировки. Поляризация и дифференцировка каждой клетки зависят от того, какое положение она занимает по отношению к др. клеткам. Ведущая роль в поляризации клеток и тканей, в ориентировании органов в пространстве (см. Геотропизм и др. тропизмы) принадлежит фитогормонам. Так, прививка почки сирени в недифференцированную каллюсную ткань вызывает полярное образование ксилемных тяжей. Добавка в зону прививки ауксинов резко усиливает П. Под действием гиббереллинов у стеблевых черенков активируется рост надземных частей, под влиянием ауксинов - заложение и рост корней. П. сформировавшихся органов, как правило, сохраняется даже при резком нарушении их нормального положения (опыты с перевёртыванием черенков). Однако в нек-рых случаях удаётся нарушить П. изменением условий внешней среды (свет, тепло, влага, хим. вещества), к-рые меняют градиент гормональных и трофич. процессов, что, в свою очередь, определяет поляризацию морфо-физиол. структур.

У животных П. обнаруживается как в клетках, так и в целом организме. У эпителиальных клеток различают ба-зальную и дистальную часть с характерным расположением отдельных структур - ядра, аппарата Гольджи, гранул секрета и т. д. У нервных клеток П. выражается местоположением аксона и дендритов. У простейших П. проявляется в расположении органоидов по передне-задней или дорзо-вентральной оси. В яйцеклетке П. иногда существует до оплодотворения, но чаще возникает в результате проникновения в неё сперматозоида. У гидроидных полипов и червей установлено наличие физиол. П., что позволило англ. учёному Ч. Чайлду сформулировать теорию физиол. градиентов - изменения по продольной оси физиол. активности и чувствительности к повреждающим воздействиям. Явления П. обнаруживаются также при вегетативном размножении и регенерации. В эксперименте удавалось наблюдать извращение П.; напр., у аксолотля после пересадки отрезка конечности пальцы могут образовываться не только на ди-стальном, но и на проксимальном конце пересаженной культи.

Лит.: Кренке Н. П., Полярность у растений, "Изв. АН СССР. Серия биологическая", 1940, №3; Синнот Э., Морфогенез растений, пер. с англ., М., 1963; Молотковский Г. X., Полярность развития и физиологическая генетика растений, Черновцы, 1968; Леопольд А., Рост и развитие растений, пер. с англ., М., 1968; Сhild C. M., Physiological dominance and physiological isolation in development and reconstitution, "Wilhelm Roux'Archiv fur Entwicklungsmechanik der Organis-en", 1929, Bd 117.

Л. Я. Бляхер, В. И. Кефели.

ПОЛЯРНОСТЬ ХИМИЧЕСКИХ СВЯЗЕЙ, характеристика химической связи, показывающая перераспределение электронной плотности в пространстве вблизи ядер по сравнению с исходным распределением этой плотности в нейтральных атомах, образующих данную связь. Количеств. мерой П. х. с. служат т. н. эффективные заряды на атомах: разность между зарядом электронов, сосредоточенным в нек-рой области пространства (порядка атомных размеров) вблизи ядра, и зарядом ядра. Эта мера приближённая, поскольку выделить в молекулах области, относящиеся к отдельным атомам и отдельным связям (если их несколько), однозначно нельзя. Связи строго непо-лярны лишь в двухатомных гомоядер-ных молекулах, в остальных случаях они в той или иной степени полярны. Обычно ковалентные связи слабо полярны, ионные связи сильно полярны. П. х. с. иногда указывают символами зарядов у атомов (напр., Н^+б - С1^-б, где б -нек-рая доля элементарного заряда).

ПОЛЯРНЫЕ КООРДИНАТЫ точки на плоскости, два числа, к-рые определяют положение этой точки относительно нек-рой фиксированной точки О (полюс) и нек-рого фиксированного луча ON (полярной оси), исходящего из полюса. Эти числа р (полярный радиус) и ф (полярны и угол) равны соответственно расстоянию от О до Р и углу между ON и ОР. Угол ф наз. иногда амплитудой, или фазой, точки Р. Для взаимно однозначного соответствия между точками плоскости и парами П. к. изменение П. к. обычно ограничивают промежутками: 0 < = р < + БЕСКОНЕЧНОСТЬ ; 0 < = ф < 2п (при этом полярный угол полюса остаётся неопределённым). Если же однозначности предпочитают непрерывность (чтобы при непрерывном движении точки её П. к. изменялись также непрерывно), то в качестве полярного угла берут величину ф_о + kn (k - произвольное число), где фо есть угол NOP, а полярному радиусу приписывают знак + или -, смотря по тому, совпадает ли направление луча ОР с направлением, получающимся в результате поворота оси ON на угол, равный выбранному значению полярного угла, или же эти направления противоположны. См. также Координаты.

ПОЛЯРНЫЕ СИЯНИЯ, свечение верхних разреженных слоев атмосферы, вызванное взаимодействием атомов и молекул на высотах 90-1000 км с заряженными частицами больших энергий (электронами и протонами), вторгающимися в земную атмосферу из космоса. Соударения частиц с составляющими верхней атмосферы (кислородом и азотом) приводят к возбуждению последних, т. е. к переходу в состояние с более высокой энергией. Возврат в начальное, равновесное состояние происходит путём излучения квантов света характерных длин волн, т. е. П. с.

Упоминания о П. с. можно найти ещё в классич. греческой и римской литературе. М. В. Ломоносов первый предположил электрич. природу свечения. Первые карты изохазм (линий равной частоты появления П. с.), указывающие на существование областей на поверхности Земли, где П. с. появляются наиболее часто, были составлены в 1860-73 Э. Лумисом (США) и Г. Фрицем (Австрия) для Сев. полушария и в 1939 Ф. Уайтом и М. Геддесом (Новая Зеландия) -для Южного. Изохазмы в каждом полушарии представляют собой несколько деформированные концентрические окружности с центрами вблизи геомагнитных полюсов. Зона П. с. располагается на 23° от полюсов. Наблюдения последнего десятилетия показали, что свечение обычно появляется вдоль овала П. с. (Я. И. Фельдштейн, О. В. Хорошева, 1960-1963), центр к-рого (рис. 1) смещён на 3° от полюса вдоль полуночного меридиана. Радиус овала ок. 20°, так что около полуночи овал совпадает с зоной П. с., а в остальные часы располагается в более высоких широтах.

Рис. 1. Овалы полярных сияний над поверхностью Земли: а - в виде узкого кольца в магнитно-спокойные периоды и 6 - в виде заштрихованной области в магнитно-возмущённые периоды. Цифрами указаны высоты овала над поверхностью Земли.

В конце 19 - нач. 20 вв. норв. учёные К. Биркеланн и К. Стёрмер высказали и развили идеи о солнечном происхождении частиц, вызывающих П. с. Последующие исследования показали, что как частота появления, так и интенсивность П. с., особенно в средних широтах, явно коррелируют с активностью Солнца. П. с. имеют удивительно разнообразные формы сияний и ситуаций. Однако каждую мгновенную ситуацию можно рассматривать как состоящую из различных накладывающихся друг на друга элементарных форм сияний, к-рые в первом приближении можно подразделить на: однородные дуги и полосы (рис. 2, а, б), тянущиеся через весь небосвод в виде прямой или изогнутой линии; лучистые формы со значит. вертикальной протяжённостью (рис. 2, б, в, г); диффузные и неправильные пятна (рис. 2, о); большие однородные диффузные поверхности. Пространственно П. с. во многих случаях располагаются вдоль геомагнитных силовых линий. Средняя толщина лучистых форм ~ 200 м и уменьшается с увеличением яркости.

Исследование спектра П. с. было начато А. Ангстремом в 1869. В 1924 Дж. Мак-Леннан и Г. Шрам (Великобритания) показали, что зелёная линия с длиной волны X = 5577 А излучается атомарным кислородом. Атомарный кислород образует также линии красного дублета 6300-6364 А на вые. 200-400 км (сияния типа А). Состояния, соответствующие этим излучениям, являются метастабильными, и время жизни возбуждённых атомов 0,74 и 110 сек. Начиная с 50-х гг. 20 в. спектр П. с. исследовался в инфракрасной и ультрафиолетовой областях. Помимо атомарных линий, спектр П. с. состоит из систем полос нейтрального и ионизованного молекулярного азота я кислорода. Излучение с X = 3914 А ионизованного азота наряду с X = = 5577 А является самым ярким в видимой части спектра от 3800 до 7000 А.

Поскольку макс. спектральная чувствительность человеческого глаза приходится на X ~ 5550 А, то П. с. кажутся нам в большинстве случаев бледно-зелёными. Нек-рые П. с. характеризуются пурпурно-красной границей вследствие излучения полос нейтрального молекулярного азота. П. с. с развитыми системами молекулярных полос относятся к типу В.

Вторжения протонов с энергиями 10-100 кэв приводят к появлению в спектре П. с. линий Бальмера серии (Л. Вегард, Норвегия, 1939; А. Б. Мейнел, США, 1950). Наиболее интенсивна линия Н_а с X = 6563 А. Водородные линии отличаются от других тем, что они существенно расширены и при наблюдениях в направлении зенита оказываются смещёнными в область более коротких волн. Это доплеровское смещение (см. Доплера эффект) водородных линий было первым доказательством того, что излучение П. с., хотя бы частично, обусловлено вхождением в земную атмосферу потоков заряженных частиц. Свечение, связанное с протонами, имеет вид протяжённой в несколько сот км по широте и несколько тысяч по долготе слабой полосы. В П. с. иногда наблюдаются спектральные линии гелия.

Спектр П. с. меняется с широтой. В средних широтах обычно преобладают красные сияния типа А, на широтах зоны П. с.- сияния типа В, а в полярной шапке - сияния типа А. В приполюсной области после интенсивных хромосфер-ных вспышек на Солнце возникает равномерное "свечение полярной шапки" с X = 3914 А, к-рое обусловлено непосредственным вхождением солнечных протонов с энергией 1-100 Мэв, проникающих до высот 20-100 км. Интенсивность П. с. измеряется в т. н. международных коэфф. яркости (IBC) или в баллах. Установлено 4 балла, отличающихся по яркости на порядок: П. с. I балла равно яркости Млечного Пути и соответствует излучению 10⁹ квантов/см² -сек с X = 5577 А, или 1 крэлею, а IV -полной Луне, т. е. излучает 10¹² квантов/см² *сек с X = 5577 А, т. е. 1000 крэлеев.

Вторжение в атмосферу частиц, вызывающих П. с., есть результат сложного взаимодействия солнечного ветра с геомагнитным полем. Под действием солнечного ветра магнитосфера становится асимметричной, вытягиваясь в антисолнечном направлении (рис. 3). П. с. на ночной стороне Земли связаны с процессами в плазменном слое магнитосферы. Во время магнитных бурь внутри магнитосферы на расстоянии 3-5 радиусов Земли образуется кольцевой ток протонов. Магнитное поле этого тока деформирует силовые линии магнитосферы, и П. с. наблюдаются значительно ближе к экватору, чем район их обычного существования. На дневной стороне Земли плазма солнечного ветра достигает верхних слоев атмосферы через воронку, образованную расходящимися силовыми линиями (дневной касп). Последовательность форм П. с. и их движений находится в тесной связи со специфич. явлениями, происходящими в магнитосфере,- магнитосфер-ными суббурями, во время к-рых магнитосфера приходит в неустойчивое состояние. Возвращение в состояние с меньшей энергией носит взрывной характер и сопровождается высвобождением за 1 ч энергии ~ 10²² эрг, что вызывает свечение атмосферы - т. н. авроральную суббурю.

При взаимодействии быстрых электронов с атомами и молекулами атмосферы образуются рентгеновские лучи как тормозное излучение электронов. Тормозное излучение гораздо более проникающее, чем частицы, поэтому оно достигает высот 30-40 км. П. с. испускают инфра-звуковые волны с периодами от 10 до 100 сек, к-рые сопровождаются колебаниями атм. давления с амплитудой от 1 до 10 дин/см².

Рис. 2. Фотографии полярных сияний различных форм и структур: а - однородная полоса; 6 - однородная и лучистая полосы; в - лучистая полоса; г - корона; д - диффузное однородное пятно.

Рис. 3. Структура магнитосферы и овал полярных сияний. Магнитосфера разрезана по меридиану полдень - полночь и в плоскости геомагнитного экватора (толстые линии). 1 - полуденная северная граница овала; 2 - полуденная южная граница овала; 3 - полуночная северная граница плазменного слоя; 4 - полуночная северная граница овала; 5 - полуночная южная граница овала и внутренняя граница плазменного слоя; 6 - дрейфующие во внутренней магнитосфере электроны из плазменного слоя хвоста.

Изучение П. с. имеет два существенно различных аспекта. Во-первых, оптич. излучение, являясь одним из конечных результатов процессов в пространстве между Землёй и Солнцем, может служить источником информации о процессах в околоземном космич. пространстве, в частности для диагностики магнитосферы. Во-вторых, по данным об оптич. излучении можно судить о воздействии первичного потока частиц на ионосферу. Такие исследования необходимы в связи с проблемой распространения радиоволн и др. явлениями в радиодиапазоне [появлением спорадич. слоев Е, рассеянием радиоволн, возникновением ОНЧ-излучения (см. Радиоволны) и радиошумов]. Наблюдения П. с. с использованием телевизионной техники позволили установить сопряжённость П. с. в двух полушариях, исследовать быстрые изменения и тонкую структуру П. с. Не все проблемы, связанные с П. с., могут быть решены наземными средствами или наблюдениями естественных П. с. Появление спутников и ракет позволило проводить изучение П. с. в тесной связи с исследованиями околоземного космич. пространства и ставить прямые эксперименты во внешней атмосфере Земли и межпланетном пространстве. Так, США в 1969, СССР в 1973 и СССР совместно с Францией в 1975 провели эксперименты по созданию искусств. П. с., во время к-рых с ракеты на высоте в неск. сот км инжектировался в атмосферу пучок электронов высоких энергий. Проведение контролируемых экспериментов совместно с наземными наблюдениями открывает новые пути в исследовании П. с. и процессов в верх, атмосфере. В 1971-1972 измерения интенсивности отдельных эмиссий и фотографирование П. с. начато из космоса со спутников на полярных орбитах, что позволяет получать распределение свечения во всей области высоких широт за несколько минут.

Лит.: ИсаевС. И., Пушков Н. В., Полярные сияния, М., 1958; Красовский В. И., Некоторые результаты исследований полярных сияний и излучения ночного неба во время МГГ и МГС, "Успехи физических наук", 1961, т. 75, в. 3; Ч е м-берлен Д ж., физика полярных сияний и излучения атмосферы, пер. с англ., М., 1963; Акасофу С. И., Полярные и маг-нитосферные суббурн, пер. с англ., М., 1971; Исаев С. И., Пудовкин М. И., Полярные сияния и процессы в магнитосфере Земли, Л., 1972; Омхольт А., Полярные сияния, пер. с англ., М., 1974; Stоr-

mer С., The polar aurora, Oxf., 1955; International Auroral atlas, Edinburgh, 1963.

Я. И. Фельдштейн.

ПОЛЯРНЫЕ СТАНЦИИ, научно-наблюдательные пункты, созданные на побережье континентов и о-вах Сев. Ледовитого ок., а также в Антарктике. На П. с. ведутся систематические аэрометеорологич., актинометрич., геомагнитные, гидрологич. и гляциологич. наблюдения. Аэрометеорологич. наблюдения передаются по радио несколько раз в день в органы службы погоды для составления синоптич. карт и вместе с аналогичными данными др. широт являются исходными материалами для гидрометеорологич. прогнозов.

Первые П. с. начали создаваться в Арктике (13) и в Антарктике (2) в период 1-го Международного полярного года (1882-83). В России были организованы две временные П. с. (в М. Кармакулах на Н. Земле и на о. Сагастырь в дельте р. Лены). В 30-х гг. в Арктике было 7 П. с., из них русских - более 20. К 1974 в Арктике работало более 200 П.с. Около половины из них - советские, к-рые находятся в ведении Гл. управления гидрометеорологич. службы при Сов. Мин. СССР. Научно-методич. руководство работой сов. станций осуществляет Арктич. и Антарктич. н.-и. ин-т. Для оперативного руководства и организации быстрого сбора, обработки научных данных в 1973 созданы управления Гидрометеорологической службы СССР: Амдерминское, Диксонское, Тиксинское, Певекское. В зарубежной Арктике П. с. размещены на п-ове Аляска, на о. Гренландия и о-вах Канадского Арктич. архипелага.

В Антарктике осн. сеть П. с. была создана в период подготовки и проведения Междунар. геофиз. года (1957-58) и в последующие годы. В организации станций участвовали 12 гос-в: Австралия, Аргентина, Бельгия, Великобритания, Н. Зеландия, Норвегия, СССР, США, Франция, Чили, Япония, ЮАР. Нек-рые антарктич. П. с. функционировали 1 -2 года, но ок. 30 станций существуют много лет. СССР создал временные П. с. (Пионерская, Комсомольская, Восток-1, Советская, Оазис, Лазарев) в наименее исследованных р-нах, к-рые функционировали 1-3 года и были закрыты после завершения комплекса науч. исследований. Постоянные станции - Мирный, -" Восток", Новолазаревская, Молодёжная, Беллинсгаузен, Ленинградская - являются базами для полевых геофизич. исследований. До 1971 гл. базой сов. антарктич. исследований был Мирный, с 1971 - Молодёжная, превращённая в региональный антарктич. центр, передающий прогнозы погоды для судов и самолётов, работающих в Юж. полушарии, а также органам Мировой службы погоды.

Программы работ антарктич. П. с. координируются Специальным международным научным комитетом антарктич. исследований (SCAR).

Лит.: Гаккель Я. Я., Наука и освоение Арктики, Л., 1957. Л. Ф. Трешников.

ПОЛЯРНЫЕ ТЕЛЬЦА, направительные тельца, полоциты, образования, содержащие ядерный материал и небольшое количество цитоплазмы. П. т. отделяются от ооцита животных при первом и втором делениях мейоза, впоследствии дегенерируют. См. Оогенез.

ПОЛЯРНЫЕ ФЛОРЫ, совокупность видов растений, обитающих в безлесных р-нах Арктической подобласти (области), а также на безлесных субантарктич. островах Антарктиды. П. ф. включают неск. сот видов лишайников и мхов и до тысячи видов сосудистых растений -злаков, осоковых, ситниковых, ивовых, гвоздичных, лютиковых, крестоцветных, камнеломковых, розоцветных, вересковых, норичниковых, сложноцветных. Мн. виды эндемичны; среди родов эндеми-ков почти нет. Богатство видов возрастает к Ю. П. ф.- молодое образование, сложившееся 1-1,5 млн. лет назад и развивавшееся первоначально на не подвергавшихся сплошному оледенению вы-сокоарктич. пространствах. В дальнейшем флора обогатилась за счёт переселения видов более юж. происхождения и за счёт местного видообразования. П. ф. Юж. полушария приурочены к обособленным друг от друга островам. Они беднее арктических, но более дифференцированы. Есть узкие эндемики; нек-рые роды те же, что в Сев. полушарии, общих видов немного.

Лит.: Арктическая флора СССР, в. 1 - 6, М.- Л., 1960 - 71. А. И. Толмачёв.

ПОЛЯРНЫЙ, город в Мурманской обл. РСФСР, подчинён Североморскому горсовету. Расположен на побережье Кольского зал. Баренцева м., в 40 км к С. от Мурманска. 17 тыс. жит. (1974). Предприятия по обслуживанию рыбной пром-сти.

ПОЛЯРНЫЙ, посёлок гор. типа в Шмид-товском р-не Чукотского нац. округа Магаданской обл. РСФСР. Расположен на побережье Чукотского м., в 90 км от мыса Шмидта. Горно-обогатит. комбинат (золото).

ПОЛЯРНЫЙ ВЕКТОР, обычный вектор, называемый так для отличия от осевого вектора.

ПОЛЯРНЫЙ ВОЗДУХ, воздушные массы, формирующиеся во внетропич. широтах земного шара. Название "П. в." часто применяется только по отношению к возд. массам умеренных широт, тогда как возд. массы более высоких широт называются арктическим воздухом. См. статьи Арктические воздушные массы и Антарктические воздушные массы.

ПОЛЯРНЫЙ ДЕНЬ, день, длящийся более одних суток; наблюдается в полярных областях, лежащих к С. от Сев. полярного круга и к Ю. от Южного. В Сев. полушарии, в пунктах с геогр. широтой ф Солнце не опускается за горизонт, когда при видимом годовом движении по эклиптике оно оказывается в незаходящей области неба, лежащей севернее небесной параллели б = 90° - ф. На полярных кругах Солнце не заходит один раз в году: на Сев. полярном круге - в день летнего солнцестояния (21 или 22 июня), когда оно имеет макс. склонение SО* = 23°27', на Юж. полярном круге - в день зимнего солнцестояния (21 или 22 дек.), когда оно имеет миним. склонение SО* = -23°27'. По мере приближения к полюсам продолжительность П. д. возрастает, достигая на полюсах полугода. Вследствие рефракции это явление усложняется, продолжительность П. д. увеличивается. См. таблицу в ст. Полярная ночь.

ПОЛЯРНЫЙ КИТ, млекопитающее подотряда беззубых китов; то же, что гренландский кит.

ПОЛЯРНЫЙ КЛИМАТ, климат "вечного мороза" с темп-рами, даже летом редко превосходящими 0^ОС, и с малым количеством осадков (100-200 мм в год). Свойствен покрытым снегом и льдом пространствам Сев. Ледовитого ок. и его островов, Гренландии, а также Антарктиде. Более мягкая его разновидность -в атлантич. секторе Арктики, наиболее суровая - на плато Вост. Антарктиды.

ПОЛЯРНЫЙ КРУГ, земная параллель, отстоящая от экватора на 66°33' (угол наклона земной оси к плоскости эклиптики). П. к., расположенный в Сев. полушарии Земли, наз. Северным П. к., в Юж. полушарии - Южным П. к. В день летнего солнцестояния (21 или 22 июня) к С. от Сев. П. к. Солнце не заходит, а в день зимнего солнцестояния (21 или 22 дек.)-не восходит. Количество суток, в течение к-рых Солнце не опускается под горизонт или не поднимается над ним, возрастает по мере приближения к полюсу, где день и ночь длятся по полгода (полярный день и полярная ночь). Аналогичное явление наблюдается и в Юж. полушарии Земли. Рефракция света несколько усложняет это явление, увеличивая продолжительность полярного дня за счёт ночи и увеличивая число дней с незаходящим Солнцем. П. к. считаются границами холодных климатич. поясов.

ПОЛЯРНЫЙ УРАЛ, часть Урала, протягивающаяся от верховьев р. Хулги (басе. Оби) до г. Константинов Камень. Дл. 380 км, шир. от 40 до 100 км, выс. до 1499 м (г. Пайер). Сложена в основном кварцитами, кристаллич. сланцами, из-верженными и осадочными горными породами. Сохранились следы горно- долинных оледенений (цирки, троги, морена). Современное оледенение (ледники ИГАН, Долгушина и др.). На П. У. много озёр (самое глубокое - оз. Большое Щучье). Склоны юж. части (до выс. 300-400 м) покрыты таёжным редколесьем из лиственницы, ели, с примесью берёзы, выше и в более сев. частях - горные, мохово-лишайниковые тундры, скалы, каменные россыпи. См. также Урал.

ПОЛЯРНЫЙ ФРОНТ, атмосферный фронт, возникающий на границе между воздушными массами внетропических и тропич. широт, т. е. между полярным (умеренным) воздухом, с одной стороны, и тропич. воздухом - с другой. Обычно в каждом полушарии П. ф. состоит из нескольких отдельных ветвей, каждая из к-рых связана с развивающейся на ней серией циклонов (см. также Фронты атмосферные).

ПОЛЯРОГРАФИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ, один из электрохимических методов анализа, см. также Полярография.

ПОЛЯРОГРАФИЯ, электрохимический метод качественного анализа, количественного анализа и изучения кинетики химических процессов. П. была предложена Я. Гейровским и затем развита А. Н. Фрумкиным и другими учёными. П. основана на расшифровке вольтамперных кривых - полярограмм (см. Поляризация электрохимическая),- получаемых при электролизе исследуемых растворов и выражающих зависимость силы тока I от приложенного к электролитич. ячейке постоянного (по форме) напряжения Епост. Для получения полярограмм (регистрируются с помощью полярографов) исследуемый раствор помещают в ячейку с поляризуемым микро-электродом (ПЭ) и неполяризуемым электродом (НЭ). В качестве ПЭ чаще всего используют ртутно-капающий электрод (его поверхность обновляется). Идущая на ПЭ электродная реакция не вызывает в растворе ни заметных хим. изменений, ни заметной разности потенциалов, потому что ПЭ всегда значительно меньше НЭ. В П. используют процессы окисления -восстановления, адсорбции, катализа. Если потенциал электрода Е_пост плавно изменять в отрицательном (или положительном) направлении, то при определённом его значении (точка а на рис.), достаточном для начала восстановления (или окисления), ионы исследуемого вещества (деполяризатора) вблизи ПЭ начинают разряжаться на микроэлектроде, и их концентрация вблизи ПЭ падает. В приэлектродной области возникает разность концентраций, к-рая вызывает диффузию ионов к поверхности ПЭ. В цепи появляется электролитич. (диффузионный, на рис. I_д) ток I_э. При дальнейшем изменении E_пост ток I_э увеличивается и с течением времени достигает (в точке в) предельного значения (предельный ток), пропорционального исходной концентрации деполяризатора. Потенциал, соответствующий средней величине предельного тока (точка 6), называется потенциалом полуволны E_1/2, и характеризует природу деполяризатора (E_1/2 различных веществ принято давать в спец. таблицах). Если в растворе имеется несколько деполяризаторов, то поля-рограмма представляет собой несколько волн (полярографический спектр), каждая из к-рых характеризует качественно (по E_1/2^', E_1/2^'' ...) и количественно (по I_э, на рис. I'_д, I"_д) соответствующее вещество, концентрация к-poro рассчитывается по спец. формулам. 1, зависит также от скорости электродного процесса, в соответствии с чем различают обратимые (протекающие быстро), частично обратимые и необратимые (протекающие медленно) процессы. Для исключения составляющей тока, вызываемой переносом ионов за счёт сил электрического поля, возникающего между ПЭ и НЭ (этот ток не пропорционален концентрации деполяризатора), в исследуемый раствор добавляют более чем 50-кратный избыток индифферентного электролита (так наз. фонового раствора), ионы к-рого в интервале напряжения поляризации поляро-графически пассивны. При наложении напряжения на границе электрод-раствор возникает двойной электрический слой, вызывающий появление основной помехи - ёмкостного тока /с.

Классическая (постояннотоковая) полярограмма (даны абс. величины значений Е).

Виды П. оцениваются по чувствительности - минимально определяемой концентрации и по разрешающей способности-допустимому отношению концентраций сопутствующего и определяемого компонентов и зависят от формы и скорости изменения поляризующего напряжения.

В постояннотоковой (классической) П., основанной на изучении зависимости I_э, от медленно изменяющегося поляризующего E_пост, I_э пропорциональна числу электронов (и), участвующих в реакции. Чувствительность при определении обратимо реагирующих веществ равна 10^-5 моль/л, разрешающая способность ~ 10. В переменнотоковой П. (ПТП), основанной на изучении зависимости переменного тока I пер, возникающего при дополнительном наложении напряжения Япер различной формы (прямоугольной, трапецеидальной, синусоидальной с малой амплитудой), от E_пост, I _пер пропорциональна n². Высокая чувствительность ПТП (10^-7 моль/л) обусловлена возможностью отделения полезного сигнала I _пер от I _с, а высокая разрешающая способность (до неск. тысяч) обусловлена колоколообразной формой подпрограммы (ордината быстро стремится к нулю при отклонении Япост от потенциала пика) и возможностью определения обратимо реагирующих веществ в присутствии компонентов, реагирующих необратимо (чувствительность при определении последних мала). Для высокочастотной П. (ВЧП) характерно наложение Е_пост и Е высокой частоты, модулированное Е низкой частоты. В ВЧП от Япост зависит I_мч, - составляющая тока по модулированной частоте; I_мч пропорциональна п³. Для отделения полезного сигнала I_мч от I_с используют различие в их изменении при наложении высокой частоты. ВЧП позволяет определять константу скорости быстрых реакций. Импульсная П. (ИП) основана на изучении зависимости тока I_имп, возникающего при наложении импульса напряжения (0,04 сек) в момент, когда поверхность ртутной капли максимальна. Отделение I_имп от Iс производят путём измерения I_имп в момент, когда Iс затухает. Чувствительность ИП равна 1-5 *10-⁸моль/л, разрешающая способность ~5-10³. О с-циллографическая П. (ОП) основана на измерении зависимости I_э от быстро изменяющегося Япост (0,1-100 в /сек). Полярограммы в ОП (регистрируемые с помощью электроннолучевой трубки) имеют ярко выраженный максимум. В ОП Iэ пропорциональна п^2/3 , чувствительность равна 10^-6 моль/л, разрешающая способность ~400.

Кроме ртутно-капающего электрода, в П. применяют стационарный ртутный и твёрдые электроды. В зависимости от природы измеряемого тока различают прямую и инверсионную П. В последней для повышения чувствительности (до 10~⁹ моль/л) и разрешающей способности (до5-10⁵ и более) применяют метод накопления: используют электроды с постоянной поверхностью, на к-рой при потенциалах предельного тока (или образования нерастворимого соединения) накапливают анализируемое вещество (стадия предэлектролиза), а затем накопленное твёрдое соединение растворяют при изменении E_пост. Применяются электроды из ртути, графита, благородных металлов.

П. имеет широкое применение: при контроле произ-ва особо чистых веществ, в металлургии, геологии, фармакологии, произ-ве органических соединений и полимеров, в медицине (для ранней диагностики заболеваний, определения кислорода и микроэлементов в тканях, продуктах жизнедеятельности) и при изучении механизма электродных реакций.

Лит.: Гейровский Я., Кута Я., Основы полярографии, пер. с чеш., М., 1965; Крюкова Т. А., Синякова С. И., Арефьева Т. В., Полярографический анализ, М., 1959; Цфасман С. Б., Электронные полярографы, М., 1960; Пац Р. Г., Васильева Л. Н., Методы анализа с использованием полярографии переменного тока, М., 1967; Брук Б. С., Полярографнческие методы, 2 изд., М., 1972. Р. Г. Пац.

ПОЛЯРОИД, поляризационный светофильтр, один из осн. типов оптич. линейных поляризаторов, представляет собой тонкую поляризационную плёнку, заклеенную для защиты от механич. повреждений и действия влаги между двумя прозрачными пластинками (плёнками). П. впервые разработаны группой амер. учёных во главе с Е. Лэн-дом ок. 1932, серийно изготовляются с 1935. Плёнки П. обладают линейным дихроизмом (см. Плеохроизм), т. е. неодинаково поглощают две линейно поляризованные перпендикулярно одна к другой составляющие падающего на них света (оптическое излучение с любыми поляризационными характеристиками всегда можно преобразовать в совокупность таких составляющих; см. Поляризация света). Различие в поглощения показателях П. для этих составляющих столь велико, что при типичной толщине плёнки ~0,05-0,1 мм одна из них поглощается практически нацело, в то время как другая, лишь несколько ослабляясь, проходит через П. Поляризующие (поглощающие) среды П. могут быть кристаллическими (плёнки-монокристаллы или множество мельчайших кристалликов, одинаково ориентированных и впрессованных в полимерную плёнку-матрицу), но чаще их действие обусловлено дихроизмом органич. молекул полимера (или отд. участков этих молекул), тоже пространственно однородно ориентированных. Ориентацию осуществляют с помощью растяжения, сдвиговых деформаций или иной спец. технологии. Все П. отличает значит. рабочая апертура поляризации, т. е. наибольший угол раствора сходящегося или расходящегося пучка падающих лучей, при к-ром прошедший свет ещё максимально поляризован. Для кристал-лич. герапатитовых П. она составляет ок. 60°, для молекулярных иоднополивиниловых достигает 80°. Эти П. относительно нестойки к воздействиям влаги и темп-ры св. 80 °С. Более стойки молекулярные поливинил е-новые П. Важными преимуществами П. (помимо больших рабочих апертур) являются компактность, технологичность изготовления и возможность получения их с площадями поверхностей до нескольких м². В то же время поглощение в них (а следовательно, и степень поляризации) больше зависит от длины волны, чем в поляризационных призмах. Меньше и их пропускание вообще (~30%), что в сочетании с невысокой термостойкостью снижает возможности их использования с повышением интенсивности светового потока. П. широко применяются в близкой ультрафиолетовой, видимой и близкой инфракрасной областях диапазона оптического излучения (популярный пример - для защиты глаз водителей от слепящего действия фар встречных автомашин).

Лит.: Ландсберг Г. С., Оптика, 4 изд., М., 1957 (Общий курс физики, т. 3); Борн М., Вольф Э., Основы оптики, пер. с англ., 2 изд., М., 1973; Шишловский А. А., Прикладная физическая оптика, М., 1961.