ВОЛЖСКО-КАСПИЙСКАЯ ВОЕННАЯ ФЛОТИЛИЯ, создана в период Гражд. войны и военной интервенции 21 июля 1919 путём слияния Волжской военной флотилии и Астрахано-Каспийской военной флотилии.Командовали Ф. Ф. Раскольников (до июня 1920), А. К. Векман (до июля 1920). В авг. 1919 в состав флотилии входило св. 200 кораблей, в т. ч. 3 вспомогат. крейсера, 6 эсминцев, 3 миноносца, 4 подводные лодки, 38 канонерских лодок, 24 сторожевых корабля, 6 плавучих батарей и др. Силы В.-К. в. ф. были разделены на 3 отряда: Северный, к-рый действовал совместно с войсками 10-й армии в районе Царицына; Верхнеастраханский, прикрывавший ж. д. на участке Чёрный Яр - В.тадимировка и отражавший совместно с войсками 11-й армии попытки белогвардейцев блокировать Астрахань; Отряд обороны дельты Волги, действовавший в сев. части Каспийского м. В.-К. в. ф. активно участвовала в Астраханской обороне 1919 (высадка десантов, поддержка огнём, установка минных заграждений и т. д.). Позже были созданы Среднеастраханский (объединённый затем с Верхнеастраханским) и Морской (с 24 сент.) отряды. В конце 1919 в В.-К. в. ф. были включены ещё 7 эсминцев и 6 сторожевых кораблей, переброшенных с Балтики. В нояб. 1919 при поддержке флотилии были взяты опорные пункты уральских белоказаков и ликвидирована угроза Астрахани с В. В марте 1920 В.-К. в. ф. успешно действовала в районе Петровска (ныне Махачкала), а 5 апр. заняла Форт-Александровский. В апр. 1920 флотилия участвовала в освобождении Закавказья и Каспийского м. от белогвардейцев и интервентов. 1 мая была перебазирована в Баку, в нач. мая освободила Ленкорань, а 17-18 мая провела Энзелийскую операцию 1920, завершив освобождение Каспийского м. от белогвардейцев и интервентов. В нач. июля переименована в Каспийский флот, к-рый был в сер. июля объединён с Красным флотом Сов. Азербайджана в Мор. силы Каспийского моря.

Лит.: Маковский А. А., Радченко Б. М., Каспийская Краснознаменная. Исторический очерк, М., 1961.

ВОЛИН (наст. фам. Фрадкин) Борис Михайлович [1(13).6.1886, Глубокое, ныне Витебской обл., -15.2.1957,Москва], советский гос. и парт, деятель, публицист. Чл. Коммунистич. партии с 1904. Род. в семье мелкого чиновника. В 1901 окончил гор. уч-ще в Екатеринославе. В 1905 чл. Ёкатеринославского к-та РСДРП, в 1906-07 вёл парт, работу в Брянске и на Урале, был редактором подпольной большевистской газ. "Уфимский рабочий". Неоднократно подвергался арестам. В 1911 эмигрировал во Францию. Возвратился в Россию в 1913. Окончил юридич. ф-т Моск. ун-та в 1917. В 1917 чл. Моск. к-та РСДРП(б), в период Окт. вооружённого восстания в Москве был нек-рое время пред. Замоскворецкого ВРК. В 1918 один из редакторов "Правды". В 1918-21 пред, губисполкомов в Орле, Костроме, Харькове, секретарь Брянского губкома РКП(б), зам. наркома внутр. дел УССР. Работал в газетах в Ростове-на-Дону и в Москве. В 1925-26 зам. редактора газ. "Известия" ЦИК. В 1927-29 зав. отд. печати НКИД. В 1931-35 чл. коллегии Наркомпроса и нач. Главлита, одновременно директор ин-та лит-ры Ин-та красной профессуры и редактор жури. "Борьба классов" (1931-36). В 1935 зав. отделом школ ЦК ВКП(б). Был делегатом 8, 9, 16-го съездов партии. В 1936-38 первый зам. наркома просвещения РСФСР, редактор "Исторического журнала" (1936-45). С 1945 науч. сотрудник Ин-та Маркса - Энгельса - Ленина при ЦК ВКП(б). Профессор (1939), автор работ по историко-парт. и общеполитич. вопросам. Награждён 3 орденами, а также медалями.

Соч.: Всенародная партизанская война, М., 1942; Статистика и политика, 3 изд., М., 1952; Ленин в Поволжье. 1870 - 1893, 2 изд., М., 1956.

Лит.: Герои Октября, М., 1967.

ВОЛИН (Wolin), город в Польше, расположен на одноимённом острове в устье р. Одры. 2,9 тыс. жит. (1967), рыболовецкий порт. Возник в кон. 8 в., в письменных источниках впервые упоминается в 10 в. В 10-12 вв. крупный ремесленно-торг. центр к порт на Балтийском м. Городская республика. Раскопками (с 1934) открыты остатки укреплённого славянского града, находившегося в окружённом валом поселении, к-рое простиралось примерно на 4 км вдоль пролива Дзивна. Постройки в древнем В. были деревянные, улицы мощённые деревом; обнаружены ремесл. мастерские, места постройки судов, жилища рыбаков и остатки древнего порта.

Лит,: Kiersnowski R., Szczecin i Wolin we wezesnym sredniowieczu, Wroclaw, 1954.

ВОЛК (Canis lupus), хищное млекопитающее сем. псовых (Canidae). Дл. тела 105- 160 см; весит 35-50 кг, как редкое исключение до 76 кг. Распространён в Европе, Азии и Сев. Америке; в СССР отсутствует лишь на Соловецких о-вах, Е юж. части Крыма и на нек-рых о-вах Д. Востока и Полярного бассейна. Наиболее многочислен в степи, особенно в районах вольного выпаса скота; часто встречается в пустыне, но в сплошной тайге редок. Окраска серая; тундровые В. более светлой окраски, пустынные - серовато-рыжеватые. Питается преим. животной пищей: дикими и домашними копытными, собаками, зайцами, мелкими грызунами. В период размножения В. живут парами, поздней осенью и в начале зимы иногда собираются в стаи до 10-12 зверей. Весной после 62-65 дней беременности самки приносят от 3 до 10-13 (чаще 5) слепых волчат, прозревающих на 12-13-й день. Только степные и пустынные В. роют норы, лесные - выводят щенят в логове под выворотом дерева, в тростниках и др. укрытых сухих местах. Подросших волчат родители кормят отрыжкой из съеденного мяса, позже - убитой добычей. Осенью волчата начинают выходить со взрослыми на охоту. В. наносит вред животноводству и охотничьему х-ву; уничтожение В. разрешено на всей территории СССР в любое время года.

Лит.: Соколов А. А., Волк, М., 1951; Млекопитающие Советского Союза, под ред. В. Г. Гептнера и Н. П. Наумова, т. 2, ч. 1, М., 1967, с. 123-93. И.И.Соколов.

ВОЛК (лат. Lupus), созвездие Юж. полушария неба. Самая яркая звезда 2,3 визуальной звёздной величины. Наиболее благоприятные условия видимости в апреле - мае. Видно в юж. районах СССР. См. Звёздное небо.

ВОЛКЕНШТЕЙН Людмила Александровна [18(30).9.1857, Киев,- 10(23).1. 1906], русская революционерка, народница. Из дворян. Участвовала в организации убийства харьковского губернатора кн. Дм. Н. Кропоткина в 1879. С нояб. 1879 до авг. 1883 жила за границей. В 1883 вернулась в Россию, где была приговорена по "процессу 14-ти" (1884) к смертной казни, заменённой 15 годами каторги. До 1896 отбывала одиночное заключение в Шлиссельбургской крепости. С 1897 на поселении на о. Сахалин. Погибла при расстреле демонстрации во Владивостоке. Автор мемуаров "Из тюремных воспоминаний" (1924).

ВОЛКОВ Александр Николаевич [19(31).8.1886, Фергана,- 17.12.1957, Ташкент], советский живописец, нар. худ. Узб. ССР (1946). Учился в Петербурге (в мастерских В. Е. Маковского, 1908- 1910, Н. К. Рериха и И. Я. Билибина, 1910-12) и в Киевском художеств, уч-ще (1912-16, у Ф. Г. Крнчевского), по окончании к-рого переехал в Ташкент. Для ранних работ В., созданных под воздействием кубизма, характерны стилизация и геометризация форм, насыщенный, богатый оттенками цвет ("Гранатовая чай-хана", 1924, Третьяковская гал.); произв. конца 20-30-х гг. отличаются декоративной красочностью, крупными планами лиц, нац. характерностью образов ("Девушки с хлопком", 1932, Третьяковская гал.: "Колхозник", 1933, Музей иск-ва народов Востока, Москва); в дальнейшем, всё более преодолевая стилизацию, В. обращается к поискам раскрытия человеческого характера (многочисл. автопортреты и др. произв.). Преподавал (1929- 1946) в Ташкентском художеств, уч-ще.

А. Н. Волков. "Колхозник". 1933. Музей искусства народов Востока. Москва.

Лит.: Р а к и т и н В., Художественные искания Александра Волкова, "Искусство". 1967, № 7.

ВОЛКОВ Алексей Алексеевич [3(15).1. 1863, Петербург,- 29.11(12Л2).1903, там же], русский химик. В 1885 окончил Петерб. ун-т. С 1888 по 1902 там же лаборант Д. И. Менделеева; с 1902 читал химию на экономич. отделении Петерб. политехнич. ин-та. Показал (1889), что чистые одноатомные спирты не разлагаются при нагревании до 200-300°С. При введении ничтожного количества йодистого метила или галогеноводородных кислот вторичные и третичные спирты дают этиленовые углеводороды и воду, а первичные - простые эфиры и воду. В. открыл способ получения предельных углеводородов действием магния на спиртовой раствор их иодопроизводпых (совместно с Б. Н. Меншуткиным), а также действием на их галогенопроизводные цинковой пыли и воды.

Лит.: Меншуткин Б. Н.. Памяти Алексея Алексеевича Волкова, "Журнал Русского физико-химического общества. Часть химическая", 1904, т. 36, в. 3.

ВОЛКОВ Анатолий Андреевич [р. 27.5 (9.6).1909, с. Петряево Московской губ.], советский литературовед, доктор филологич. наук (1947). Чл. КПСС с 1930. Окончил Моск. ун-т в 1931. Работы В. посвящены гл. обр. развитию рус. лит-ры на рубеже 19-20 вв.

Соч.: М. Горький п литературное движение конца XIX п начала XX веков, М., 1954; Очерки русской литературы конца XIX и начала XX веков, 2 изд., М., 1955; А. М. Горький и литературное движение советской эпохи, М., 1958; А. И. Куприн, М., 1959; Проза Ивана Бунина, М., 1969; Путь художника. М. Горький до Октября, М., 1969; А. С. Серафимович. Очерк жизни и творчества, М.. 1969; Русская литература XX века. Дооктябрьский период, 5 изд., М., 1970.

ВОЛКОВ Борис Иванович [13(26).3. 1900, Москва,-23.12. 1970, там же], советский театральный художник, нар. художник СССР (1965). Учился в Строгановском училище (1913-18) у ф. ф. федоровского, в мастерских Нар. дома (1913-16) у В. Д. Поленова и во Вхутемасе (1918-23) у А. В. Лентулова, В. Е. Татлина, Д. П. Штеренберга и др. Чл. ОСТ. В 1924-40 гл. художник театра им. МГСПС (ныне им. Моссовета), в 1941-49 - Муз. театра им. К. С. Станиславского и В. И. Немировичу-Данченко, с 1951 - Малого театра. В ранних работах В. сказалось влияние конструктивизма ("Шторм" Билль-Белоцерковского, 1925, Театр им. МГСПС). В последующие годы В. обратился к сочетанию объёмных и живописных декораций, отводил важную роль лирич. пейзажу. Среди работ В.: "Семья Тараса" Кабалевского (1951; Гос. пр. СССР, 1952) - в Муз. театре им. К. С. Станиславского и В. И. Немировича-Данченко; "Зелёная улица" Сурова (1948; Гос. пр. СССР, 1949), "Вторая любовь" Мальцева и Вснкстерн (1950; Гос. пр. СССР, 1951) - во МХАТе; "Умные вещи" Маршака (1965) - в Малом театре. Награждён орденом Трудового Красного Знамени и медалями.

Б. И. Волков.

В. Н. Волков.

Лит.: Гремиславский И. Я., С ы р к и н а Ф. Я., Борис Иванович Волков, М., 1958.

ВОЛКОВ Валентин Викторович [7(19).4. 1881, Елец, ныне Липецкой обл.,-8.11. 1964, Минск], советский живописец, нар. худ. БССР (1955). Учился в Пензенском художеств, уч-ще (1901-07) у К. А. Савицкого и в петерб. АХ (1907-15) у В. Е. Савинского. Автор эскизов панно для праздничного оформления Петрограда (акварель, 1918, Рус. музей, Ленинград), портрета В. И. Ленина (1926, АН БССР, Минск); писал гл. обр. портреты и тематич. картины ("Вузовцы", 1947, "Минск 3-го июля 1944 года", 1946- 1955 - обе в Художеств, музее БССР, Минск). Преподавал в Витебском художеств, техникуме (1923-29), Белорус, театр.-художеств, ин-те (1953-64; проф. с 1957). Награждён орденом "Знак Почёта" и медалями.

Лит.: Элентух И. Б., В. В. Волков, М., 1956.

ВОЛКОВ Василий Сергеевич [1859 или 1860, г. Серпухов,- 17(29).5.1887], русский рабочий-революционер, один из организаторов Морозовской стачки 1885. Из мещан. Работал с 1884 ткачом на Никольской мануфактуре С. Морозова в Орехово-Зуеве, пользовался популярностью среди рабочих; за выступления в защиту их интересов был прозван "адвокатом". Вместе с П. А. Моисеенко готовил стачку; участвовал в составлении требований, к-рые предъявил владимирскому губернатору. Арест В. в ходе стачки вызвал возмущение рабочих и привёл к столкновению стачечников с войсками. В 1886 в адм. порядке сослан на 3 года в Усть-Сысольск Вологодской губ., где умер от туберкулёза.

ВОЛКОВ Владислав Николаевич (23. 11. 1935, Москва,- 30.6.1971), лётчик-космонавт СССР, дважды Герой Сов. Союза (22. 10. 1969 и 30. 6. 1971). Чл. КПСС с 1965. В 1959 окончил Московский авиац. ин-т и работал в конструкторском бюро. С 1966 в отряде космонавтов. 12- 17 окт. 1969 совершил полёт в космос на корабле-спутнике "Союз-7" в качестве бортинженера (совм. с А. В. Филипченко и В. В. Горбатко). Экипаж корабля "Союз-7" выполнил суточный групповой полёт с космич. кораблём "Союз-6" и 3-суточный групповой полёт с космич. кораблями "Союз-6" и "Союз-8". В качестве бортинженера входил в состав экипажа космич. корабля "Союз-11", выведенного 6 июня 1971 на орбиту спутника Земли. 7 июня 1971 "Союз-11" стыковался с находившейся на орбите с 19 апр. 1971 науч. станцией "Салют". Совместный полёт космич. комплекса - орбитальной станции "Салют" и трансп. корабля "Союз-11" продолжался около 23 суток. После завершения программы полёта 30 июня 1971 при возвращении на Землю В. и др. члены экипажа космич. корабля "Союз-11" погибли. Награждён орденом Ленина. Похоронен в Москве на Красной площади у Кремлёвской стены.

ВОЛКОВ Дмитрий Васильевич (1718, с.Воскресенское, ныне Рузского р-на Московской обл.,- 1785, с. Крест Витебской губ.), русский гос. деятель. Ближайший помощник канцлера А. П. Бестужева-Рюмина. При Петре III, будучи его секретарём, оказывал большое влияние на внутр. и внеш. политику. В царствование Екатерины II - президент Мануфактур-коллегии, оренбургский генерал-губернатор и др. Сторонник развития торговли и пром-сти и расширения внеш. торговли России.

Лит.: Волков, 1718-85 [сообщила] С. А. Рудакова, "Русская Старина", 1874, [№ 1].

ВОЛКОВ Семён Кузьмич [1(13).4.1845, с. Станичное Корсунского у. Симбирской губ.,- 5.6.1924, Гурьев], русский рабочий-революционер. Из крестьян. В 1863 вошёл в рабочий кружок в Спасском Затоне (Казанской губ.). В нач. 1870-х гг. работал в Саратове на ж. д.; принимал участие в стачках. В 1873 переехал в Петербург, поступил на патронный з-д, был участником рабочего кружка, организованного народниками. В 1874 арестован и до февр. 1876 содержался в Доме предварит, заключения. В 1876 принимал участие в организации "Северного союза русских рабочих". Осенью 1876 вторично арестован за пропаганду среди рабочих Сестрорецкого з-да. С 1877 отбывал ссылку в Вологодской губ., затем (до 1886) в Сибири. После Окт. революции работал в тресте "Эмбанефть" в Казахстане.

ВОЛКОВ Фёдор Григорьевич [9(20).2. 1729, Кострома,-4(15).4.1763, Москва], русский актёр и театральный деятель, создатель первого постоянного рус. театра, "отец русского театра" (В. Г. Белинский). Род. в купеческой семье. Получил разностороннее образование. Организовал в Ярославле (жил здесь с 1735) домашний, а с 1750 - публичный театр, в к-ром начали играть знаменитые впоследствии рус. актёры - И. А. Дмитревский, Я. Д. Шумский и др. В 1752 труппу В. вызвали в Петербург. Однако разночинный, народный по своему характеру театр В. не отвечал требованиям двора - труппа в том же году была распущена, а часть актёров (в т. ч. и В.) определена для обучения в Шляхетный корпус. В 1756 был издан указ об учреждении гос. рус. театра; директором театра назначен А. П. Сумароков. В. помогал Сумарокову в руководстве театром, а в 1761, после отставки Сумарокова, заменил его. Преодолевая сопротивление реакционных придворных кругов, В. создал рус. публичный профессиональный театр нац. значения, связал его с передовой драматургией, открыл путь русским актёрам, впоследствии развивавшим демократич. направление рус. театральной культуры. Как актёр В. занимал в театре положение первого трагика. Исполнял с огромным темпераментом роли героев, восстающих против тирании монарха, в трагедиях Сумарокова. Среди ролей В.: Американец, Оскольд, а также, по-видимому, и Хорев, Трувор, Ярополк ("Прибежище добродетели", "Семира", "Хорев", "Синав и Трувор", "Ярополк и Демиза" Сумарокова), Гамлет (переделка Сумароковым трагедии У. Шекспира). В совершенстве владея иск-вом сценич. игры, В. в то же время отступал от эстетич. канонов классицизма, не следовал правилам распространённой в то время торжественной декламации. Учитывая особенности игры В., Сумароков писал для него роли, в к-рых находил блестящее применение бурный темперамент актёра (напр., роль Марса в "Новых лаврах" Сумарокова, и др.). С большим мастерством В. исполнял также роли в комедиях.

Человек передовых воззрений, В. примыкал к дворянской оппозиции, принимал участие в свержении Петра III. Для торжеств по случаю коронации Екатерины II В. поставил маскарад "Торжествующая Минерва" (1763). Большой прогрессивный смысл деятельности В. и её многосторонность дали основание Д. И. Фонвизину говорить, что В. был "мужем глубокого разума, наполненного достоинствами, к-рый имел большие знания и мог бы быть человеком государственным". Выдающийся ум В. отмечали Н. И. Новиков и Г. Р. Державин; В. Г. Белинский называл его "движителем общественной жизни" и ставил его имя рядом с именем М. В. Ломоносова. В 1911 театру в г. Ярославле было присвоено имя В.

Лит.: Ф. Г. Волков н русский театр его времени. Сб. материалов, М.. 1953: Дмитриев Ю., Ф. Волков н начало русского театра, "Театр", 1950, № 6.

ВОЛКОВ, В о в к Фёдор Кондратьевич [17(29).3.1847, с. Крячковка, ныне Пирятинского р-на Полтавской обл.,- 29.6. 1918], украинский этнограф, антрополог и археолог эволюционистского направления (см. Эволюционная школа). Учился в Одесском и Киевском ун-тах. В 1879- 1905 в эмиграции во Франции. С 1907 преподавал в Петерб. ун-те (с 1917 профессор). Опубликовал работы: "Антропологические особенности украинского народа" (1916), "Этнографические особенности украинского народа" (1916) и др., имевшие бурж.-националпстпч. направленность. Исследовал палеолитич. Мезинскую стоянку.

ВОЛКОВА Анна Фёдоровна (г. рожд. неизв.- ум. 1876), русский химик, первая женщина в мире, опубликовавшая исследования по химии. Работала с 1869 в лаборатории русского учёного А. Н. Энгельгардта. Под руководством Д. И. Менделеева вела практические занятия со слушательницами Петерб. публичных курсов. В 1870 впервые получила в чистом виде ортотолуолсульфокислоту, её хлорангидрид и амид. Из паракрезола В. впервые получила пара-трикрезолфосфат - составную часть важного ныне пластификатора.

Соч.: Об изомерных сернотолуоловых кислотах. "Журнал Русского физико-химического общества", 1870, т. 2, в. 5 - 6, с. 161 - 175.

Лит.: Мусабеков Ю. С., Первые русские женщины-химики, "Химия и жизнь", 1968, № 3, с. 12 - 13.

ВОЛКОВИНЦЫ, посёлок гор. типа в Деражнянском районе Хмельницкой обл. УССР. Ж.-д. ст. (Комаровцы) на линии Хмельницкий - Жмеринка. 4,7 тыс. жит. (1968). Маслодельный з-д, мебельная ф-ка.

ВОЛKOBЫCK, город в Гродненской обл. БССР, на р. Россь (приток Немана). Ж.-д. ст. 23 тыс. жит. (1970). 3-ды литейного оборудования, два кирпичных, консервный (переработка овощей и фруктов), завод детских сухих молочных смесей. Зооветеринарный техникум, пед. училище. Военно-историч. музей им. П. И. Багратиона. В 12 км от В.- цементный з-д.

ВОЛКОЗУБ (Lycodon), род неядовитых змей сем. ужей. Ок. 16 видов; распространены в Юго-Вост. Азии. В СССР 1 вид - полосатый В. (L. striatus), в юж. части Туркмении, в Узбекистане и Зап. Таджикистане. Дл. до 60 см; верх чёрный со светлыми желтоватыми поперечными полосами, низ - жёлтый. Активен ночью; питается преим. ящерицами.

ВОЛКОНСКАЯ Зинаида Александровна [3(14).12.1792, Турин,- 24.1(5.2).1862, Рим], княгиня, русская писательница. Салон В. в Москве в 1826-27 посещали А. С. Пушкин, А. Мицкевич, Е. А. Баратынский, Д. В. Веневитинов и др. В 1829 уехала в Италию. В римской вилле В. подолгу жил Н. В. Гоголь. В.- автор стихов, поэм, повестей на рус., франц., итал. языках. Историч. соч. В. "Славянская картина V века" опубл. в Париже (1824), Москве (1825), Варшаве (1826). В. воспета Пушкиным, Мицкевичем и др.

С о ч.: Собр. соч., [т. 1 - 2, т. 1 на франц. яз.], Париж - Карлсруэ, 1865.

Лит.: Г а р р и с М. А., 3. Волконская и ее время, М., 1916; Gorodetzky N-, Princess Z. Volkonsky, "Oxford Slavonic Papers", 1954, v. 5; История русской литературы XIX в. Библиографический указатель, М.- Л.. 1962.

ВОЛКОНСКАЯ Мария Николаевна [1805-10(22).8.1863], княгиня, жена декабриста С. Г. Волконского, дочь ген. Н. Н. Раевского. Одна из первых среди жён декабристов, преодолев сопротивление семьи, последовала в 1827 за мужем в Сибирь, где жила до 1855. Оставила "Записки" с ярким описанием тюремно-каторжного режима, характеристикой многих декабристов, сведениями о быте, нравах, культуре и отношении населения Сибири к декабристам. Подвиг В. воспет Н. А. Некрасовым в поэме "Русские женщины".

Соч.: Записки, 2 изд., Чита, 1960.

ВОЛКОНСКИЙ Пётр Михайлович [25.4 (6.5).1776, Петербург,- 27.8(8.9).1852, там же], светлейший князь, русский сановник, ген.-фельдмаршал (1843), чл. Гос. совета (с 1821). Участник Отечеств, войны 1812. Занимал пост ген.-квартирмейстера рус. армии (1810-12). Основал Петерб. воен. уч-ще (колонновожатых). В 1813-14 нач. Гл. штаба Александра I. В 1815-23 возглавлял воен. управление.

Участвовал в работе Венского конгресса 1814-15. При Николае I В.- мин. императорского двора и уделов (1826-52). Лит.: Биографический очерк генерал-фельдмаршала светлейшего князя П. М. Волконского (1776 - 1852), СПБ, 1914.

ВОЛКОНСКИЙ Сергей Григорьевич [8(19).12.1788-28.11(10.12). 1865, с. Воро-ньки, ныне Черниговской обл.), князь, декабрист, ген.-майор. Участник Отечеств, войны 1812 и заграничных походов 1813- 1814. Крупный землевладелец. С 1820 чл. "Союза благоденствия", с 1821 чл. Южного общества декабристов. Вместе с В. Л. Давыдовым руководил Каменской управой Южного об-ва. Устанавливал связи с Северным обществом декабристов. В 1825 участвовал в переговорах с представителями Польск. тайного об-ва. Сторонник программы Южного об-ва, изложенной в "Русской правде" П. И. Пестеля. Приговорён к смертной казни, заменённой каторгой. Вернулся из Сибири в 1856. До конца жизни сохранял верность революц. воззрениям. Резко критиковал реформы 60-х гг. за их половинчатость. Одобрял пропаганду А. И. Герцена и Н. П. Огарёва, с к-рыми в кон. 50 - нач. 60-х гг. встречался за границей. Рассказы В. были одним из источников их сведений о движении декабристов.

Соч.: Записки, 2 изд., СПБ, 1902; Письма к П. Д. Киселеву. 1814-1815, "Каторга и ссылка", 1933, кн. 2.

Лит.: Волконская М. Н., Записки, 2 изд., Чита, 1960; Нечкина М. В., Движение декабристов, т. 1 - 2, М.,- 1955.

М. П. Волконский.

ВОЛКОТРУБЕНКО Иван Иванович [р. 30.6(12.7).1898, с. Чернцы, ныне Балтского р-на Одесской обл.], ген.-полковник артиллерии (1944). Чл. КПСС с 1924. Род. в семье крестьянина. Участник 1-й мировой войны, рядовой. С апр. 1918 в Красной Армии. Участвовал в Гражд. войне. Окончил 1-е Моск. арт. курсы (1918), Высшую воен. школу связи (1924) и арт. курсы усовершенствования комсостава (1931). В 1938-41 нач. артснабжения Киевского воен. округа. Во время Великой Отечеств, войны с июня 1941 нач. артснабжения Юго-Зап. фронта, с февр. 1942 зам. и 1-й зам. нач. Гл. арт. управления. С 1950 нач. Гл. арт. управления. В 1953-67 нач. ряда арт. воен.-уч. заведений. С 1967 в отставке. Награждён 2 орденами Ленина, 3 орденами Красного Знамени, орденами Кутузова 1-й и 2-й степени, Суворова 2-й степени, Трудового Красного Знамени, Красной Звезды, "Знак Почёта", несколькими иностр. орденами, а также медалями.

ВОЛЛАСТОНА ПРИЗМА, двоякопреломляющая поляризационная призма. Названа по имени англ, учёного У. X. Волластона (W. Н. Wollaston, 1766-1828).

ВОЛЛАСТОНИТ (по имени английского учёного У. X. Волластона, W. H. Wollaston, 1766-1828), дощатый шпат, минерал из класса цепочечных силикатов. Химическая формула Ca₃(Si₃O₉). Иногда содержит примеси железа. Кристаллизуется в триклинной системе, образуя плоские дощатые кристаллы, а также лучистые и скорлуповатые агрегаты. Цвет белый, иногда розоватый. Тв. по минералогич. шкале 5-5,5. Плотность 2780-2920 кг/м³. В. образуется при контактовом и глубинном региональном метаморфизме известняков.

"ВОЛНА", ежедневная легальная большевистская газета, издавалась в Петербурге с 26 апр. (9 мая) по 24 мая (6 июня) 1906. Печаталась в типографии т-ва "Дело". Вышло 25 номеров. Руководил газетой В. И. Ленин, к-рый стал её фактич. редактором с № 9 от 5(18) мая после возвращения в Петербург с 4-го (Объединительного) съезда РСДРП. В редколлегию входили В. В. Боровский и М. С. Ольминский. Сотрудничали А. В. Луначарский, И. И. Скворцов-Степанов и др. В. И. Ленин опубликовал в газете 27 статей и заметок. "В." разоблачала конституционные иллюзии меньшевиков и кадетов, мобилизовала пролетариат на борьбу с царским самодержавием. Газета подвергалась полицейским преследованиям. Из 25 вышедших номеров 8 (6, 10, 18, 19, 22-25) были уничтожены по пост. С.-Петербургской судебной палаты. 24 мая 1906 "В." была закрыта. С 26 мая 1906 вместо неё начала выходить ежедневная легальная большевистская газ. "Вперёд".

Ф. Г . Волков.

С. Г. Волконский.

ВОЛНИСТАЯ СТАЛЬ, гофрированная сталь, волнообразно изогнутые листы, изготовленные из чёрной или оцинкованной листовой стали, толщиной 1,0-1,8 мм. В. с. получают холодной прокаткой листов между двумя профилированными валками или штамповкой на механич. прессах. Волны листа во избежание излишнего растяжения формируются последовательно одна за другой; для этого валки стана профилируются так, что волны располагаются по их оси. Листы между валками обычно прокатываются в поперечном направлении. Наличие волн придаёт В. с. значит, жёсткость и большую прочность при работе на изгиб. В. с. применяется для бесстропильных перекрытий пром. зданий, сводчатых конструкций, водостоков автомобильных и железных дорог, полевых оборонит, сооружений (лёгкие своды, покрытые защитным слоем земли) и т. д.

Б. Г. Фастовский.

ВОЛНИСТЫЙ ПОПУГАЙ (Melopsittacus undulatus), птица отряда попугаев. Дл. тела 20-22 см, хвоста - ок. 20 см. Оперение мягкое, в основном травянисто-зелёного цвета. В. п. населяет равнины Центр. Австралии. Обладает стремительным, манёвренным полётом и проворно бегает по земле. Питается семенами злаков. Гнездится в дуплах и трещинах деревьев; в году несколько кладок из 3- 12 яиц, обычно из 6-8: птенцы вылупляются на 18-20-е сутки. Известны сезонные миграции (в пределах Австралии). Легко размножается в неволе. В. п. часто содержат в зоопарках и в домашних условиях. Селекционерами выведены В. п. белой, голубой, жёлтой и фиолетовой окраски.

ВОЛНОВАХА, город (с 1938), центр Волновахского района Донецкой обл. УССР, в 60 км к Ю.-З. от Донецка. Ж.-д. узел. 24 тыс. жит. (1970). Предприятия ж.-д. транспорта.

ВОЛНОВАЯ МЕХАНИКА, то же, что Квантовая механика.

ВОЛНОВАЯ ПЕРЕДАЧА, механическая передача (зубчатая, фрикционная, винтовая), в к-рой вращение передаётся и преобразуется циклическим возбуждением волн деформации в т. н. гибком элементе (отсюда назв. "волновая"). Изобретатель В. п.- амер. инж. У. Массер (1959).

Наиболее распространена зубчатая В. п. (рис. 1), к-рая обычно состоит из жёсткого элемента - зубчатого колеса с внутренними зубьями, неподвижно закреплённого в корпусе передачи; гибкого элемента - цилиндрической тонкостенной шестерни, выполненной в виде стакана с наружными зубьями, число к-рых неск. меньше числа зубьев жёсткого колеса (стакан закреплён на выходном валу и расположен внутри жёсткого колеса); генератора волн деформации (волнообразователя) - овального кулачка с надетым на него шарикоподшипником.
 

Рис. 1. Зубчатая волновая передача (редуктор): 1 - жёсткое колесо; 2 - гибкое колесо; 3 - генератор воля.

Генератор вставлен соосно в гибкое колесо и при вращении растягивает его. Число волн деформации равно числу выступов кулачка. В вершинах волн зубья гибкого колеса полностью входят в зацепление с зубьями жёсткого, а во впадинах волн полностью из него выходят. При вращении генератора с той же угловой скоростью движутся волны деформации, т. е. в гибком колесе возбуждаются бегущие волны, в вершинах к-рых происходит зацепление. Разница чисел зубьев жёсткого и гибкого колёс обычно равна (реже кратна) числу волн деформации. В зависимости от числа волн В. п. называются одно-, двух- или трёхволновыми. Если, напр., число зубьев гибкого колеса равно Z_r = 200, жёсткого колеса - Z_ж = 202, передача двухволновая (рис. 2), генератор волн выполнен в виде водила с двумя роликами, то при вращении генератора по часовой стрелке первый зуб гибкого колеса будет входить в первую впадину жёсткого, второй во вторую и т. д. до двухсотого зуба и двухсотой впадины. При дальнейшем вращении генератора первый зуб гибкого колеса войдёт в двести первую впадину, второй - в двести вторую, а третий - в первую впадину жёсткого колеса (рис. 2,г). Т. о., за один полный оборот генератора волн гибкое колесо сместится относительно жёсткого на 2 зуба или на угол Ф = (2/200)*360 = 3,6° (рис. 2,в) в противоположном направлении, т. е. передаточное число i = Zr/2
 
 

Рис. 2. Схема работы зубчатой волновой передачи: а - исходное положение генератора; б - генератор повёрнут на 90°; в - генератор повёрнут на 360°; г - зона зацепления; 1 - жёсткое колесо; 2 - гибкое колесо; 3 - генератор волн.

В общем случае передаточное число В. п. с вращающимся гибким колесом равно i = -(Z_r /(Z_ж -Z_r )) Применяются также зубчатые В. п. с закреплённым гибким и вращающимся жёстким колёсами. В этом случае i = Z_ж /(Z_ж-Z_r), направления вращения генератора и выходного вала совпадают. Одна из главных особенностей В. п.- возможность получения высокого передаточного числа в одной ступени. Серийно выпускаемые (1970) в США волновые редукторы имеют передаточные числа от 60 до 320. Вследствие малой разности диаметров гибкого и жёсткого колёс и гибкости одного из элементов в зацеплении участвует одновременно от 10 до 50% всех зубьев, т. е. имеет место многопарность зацепления, что позволяет применять колёса с мелким модулем зацепления. В. п. могут передавать крутящий момент в неск. раз больший, чем др. зубчатые передачи с теми же габаритами и массой, и значительно компактнее зубчатых передач др. видов с той же нагрузочной способностью. Кпд зубчатых В, п. обычно составляет 80-92%. В. п. отличается мягкостью, безударностью, повышенной кинематич. точностью, позволяет создавать безлюфтовые зацепления. В. п. может работать как замедляющая (редуктор) и как ускоряющая (мультипликатор) передача. Гибкие колёса В. п. обычно изготовляют из металла с высоким пределом выносливости или из различных пластмасс, получаемых литьём под давлением. Существуют конструкции зубчатых В. п. с наружным расположением генератора волн; жёсткое колесо в этом случае расположено внутри гибкого колеса (рис. 3). Гибкие колёса В. п. выполняются в виде мембраны, конуса, сферы, колокола, узкого кольца или трубы, соединённых с выходным валом шлицами. В. п. могут иметь также пневматич. и гидравлич. возбуждение волн (рис. 4), при к-ром роль кулачка выполняют радиально расположенные плунжеры, давление на к-рые подаётся через распределительное устройство. Этот тип В. п. малоинерционный, т. к. отсутствует быстровращающийся генератор. С помощью В. п. можно передавать вращение через глухую металлическую стенку в замкнутое, герметично изолированное пространство или из него. Гибкое колесо герметичной В. п. (рис. 5) имеет обычно форму колокола с двумя донышками, одно из к-рых закрепляется на корпусе передачи. Внутри колокола располагается генератор волн, а снаружи - жёсткое колесо, закреплённое на выходном валу. Возможна также конструкция герметичной В. п. с внутренним расположением жёсткого колеса н наружным расположением генератора. Особое место среди зубчатых В. п. занимает т. н. респонсин. Прообразом этого устройства является изобретённый сов. пнж. А. И. Москвитнным тихоходный электродвигатель с гибким ротором для безредукторпого привода (1944).
 
 
 

Рис. 3. Зубчатая волновая передача с наружным расположением генератора: 1 - жёсткое колесо: 2 - гибкое колесо; 3 - генератор.
 

Рис. 4. Зубчатая волновая передача с гидравлическим генератором: 1 - жёсткое колесо; 2 - гибкое колесо; 3 - генератор.
 

Рис. 5. Герметичная зубчатая волновая передача: 1 - жёсткое колесо; 2 - гибкое колесо; 3 - генератор волн.
 
 

Рис. 6. Фрикционный волноной вариатор: 1 - жёсткий элемент; 2 - эластичный гибкий элемент; 3 - генератор волн; 4 - дополнительные ролики генератора.

В респонсине нет быстровращающнхся деталей, поэтому он не имеет себе равных по быстродействию среди всех известных силовых приводов, применяется в следящих системах и т. п. механизмах. Фрикционная В. п. имеет гладкие контактирующие поверхности гибкого и жёсткого элементов. Передаточное число фрикционных В. п. равно i= P_r/(P_ж-P_r)

где Р_r и Р_ж - периметры контактирующих поверхностей гибкого и жёсткого элементов. Фрикционные В. п. используются в качестве вариаторов (рис. 6).

В винтовой В. п. гибким элементом может служить полый винт (рис. 7) или тонкостенная гайка. Генератор волн располагается соответственно внутри или снаружи гибкого элемента. В зависимости от соотношения параметров резьб винта и гайки вращение генератора в винтовых В. п. преобразуется в поступательное или в винтовое движение выходного органа передачи. Винтовые В. п. применяются гл. обр. для передачи движения в герметизированное пространство и для очень медленных перемещений.
 

Рис. 7. Винтовая волновая передача: 1 - гибкий элемент (полый винт): 2 - жёсткий элемент (гайка); 3 - генератор волн.

Иногда к В. п. относят также волновые муфты, передающие вращение через цилиндрич. оболочку в герметизированное пространство, имеющие передаточное отношение 1.

В. п. применяются в различных отраслях техники: в приводах грузоподъёмных машин, конвейеров, различных станков, в авиационной и космич. технике, в точных приборах, исполнительных механизмах систем с дистанционным и автоматич. управлением, в приводах остронаправленных радарных антенн систем наблюдения за космич. объектами и т. п. Гсрмстич. В. п. передают вращение в герметизированные полости с химич. агрессивной и радиоактивной средой, в полости с высоким давлением и глубоким вакуумом, а также являются приводами герметич. вентилей. Напр., в американской космич. ракете "Кентавр" (60-е гг. 20 в.) герметич. В. п. использована в механизме вентиля системы жидкого кислорода, что исключило утечку кислорода и повысило взрыво- и пожаробезопасность.

Лит.: Цейтлин Н. И., Цукерман Э. М.. Волновые передачи, "Вопросы ракетной техники", 1965, № 8; "Экспресс - информация. Серия детали машин", 1968, № 11; Гинзбург Е. Г., Волновые зубчатые передачи, М., 1969. Ю. Б. Синкевич.

ВОЛНОВАЯ ФУНКЦИЯ в квантовой механик е, величина, полностью описывающая состояние микрообъекта (напр., электрона, протона, атома, молекулы) и вообще любой квантовой системы (напр., кристалла).

Описание состояния микрообъекта с помощью В. ф. имеет статистический, т. с. вероятностный характер: квадрат абсолютного значения (модуля) В. ф. указывает значение вероятностей тех величин, от к-рых зависит В. ф. Напр., если задана зависимость В. ф. частицы от координат х, у, z и времени t, то квадрат модуля этой В. ф. определяет вероятность обнаружить частицу в момент t в точке с координатами х, у, z. Поскольку вероятность состояния определяется квадратом В. ф., её называют также амплитудой вероятности.

В. ф. одновременно отражает и наличие волпоиых свойств у микрообъектов. Так, для свободной частицы с заданным импульсом р и энергией Е, к-рой сопоставляется волна де Бройля с частотой v=Е/h и длиной волны X = h/р (где h - постоянная Планка), В. ф. должна быть периодична в пространстве и времени с соответствующей величиной Л. и периодом Т = 1/v.

Для В. ф. справедлив суперпозиции принцип: если система может находиться в различных состояниях с В. ф. ф₁, ф₂--, то возможно и состояние с В. ф., равной сумме (и вообще любой линейной комбинации) этих В. ф. Сложение В. ф. (амплитуд вероятностей), а не вероятностей (квадратов В. ф.) принципиально отличает квантовую теорию от любой классической статистич. теории (в к-рой справедлива теорема сложения вероятностей).

Для систем из многих одинаковых микрочастиц существенны свойства симметрии волновых функции, определяющие статистику всего ансамбля частиц.

Подробнее см. Квантовая механика и Статистическая физика (раздел Квантовая статистика). В. И. Григорьев.

ВОЛНОВОД, канал, имеющий резкие границы, по к-рому распространяются волны. Для звуковых волн - труба, стержень или струна (см. Волновод акустический). Для электромагнитных волн сверхвысоких частот - металлич. трубы различных сечений или диэлектрич. стержни (см. Радиоволновод). Для света - цилиндрич. и конич. трубки (см. Светопровод). Для сейсмических волн- слои в верхней мантии Земли.

ВОЛНОВОД АКУСТИЧЕСКИЙ, канал, по к-рому передаётся акустическая энергия (звука). В. а.- это каналы с резкими границами в виде стенок, свойства к-рых резко отличаются от свойств внутренней и наружной сред (трубы водопровода, вентиляционные ходы и т.п.), или каналы, возникающие за счёт резкой разницы свойств самих внешней и внутренней сред (стержни, струны и т. п.); во всех этих случаях поток энергии во внешнюю среду, как правило, незначителен и им можно пренебречь.

В. а. возникают также в сплошных неоднородных средах, когда резких границ не существует, а имеет место плавный переход между свойствами среды внутри и вне канала. Такие В. а. наблюдаются в атмосфере и океане в виде слоев, отличающихся внутри и снаружи по температуре. В этих случаях поток энергии через "стенки" заметен, но всё же мал, так что основная часть энергии распространяется вдоль В. а. (см. Гидроакустика).

Примером В. а. с резкими границами служат трубы с совершенно жёсткими стенками, через к-рые акустич. энергия вовсе не проникает. Если размеры сечения трубы малы по сравнению с длиной звуковой волны, распространяющейся в В. а. (переговорные трубы на судах), то распространение звука в трубе можно представить в виде одномерной плоской волны. Когда размеры сечения трубы сравнимы или значительно больше длины волны, явление более сложно. В случае податливых стенок (воздуховод в виде резиновой трубки или водовод), хотя и имеется сток энергии через границы, в общем характер распространения волн остаётся сходным с предыдущим. В В. а., представляющих упругую твёрдую среду, явления осложняются наличием двух видов волн: сжатия и сдвига. В атмосфере и океане большую роль играют В. а., в к-рых распространение звука во многом аналогично распространению электромагнитных волн в атм. радиоволноводах. Влияние поверхности и дна моря в ряде случаев приводит к тому, что море можно рассматривать как В. а. В океане и атмосфере из-за изменения темп-ры и плотности воды (в океане и море с глубиной) и воздуха (в атмосфере с высотой) образуются естественные В. а. Звуковые колебания могут распространяться в таких каналах на расстояния порядка сотен и тысяч км. В частности, наличием глубоководного канала объясняется сверхдальнее распространение звука в океане.

Лит.: Б р е х о в с к и х Л. М., Волны в слоистых средах. М., 1957, гл. 5, 6; е г о ж е, Распространение звуковых и инфразвуковых волн в природных волноводах на большие расстояния, "Успехи физических наук", 1960, т. 70, в. 2. с. 351-60. Л. М. Лямшев.

ВОЛНОВОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ в акустике, в газообразной или жидкой среде - отношение звукового давления р в бегущей плоской волне к скорости v колебания частиц среды. В. с. характеризует степень жёсткости среды (т. е. способность среды сопротивляться образованию деформаций) в режиме бегущей волны. В. с. не зависит от фор-мы волны и выражается формулой: р/v; = рс, где р - плотность среды, с - скорость звука. В. с. представляет собой импеданс акустический среды для плоских волн. Термин "В. с." введён по аналогии с В. с. в теории электрич. линий; при этом давление соответствует напряжению, а скорость смещения частиц - электрическому току.

В. с.- важнейшая характеристика среды, определяющая условия отражения и преломления волн на её границе.При нормальном падении плоской волны на плоскую границу раздела двух сред коэфф. отражения определяется только отношением В. с. этих сред; если В. с. сред равны, то волна проходит границу без отражения. Понятием В. с. можно пользоваться и для твёрдого тела (для продольных и поперечных упругих волн в неограниченном твёрдом теле и для продольных воли в стержне), определяя В. с. как отношение соответствующего механич. напряжения, взятого с обратным знаком, к скорости частиц среды. К. А. Наугольных.

ВОЛНОВОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ в гидроаэромеханике. 1) В. с. в газовой динамике, дополнительное аэродинамическое сопротивление, возникающее, когда скорость газа относительно тела превышает скорость распространения в газе слабых (звуковых) возмущений (т. с. при сверхзвуковом течении). В. с. является результатом затрат энергии на образование ударных волн. В. с. в несколько раз превышает сопротивление, связанное с трением и образованием вихрей. Коэфф. В. с. резко увеличивается при приближении скорости тела v к скорости звука с в среде, иначе говоря, при приближении М-числа М = v/c к единице. Сила В. с. зависит от формы тела, угла атаки и числа М.

2) В. с. в тяжёлой жидкости, одна из составляющих сил сопротивления жидкости движению тел. В. с. возникает при движении тела вблизи свободной поверхности тяжёлой жидкости или поверхности раздела жидкостей с различной плотностью. В. с. обусловлено образованием на поверхности жидкости волн, создаваемых движущимся телом, к-рое при этом совершает работу по преодолению реакции жидкости; эта реакция и представляет собой силу В. с. Величина В. с. зависит от формы тела, глубины его погружения под свободную поверхность, скорости движения, а также от глубины и ширины фарватера, где происходит движение. Волнообразованис при движении_тела зависит от Фруда числа Fr = v корень gl (v - скорость постулат, движения тела, l - его длина, g - ускорение силы тяжести), к-рое является критерием подобия при моделировании движений и В. с. геометрически подобных тел. Если, для тела (судна) и его модели числа Fr равны, то получается геометрич. подобие картин волнообразования и равенство безразмерных коэфф. их В. с. Для определения В. с. в обоих случаях пользуются как теоретическими, так и экспериментальными методами.

ВОЛНОВОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ передающих электрич. линий, отношение напряжения к току в любой точке линии, по к-рой распространяются электромагнитные волны. В. с. представляет собой сопротивление, к-рое оказывает линия бегущей волне напряжения. В бесконечно длинной линии или линии конечной длины, но нагруженной на сопротивление, равное В. с., не происходит отражения электромагнитных волн и образования стоячих волн. В этом случае линия передаёт в нагрузку практически всю энергию от генератора (без потерь). В. с. равно: p_В=корень L/C где L и С - индуктивность и ёмкость единицы длины линии.

Лит. см. при ст. Длинные линии.

ВОЛНОВОЕ УРАВНЕНИЕ, дифференциальное уравнение с частными производными, описывающее процесс распространения возмущений в нек-рой среде. В случае малых возмущений и однородной изотропной среды В. у. имеет вид:

где х, у, z - пространственные перемен ные, t - время, u= u(х, у, z) - искомая функция, характеризующая возмущение в точке (х, у, z) в момент t, a - скорость распространения возмущения. В. у. яв ляется одним из основных уравнений математич. физики и широко используется в приложениях. Если и зависит только от двух (одной) пространственных переменных, то В. у. упрощается и наз. двумерным (одномерным). В. у. допускает решение в виде "расходящейся сферической волны":

u = f(t-r/a)/r, где f - произвольная функция, а r = = коррень х² + y^г + z². Особый интерес представляет т. н. элементарное решение (элементарная волна):

u=б(t-r/a)/r, (где б - дельта-функция), дающее процесс распространения возмущения, произведённого мгновенным точечным источником (действовавшим в начале координат при t = 0). Образно говоря, элементарная волна представляет собой "бесконечный всплеск" на окружности r = at, удаляющийся от начала координат со скоростью а с постепенным уменьшением интенсивности. При помощи наложения элементарных волн можно описать процесс распространения произвольного возмущения.

Малые колебания струны описываются одномерным В. у.:

Ж. Д'Аламбер предложил (1747) метод решения этого В. у. в виде наложения прямой и обратной волн: и = f(x-at)+ + g(x + at), а Л. Эйлер (1748) установил, что функции f u g определяются заданием т. н. начальных условий.

Лит.: Тихонов А. Н. и Самарский А. А., Уравнения математической физики, 3 изд., М., 1966. П. И. Лизоркин.

ВОЛНОВОЕ ЧИСЛО, величина, связанная с длиной волны X соотношением: k = 2пи/Л (число волн на длине 2пи). В спектроскопии В. ч. часто наз. величину, обратную длине волны (1/Л).

ВОЛНОВОЙ ВЕКТОР, вектор k, направление к-рого совпадает с направлением распространения бегущей волны, численно равный волновому числу.

"ВОЛНОВОЙ КАНАЛ", директорная антенна, бегущей волны антенна в виде ряда параллельных линейных электрич. вибраторов длиной, близкой к 0,5 длины волны, расположенных в одной плоскости вдоль линии, совпадающей с направлением максимального излучения (приёма). Иногда её наз. антенной Уда-Яги. В этой антенне (рис.) один из вибраторов (активный) служит для подвода энергии высокочастотных колебаний; в остальных вибраторах (пассивных ) наводятся (возбуждаются ) электрич. токи вследствие пространственной электромагнитной связи между ними и активным вибратором. Фаза токов в рефлекторе и директорах, регулируемая изменением их длины, устанавливается таким образом, что вдоль антенны, в направлении от рефлектора к директорам, образуется бегущая волна. При регулировке антенны директоры укорачивают на 4-10%, а рефлектор удлиняют на 5-10% по сравнению с активным вибратором, длина к-рого немного меньше 0,5; расстояние между вибраторами обычно равно 0,1-0,3 длины рабочей волны. Коэфф. направленного действия такой антенны растёт с увеличением числа пассивных вибраторов и доходит до 20-30. Антенну типа "В. к." применяют для передачи и приёма преимущественно в диапазоне метровых волн, в частности для приёма телевиз. программ.
 
 

Восьмидиректорная антенна типа "волновой каналу: а - схема (1 - рефлектор; 2 - активный вибратор: 3 - директоры; 4 - направление максимального излучения); б - диаграмма направленности в полярных координатах (Ж - напряжённость электромагнитного поля; Е_тах - напряжённость электромагнитного поля в направлении максимального излучения).

Лит.: Метузалем Е. В., Рыманов Е. А., Приёмные телевизионные антенны, М., 1968.

Г. 3. Айзенберг, О. Н. Терёшин.

ВОЛНОВОЙ ПАКЕТ, распространяющееся волновое поле, занимающее в каждый момент времени ограниченную область пространства. В. п. может возникнуть у волн любой природы (звуковых, электромагнитных и т. п.). Такой волновой "всплеск" в нек-рой области пространства может быть разложен на сумму монохроматич. волн, частоты к-рых лежат в определённых пределах. Однако термин "В. п." обычно употребляется в связи с квантовой механикой.

В квантовой механике каждому состоянию частицы с определённым значением импульса и энергии соответствует плоская монохроматич. волна де Бройля, т. е. волна с определённым значением частоты и длины волны, занимающая всё пространство. Координата частицы с точно определённым импульсом является полностью неопределённой - частица с равной вероятностью может быть обнаружена в любом месте пространства, поскольку эта вероятность пропорциональна квадрату амплитуды волны де Бройля. Это отвечает неопределённостей соотношению, утверждающему, что чем определённее импульс частицы, тем менее определённа её координата.

Если же частица локализована в нек-рой ограниченной области пространства, то её импульс уже не является точно определённой величиной - имеется нек-рый разброс возможных его значений. Состояние такой частицы представится суммой (точнее, интегралом, так как импульс свободной частицы изменяется непрерывно) монохроматич. волн с частотами, соответствующими интервалу возможных значений импульса. Наложение (суперпозиция) группы таких волн, имеющих почти одинаковое направление распространения, но слегка отличающихся по частотам, и образует В. п. Это означает, что результирующая волна будет отлична от нуля лишь в нек-рой ограниченной области; в квантовой механике это соответствует тому, что вероятность обнаружить частицу в области, занимаемой В. п., велика, а вне этой области практически равна нулю.

Оказывается, что скорость В. п. (точнее его центра) совпадает с механнч. скоростью частицы. Отсюда можно сделать вывод, что В. п. описывает свободно движущуюся частицу, возможная локализация к-pou в каждый данный момент времени ограничена нек-рой небольшой областью координат (т. е. В. п. является волновой функцией такой частицы).

С течением времени В. п. становится шире, расплывается (см. рис.). Это является следствием того, что составляющие пакет монохроматич. волны с разными частотами даже в пустоте распространяются с различными скоростями: одни волны движутся быстрее, другие - медленнее, и В. п. деформируется. Такое расплывание В. п. соответствует тому, что область возможной локализации частицы увеличивается.

Расплывание волнового пакета с течением временив. В начальный момент времени частица описывается волновым пакетом tjj_n, в момент t - волновым пакетом 4>t ; I 'J'o I² и 1 4't I* определяют вероятности обнаружить частицу в нек-рой точке х; v - скорость центра пакета, совпадающая с механической скоростью частицы. Площади, ограниченные кривыми и осью абсцисс, одинаковы и дают полную вероятность обнаружения частицы в пространстве в данный момент времени.

Если частица не свободна, а находится вблизи нек-poro центра притяжения, напр, электрон в кулоновском поле протона в атоме водорода, то такой связанной частице будут соответствовать стоячие волны, сохраняющие стабильность. Форма В. п. при этом остаётся неизменной, что отвечает стационарному состоянию системы. В случае, когда система под влиянием внешних воздействий (напр., когда на атом налетает частица) скачком переходит в новое состояние, В. п. мгновенно перестраивается в соответствии с этим переходом; это наз. редукцией В. п. Такая редукция приводила бы к противоречиям с требованиями относительности теории, если бы волны де Бройля представляли собой обычные материальные волны, напр, типа электромагнитных. Действительно, в этом случае редукция В. п. означала бы существование сверхсветовых (мгновенных) сигналов. Вероятностное истолкование волн де Бройля снимает это затруднение (см. также Квантовая механика).

В. И. Григорьев.

ВОЛНОВЫЕ ДВИЖЕНИЯ ЗЕМНОЙ KOPЫ, волнообразно-колебательные движения земной коры, сопряжённые длительные поднятия и опускания смежных участков земной поверхности. На платформах ширина зон поднятий и опусканий составляет 500-600 км, в геосинклинальных и орогенных поясах - 30-50 км; соответственно изменяется в 7-10 раз и скорость движений, колеблющаяся в общем от сотых долей до десятков, редко сотен, мм в год. Области восходящих движений превращаются в конечном счёте в крупные положительные структуры (антеклизы на платформах, геоантиклинали - в геосинклиналях), области нисходящих движений - в отрицательные (соответственно синеклизы и интрагеосинклинали). В ходе геологич. истории поднятия одного участка земной поверхности могут смениться опусканиями и наоборот.

Лит.: X а и н В. Е., Общая геотектоника, М., 1964.

ВОЛНОГРАФ, прибор для записи профиля ветровых волн и зыби в целях последующего определения их параметров (высоты, периода) в океанах, морях и водохранилищах. Имеются В. береговые и судовыс. Они состоят из приёмника, помещённого на фиксированной глубине в толще воды или на дне водоёма, и регистратора, устанавливаемого на берегу или на судне. Основные принципы действия В.: регистрация изменений гидростатич. давления, вызванных прохождением волн; регистрация колебаний свободно плавающего на поверхности водоёма поплавка; регистрация времени прохождения ультразвуковых сигналов от излучателя к приёмнику после их отражения взволнованной поверхностью водоёма; регистрация изменений омич. сопротивления электроконтактного или проволочного датчика при прохождении через них волн. В нек-рых конструкциях В. отдельные принципы действия сочетаются. В СССР наиболее распространены В. ГМ-16, 1М-32, а также проволочные В.

Лит.: С н е ж и н с к и и В. А., Практическая океанография, Л., 1951; Руководство по гидрологическим работам в океанах и морях, сост. Л. С. Боришанский, Л., 1967.

С. С. Войт.

ВОЛНОЛОМ, брекватер, гидротехнич. сооружение для защиты от волнения (ветровых волн) акватории порта, рейдовых причалов, подходов к каналам и шлюзам, береговых участков моря, озера, водохранилища и т. д. Энергия задерживаемых волн гасится на В. или отражается от него.

По конструктивным признакам и характеру работы сооружения различают В. оградительные, окружённые водным пространством, - сплошные (вертикального или откосного профиля), сквозные, плавучие, пневматич., гидравлич. (рис.) и берегозащитные, расположенные непосредственно у берега. В. сплошные вертикального профиля могут быть гравитац. типа и свайной конструкции. В. сплошные откосного профиля возводят в виде песчаных дамб с защитным покрытием откосов или наброски из камня и бетонных массивов. Сквозные В. имеют не доходящие до дна волнозащитные экраны, опирающиеся на отд. опоры мостового типа. Плавучие В.- заякоренные понтоны или др. плавучие устройства, гасящие часть волновой энергии. Пневматические В. используют для гашения энергии волн струи сжатого воздуха, выходящего из отверстий уложенного по дну трубопровода. Гидравлические В. осуществляют гашение волнения встречным поверхностным потоком, который создаётся струями воды, выбрасываемыми из сопел подводящих трубопроводов. Берегозащитные В. относятся к активным средствам защиты берегов. В сочетании с бунами они способствуют расширению и закреплению полосы береговых пляжей, на которых гасится энергия волн; сооружаются преимущественно из камня или бетонных массивов (см.также Берегоукрепителъ ные сооружения, Оградительные сооружения).
 

Оградительные волноломы (поперечные профили): а - гравитационная стенка вертикального профиля; б - волнолом откосного профиля; в - вертикальная стенка свайной конструкции; г - вертикальная стенка из цилиндрических оболочек; д - сквозной волнолом; е - плавучий волнолом; ж - пневматический волнолом; / - постель из каменной наброски; 2 - надстройка; 3 - кладка пз массивов или железобетонная оболочка-понтон, заполненная камнем; 4 - каменная наброска; 5 -наброска массивов; 6 - свайные пли шпунтовые ряды; 7 - каменная засыпка; 8 - железобетонная оболочка; 9 - экран из железобетонных балок; 10 - опоры; 11 - понтон или плавучее устройство с решётчатым волногасителем; 12 - якорные цепи; 13 - якоря; 14 - опоры воздуховода; 15 - воздуховод; 16 - водо-воздушный факел, увлекающий присоединённую массу воды.

Лит.: Порты и портовые сооружения, М., 1964. Л. Г. Сидорова.

ВОЛНОМЕР, прибор для измерения длины волны или частоты электромагнитных колебаний в диапазоне радиочастот. В. фактически являются частотомерами, но за ними сохраняется исторически сложившееся название В.

Принцип действия подавляющего большинства В. основан либо на явлении резонанса, когда система В. оказывается настроенной на частоту внешнего воздействия, либо на непосредственном сравнении частоты измеряемых колебании с частотой калиброванного генератора, либо на отсчёте числа периодов измеряемых колебаний.

ВОЛНОМЕР морской, прибор для определения высоты, длины и периода волн морских, а также скорости и направления их распространения. Наиболее употребителен оптич. В., к-рый представляет собой зрительную трубу со спец. приспособлениями для измерений.

ВОЛНОПРОДУКТОР, устройство для образования волн в опытовом бассейне при испытаниях моделей судов (см. Бассейн опытовый). В. позволяет создавать серии волн заданной длины и крутизны, идущих вдоль направления движения модели или под разными углами к нему, а также имитировать нерегулярное волнение.

ВОЛНУХИН Сергей Михайлович [8(20). 11.1859, Москва, -И.4.1921, Геленджик], русский скульптор. Учился в Моск. уч-ще живописи, ваяния и зодчества (1873-86) у С. И. Иванова. Академик петербургской АХ (1910). Был близок к передвижникам. Автор портретов П. М. Третьякова (бронза, 1899), А. М. Корина (гипс, 1902; оба - в Третьяковской гал.), памятника первопечатнику Ивану Фёдорову в Москве (бронза, открыт в 1909). В 1918 участвовал в осуществлении плана монументальной пропаганды. В 1895- 1918 преподавал в Моск. уч-ще живописи, ваяния и зодчества. Ученики: Н. А. Андреев, А. С. Голубкина, С. Т. Конёнков и др.

Лит.: История русского искусства, т. 10, кн. 2, М., 1969, с. 279 - 82.

ВОЛНУШКА (Lactarius torminosus), шляпочный гриб рода млечников. Шляпка 5-12 см в диаметре, у молодых В. плоская, затем воронковидная, розоватая, с красноватыми концентрическими зонами и волокнистым краем. Мякоть в свежем виде едкая на вкус. В. растёт обычно осенью в берёзовых и смешанных (с берёзой) лесах. Используется в пищу в засоленном виде после предварит, вымачивания или отваривания.

ВОЛНЫ, изменения состояния среды (возмущения), распространяющиеся в этой среде и несущие с собой энергию. Напр., удар по концу стального стержня вызывает на этом конце местное сжатие, к-рое распространяется затем вдоль стержня со скоростью ок. 5 км/сек; это - упругая В. Упругие В. существуют в твёрдых телах, жидкостях и газах. Звуковые В. (см. З вук) и сейсмические волны в земной коре являются частными случаями упругих В. К электромагнитным волнам относятся радиоволны, свет, рентгеновские лучи и др. Основное свойство всех В., независимо от их природы, состоит в том, что в виде В. осуществляется перенос энергии без переноса вещества (последний может иметь место лишь как побочное явление). Напр., после прохождения по поверхности жидкости В., возникшей от брошенного в воду камня, частицы жидкости останутся приблизительно в том же положении, что и до прохождения В.

Волновые процессы встречаются почти во всех областях физич. явлений; изучение В. важно и для физики и для.техники.

В. могут различаться по тому, как возмущения ориентированы относительно направления их распространения. Так, напр., звуковая В. распространяется в газе в том же направлении, в каком происходит смещение частиц газа (рис. 1,а); в В., распространяющейся вдоль струны, смещение точек струны происходит в направлении, перпендикулярном струне (рис. 1,6). В. первого типа наз. продольными, а второго - поперечными.
 

Рис. 1. а - продольная волна; б - поперечная волна.

В жидкостях и газах упругие силы возникают только при сжатии и не возникают при сдвиге, поэтому упругие деформации в жидкостях и газах могут распространяться только в виде продольных В. ("В. сжатия"). В твёрдых же телах, в к-рых упругие силы возникают также при сдвиге, упругие деформации могут распространяться не только в виде продольных В. ("В. сжатия"), но и в виде поперечных В. ("В. сдвига"). В твёрдых телах ограниченного размера (напр., в стержнях, пластинках и т. п.) картина распространения В. более сложна, здесь возникают ещё и другие типы В., являющиеся комбинацией первых двух основных типов (подробнее см. Упругие волны).

В электромагнитных В. направления электрического и магнитного полей почти всегда (за исключением нек-рых случаев распространения в несвободном пространстве) перпендикулярны направлению распространения В., поэтому электромагнитные В. в свободном пространстве поперечны.

Общие характеристики и свойства В. В. могут иметь различный вид. Одиночной В., или импульсом, наз. сравнительно короткое возмущение, не имеющее регулярного характера (рис. 2,а). Ограниченный ряд повторяющихся возмущений наз. цугом В. Обычно понятие цуга относят к отрезку синусоиды (рис. 2,6). Особую важность в теории В. имеет представление о гармонич. В., т. е. бесконечной и синусоидальной В., в к-рой все изменения состояния среды происходят по закону синуса или косинуса (рис. 2,б); такие В. могли бы распространяться в однородной среде (если амплитуда их невелика) без искажения формы (о В. большой амплитуды см. ниже). Понятие бесконечной синусоидальной В., разумеется, является абстракцией, применимой к достаточно длинному цугу синусоидальных волн.
 
 

Рис. 2. а - одиночная волна; б -цуг волн; в -бесконечная синусоидальная волна.

Основными характеристиками гармонич. В. являются длина В. Л - расстояние между двумя максимумами или минимумами возмущения (напр., между соседними гребнями или впадинами на поверхности воды) и период В. Т - время, за к-рое частица среды совершает одно полное колебание. Т. о., бесконечная В. обладает строгой периодичностью в пространстве (что обнаруживается в случае, напр., упругих В., хотя бы на моментальной фотографии В.) и периодичностью во времени (что обнаруживается, если следить за движением во времени определённой частицы среды). Между длиной В. л и периодом Т имеется простое соотношение. Чтобы получить его, фиксируют внимание на частице, к-рая в данный момент времени находится на гребне В. После ухода от неё гребня она окажется во впадине, но через нек-рое время, равное Л/с, где с - скорость распространения В., к ней подойдёт новый гребень, к-рын в начальный момент времени был на расстоянии X от неё, и частица окажется снова на гребне, как вначале. Этот процесс будет регулярно повторяться через промежутки времени, равные Л/с. Время Л/с совпадает с периодом колебания частицы Т, т. е. Л/с = Т. Это соотношение справедливо для гармонич. В. любой природы.

Вместо периода Т часто пользуются частотой v, равной числу периодов в единицу времени: v = 1/Т. Между v и X имеет место соотношение: Лv = с. (В технике обычно вместо v применяют обозначение f.) В теории В. пользуются также понятием волнового вектора, по абс. величине равного k = 2пи/Л =2пи v/с, т. е. равного числу В. на отрезке 2л и ориентированного в направлении распространения В.

Гармоническая В. Амплитуда и фаза. В гармонич. В. изменения колеблющейся величины W во времени происходит по закону синуса (или косинуса) и описывается в каждой точке формулой: W = = Asin 2пи t/Т (см. Колебания). Величина W в положении равновесия принята равной нулю. Л-амплитуда В., т. е. значение, к-рое эта величина принимает при наибольших отклонениях от положения равновесия. В любой другой точке, расположенной на расстоянии r от первой в направлении распространения В., колебания происходят по такому же закону, но с запозданием на время t₁= r/с, что можно записать в виде:

W = Asin(2пи/T)(t-t₁) = = Аsin(2пи/Т)(t-r/с).

Выражение ф = (2пи/Т) (t - r/с) наз. фазой В. Разность фаз в двух точках r₁ и г₂ равна: ф₂-ф₁.= (2пи/Тс) (r₂-r₁,) = (2пи/Л) (r₂-r₁).

В точках, отстоящих друг от друга на целое число В., разность фаз составляет целое число 2пи, т. е. колебания в этих точках протекают синхронно - в ф а з е. Наоборот, в точках, отстоящих друг от друга на нечётное число полуволн, т. е. для к-рых r₂ - r₁ = (2 N- 1)Л/2, где N = 1,2..., разность фаз равна нечётному числу пи, т. е. ф2 -ф₁ = (2N - 1)пи. Колебания в таких точках происходят в противофазе: в то время, как отклонение в одной равно А, в другой оно обратно по знаку, т. е. равно - А и наоборот.

Распространение В. всегда связано с переносом энергии, к-рый можно количественно характеризовать вектором потока энергии I. Этот вектор для упругих В. наз. вектором Умова (по имени рус. учёного А. А. Умова, введшего это понятие), для электромагнитных - вектором Пойнтинга. Направление вектора Умова совпадает с направлением переноса энергии, а абс. величина равна энергии, переносимой В. за единицу времени через площадку 1 см , расположенную перпендикулярно вектору I. При малых отклонениях от положения равновесия I = КА , где К - коэфф. пропорциональности, зависящий от природы В. и свойств среды, в к-рой В. распространяется .

Поверхности равных фаз, фронт В. Важной характеристикой В. является вид поверхностей равных фаз, т. е. таких поверхностей, в любой точке к-рых в данный момент времени фазы одинаковы. Форма поверхности равной фазы зависит от условий возникновения и распространения В. В простейшем случае такими поверхностями являются плоскости, перпендикулярные направлению распространения В., а В. наз. плоской. В., у к-рых поверхностями равных фаз являются сферы и цилиндры, наз. соответственно сферическими и цилиндрическими. Поверхности равных фаз наз. также фронтами В. В случае конечной или одиночной В. фронтом наз. передний край В., непосредственно граничащий с невозмущенной средой.

Интерференция В. При приходе в данную точку среды двух В. их действие складывается. Особо важное значение имеет наложение т. н. когерентных В. (т. е. В., разность фаз к-рых постоянна, не меняется со временем). В случае когерентности В. имеет место явление, наэ. интерференцией: в точках, куда обе В. приходят в фазе, они усиливают друг друга; в точках же, куда они попадают в противофазе,- ослабляют друг друга. В результате получается характерная интерференционная картина (см., напр., рис. 3). См. также Интерференция света, Когерентность.
 
 

Рис. 3. Интерференция волн на поверхности воды, возбуждаемых в двух различных точках.

Стоячие В., собственные колебания. При падении плоской В. на плоское же отражающее препятствие возникает отражённая плоская В. Если при распространении В. в среде и при отражении их от препятствия не происходит потерь энергии, то амплитуды падающей и отражённой В. равны между собой. Отражённая В. интерферирует с падающей В., в результате чего в тех точках, куда падающая и отражённая В. приходят в противофазе, результирующая амплитуда падает до 0, т. е. точки всё время остаются в покое, образуя неподвижные узлы колебаний, а в тех местах, где фазы В. совпадают, В. усиливают друг друга, образуя пучности колебаний. В результате получается т. н. стоячая В. (рис. 4). В стоячей В. поток энергии отсутствует: энергия в ней (при условии, что потерь нет) перемещается только в пределах, ограниченных смежными узлом и пучностью.

Стоячая В. может существовать также и в ограниченном объёме. В частности, в случае, изображённом на рис. 4, на месте ВВ можно вообразить себе такое же препятствие, что и справа. Между двумя стенками будет существовать стоячая В., если расстояние между ними равно целому числу полуволн. Вообще стоячая В. может существовать в ограниченном объёме лишь в том случае, если длина В. находится в определённом соотношении с размерами объёма. Это условие выполняется для ряда частот v₁, v₂, v₃, ..., наз. собственными частотами данного объёма.
 

Рис. 4. Стоячая волна, возникшая в результате интерференции падающей и отражённой от препятствия А А волны; в точке а - узел колебания, в точках b - пучности.

Дифракция. При падении В. на непрозрачное для неё тело или на экран позади гела образуется теневое пространство (заштриховано на рис. 5,а и 5,б). Однако границы тени не резки, а размыты, причём размытость увеличивается при удалении от тела. Это явление огибания тела В. наз. дифракцией. На расстояниях порядка d²/Л от тела, где d - его поперечный размер, тень практически полностью смазана. Чем больше размеры тела, тем большее пространство занимает тень. Тела, размеры к-рых малы по сравнению с дл. В., вообще не создают тени, они рассеивают падающую на них В. то всех направлениях. Изменение амплитуды В. при переходе из "освещённой" области в область тени происходит по сложному закону с чередующимися уменьшением и увеличением амплитуды (рис. 6, а и 7), что обусловлено интерференцией В., огибающих тело.
 

Рис. 5. Образование тени при падении волны: а- на непрозрачное тело; б - на отверстие в непрозрачном экране (d - размер тела или отверстия).
 

Рис. 6. Дифракционная картина при падении света: а -на круглый экран; б -на круглое отверстие.
 

Рис. 7. а - дифракция снета от края экрана; виден сложный переход от света к тени; 6 - кривая, характеризующая освещённость пространства между светом и тенью; край экрана в точке О.

Дифракция имеет место также при прохождении В. через отверстие (рис. 5,б и 6,б), где она также выражается в проникновении В. в область тени и в нек-ром изменении характера В. в "освещённой" области: чем меньше диаметр отверстия по сравнению с длиной В., тем шире область, в к-рую проникает В. См. также Дифракция света.
 
 

Рис. 8. а - линейно-поляризованная волна; б -волна, поляризованная по кругу (Е - вектор, изображающий распространяющееся возмущение).

Поляризация В. Как уже сказано, плоскость, в к-рой происходят колебания поперечной В., перпендикулярна направлению распространения. Эта особенность поперечных В. обусловливает возможность возникновения явления поляризации, к-рая заключается в нарушении симметрии распределения возмущений (напр., смещений и скоростей в механич. В. или напряжённостей электрич. и магнитных полей в электромагнитных В.) относительно направления распространения. В продольной В., в к-рой возмущения всегда направлены вдоль направления распространения В., явления поляризации возникнуть не могут.

Если колебания возмущения Е происходят всё время в каком-то одном направлении (рис. 8,а), то имеет место простейший случай линейно-поляризованной, или плоско-поляризованной В. Возможны и другие, более сложные типы поляризации. Напр., если конец вектора Е, изображающего возмущение, описывает эллипс или окружность в плоскости колебаний (рис. 8,б), то имеет место эллиптическая или круговая поляризация. Скорость распространения поперечных В. может зависеть от состояния поляризации.

Поляризация может возникнуть: из-за отсутствия симметрии в возбуждающем В. излучателе, при распространении В. в анизотропной среде (см. Анизотропия), при преломлении-и отражении В. на границе двух сред. Подробнее см. Поляризация света.

Отражение и преломление В. При падении на плоскую границу раздела двух разных сред плоская В. частично отражается, частично проходит в другую среду, оставаясь плоской, но меняет при этом своё направление распространения (преломляется) (рис. 9,а). Углы, образуемые направлениями падающей, отражённой и преломлённой В. (рис. 9,б) с перпендикуляром к границе раздела сред, наз. соответственно углом падения а, углом отражения a₁ и углом преломления a₂. Согласно закону отражения, угол падения равен углу отражения, т. е. a = a₁. Согласно закону преломления, синус угла падения относится к синусу угла преломления, как скорость в первой среде к её скорости во второй среде, т. е.:

sin a/sin a₂ = c₁/c₂ = п, где п - показатель преломления (см. также Отражение света, Преломление света).
 

Рис. 9. а - схема отражения и преломления плоской волны (Л₁ - длина падающей п отражённой волны, Л₂ - длина преломлённой волны); б - стрелки, изображающие лучи, соответствующие падающей, отражённой и преломлённой волнам.

Смесь В. с различными состояниями поляризации, распространяющаяся в одном и том же направлении, разделится, попадая в среду, в к-рой скорость распространения зависит от состояния поляризации; В., поляризованные различно, пойдут по разным направлениям (двойное лучепреломление). Во многих случаях скорость распространения зависит также от частоты колебаний (дисперсия, см. ниже); в этих случаях смесь В. с различными частотами при преломлении разделится. При отражении расходящейся (сферич. или цилиндрич.) В. под малыми углами к плоской границе раздела двух сред возникают нек-рые особенности. Наиболее важна та, когда скорость с₂ в нижней среде больше, чем а в верхней среде (рис. 10), тогда, кроме обычной отражённой В., которой соответствует луч ОАР, возникает т. н. б о к о в а я В. Соответствующий ей луч OSDP часть своего пути (отрезок SD) проходит в среде, от к-рой происходит отражение.
 

Рис. 10. Схема образования боковой волны.

Форма В. Дисперсия и нелинейность

В. В процессе распространения В. её форма претерпевает изменения. Характер изменений существенно зависит от первоначальной формы В. Лишь бесконечная синусоидальная (гармоническая) В. (за исключением В. очень большой интенсивности) сохраняет свою форму неизменной при распространении, если при этом она не испытывает заметного поглощения. Но всякую В. (любой формы) можно представить как сумму бесконечных синусоидальных В. разных частот (как говорят, разложить в спектр). Напр., одиночный импульс можно представить, как бесконечную сумму наложенных друг на друга синусоидальных В. Если среда, в к-рой распространяются В., линейна, т. е. её свойства не меняются под действием возмущений, создаваемых В., то все эффекты, вызываемые негармонич. В., могут быть определены как сумма эффектов, создаваемых в отдельности каждой из её гармонич. составляющих (т. н. суперпозиции принцип).

В реальных средах нередко скорости распространения синусоидальных В. зависят от частоты В. (т. н. дисперсия волн). Поэтому негармонич. В. (т. е. совокупность гармонич. В. различных частот) в процессе распространения меняет свою форму вследствие того, что при распространении этих гармонич. В. соотношение между их фазами меняется. Искажение формы В. может происходить и при дифракции и рассеянии негармонич. В., так как оба эти процесса зависят от длины В. и поэтому для гармонич. В. разной длины дифракция и рассеяние будут происходить по-разному. При наличии дисперсии изменение формы негармонич. В. может происходить также в результате преломления В. Однако иногда может искажаться и форма гармонической В. Это происходит в тех случаях, когда амплитуда распространяющейся В. достаточно велика, так что уже нельзя пренебрегать изменениями свойств среды под воздействием В., т. е. когда сказываются нелинейные свойства среды. Искажения формы синусоидальной В- могут выразиться в том, что "горбы" В. (области больших возмущений) распространяются со скоростью, превышающей скорость распространения остальных участков В., в результате чего синусоидальная форма В. превращается в пилообразную (рис. 11). В нелинейной среде существенно изменяются и др. законы распространения В.- в частности, законы отражения и преломления. Подробнее см.

Нелинейная оптика.
 

Рис. 11. Искажение формы синусоидальной волны большой интенсивности. На некотором расстоянии синусоидальная волна а превращается в пилообразную г (6 и в - промежуточные стадии). Направление распространения волны справа налево.

Фазовая и групповая скорости В. Введённая выше скорость В. наз. фазовой скоростью, это скорость, с к-рой перемещается какая-нибудь определённая фаза бесконечной синусоидальной В. (напр., фаза, соответствующая гребню или впадине). Фазовая скорость В. входит, в частности, в формулу закона преломления. Однако на опыте имеют дело с В. не в виде бесконечных синусоид, наз. также монохроматич. В., для к-рых только и имеет смысл понятие фазовой скорости, а с ограниченными В. Как уже было указано, любая ограниченная В. может быть представлена в виде наложения большого (точнее - бесконечно большого) числа монохроматич. В. различных частот. Если фазовые скорости В. всех частот одинаковы, то с этой же скоростью распространяется н вся совокупность, или группа, В. Если же эти скорости не одинаковы, т. е. имеет место дисперсия, то вопрос о скорости распространения ограниченной В. усложняется. Англ, физиком Дж. У. Рэлеем было показано, что если ограниченная В.составляется из В., частоты к-рых мало отличаются друг от друга, то эта В., или как её часто наз. волновой пакет, распространяется с определённой скоростью, наз. групповой скоростью. Групповая скорость и вычисляется по формуле: и = с-Лdc/dЛ. С групповой скоростью происходит также перенос энергии В.

Изменение частоты В. при движении источника или наблюдателя (эффект Доплера). Наблюдатель, движущийся по направлению к источнику В. (любого вида), воспринимает несколько повышенную частоту по сравнению с неподвижным наблюдателем, между тем как наблюдатель, удаляющийся от источника В., воспринимает пониженную частоту. Аналогичное явление (качественно) имеет место также, когда наблюдатель неподвижен, а источник В. движется. Это явление наз. Доплера эффектом.

В. и лучи. Линия, направление которой в каждой точке совпадает с направлением потока энергии в В., наз. лучом (рис. 9,б). В изотропной среде это направление совпадает с направлением нормали к фронту В. Плоской В. соответствует параллельный пучок прямолинейных лучей, сферической В.- радиально расходящийся пучок и т. д. При нек-рых условиях сложный расчёт распространения В. можно заменить более простым расчётом формы лучей. Этим пользуются в геометрической акустике и геометрической оптике. Такой упрощённый подход применим, когда длина В. достаточно мала по сравнению с нек-рыми характерными размерами, напр, размерами препятствии, лежащих на пути распространения В., поперечными размерами фронта В., расстояний до точки, в к-рой сходятся В., и т. п.

Излучение и распространение В. Для излучения В. необходимо произвести в среде некоторое возмущение за счёт внешнего источника энергии. Работа, совершаемая этим источником, за вычетом некоторых потерь превращается в энергию излучаемых В. Так, напр., мембрана телефона или диафрагма громкоговорителя, получая энергию от электроакустического преобразователя, излучает звуковые В. Излучение В. производится всегда источниками ограниченных размеров, в результате чего возникает "расходящаяся" В. Только на достаточно большом расстоянии от источника эту В. можно принять за плоскую.

Несмотря на разную природу В., закономерности, к-рыми определяется их распространение, имеют между собой много общего. Так, упругие В. в однородных жидкостях (газах) или электромагнитные В. в свободном пространстве (а в нек-рых случаях ц в пространстве, заполненном однородным изотропным диэлектриком), возникающие в какой-нибудь малой области ("точке") и распространяющиеся без поглощения в окружающем пространстве, подчиняются одному и тому же волновому уравнению.

Особого вида излучение В. имеет место при движении в среде тел со скоростями, большими, чем фазовые скорости В. в этой среде. Электрон, движущийся в к.-л. среде со скоростью, большей, чем фазовая скорость электромагнитных В., в этой среде излучает В. (Черенкова - Вавилова излучение), при движении же со скоростью, меньшей фазовой скорости света в среде, это движение сопровождается лишь простым перемещением электрического и магнитного полей без перехода энергии движения в энергию излучения. Аналогично этому самолёт, движущийся со скоростью, большей скорости звука, излучает звуковую В. особого вида - ударную волну, и теряет на это определённую часть энергии. Излучением В. такого же происхождения, распространяющихся по поверхности воды, объясняется появление волнового сопротивления при движении корабля.

Другие виды В. Известны также: а) температурные В., распространяющиеся в окрестности переменного во времени источника тепла; б) вязкие В.- поперечные (быстро затухающие) В. в вязкой жидкости; в) волны де Бройля, к-рыми в квантовой механике описывается поведение микрочастиц; г) гравитационные волны, излучаемые движущимися с ускорением массами.

Лит.: Горелик Г. С., Колебания и волны, 2 изд., М., 1959; Красильников В. А., Звуковые и ультразвуковые волны в воздухе, воде и твердых телах, 3 изд., М., 1960; БреховскнхЛ. М., Волны в слоистых средах, М., 1957. Л, М. Бреховских.

ВОЛНЫ В АТМОСФЕРЕ, процесс распространения периодических или почти периодич. движений, налагающихся на общий перенос воздуха. Кроме упругих продольных звуковых и взрывных волн, в атмосфере существует несколько типов атм. волн, различных по происхождению и характеру, со значительно большими длинами волн, о периодичности этих волн можно говорить лишь приближённо. К таким волнам относятся волны, развивающиеся на границе двух воздушных слоев, движущихся с различными скоростями и имеющими различные плотности и темп-ры. При этом в гребнях волн, где имеет место восходящее движение воздуха, происходит охлаждение воздуха, содержащийся в нём водяной пар конденсируется, и образуются облака. В долинах волн, где возникают нисходящие течения, воздух нагревается и удаляется от состояния насыщения, и небо между гребнями остаётся чистым, в результате появляются гряды волнистых облаков. Аналогичный процесс происходит в т. н. горных волнах, возникающих при обтекании гор, возвышенностей и т. п. (см. рис.). Колебательные движения продолжаются довольно долго после того, как данный объём воздуха миновал горное препятствие. Волны этого типа - короткие волны - широко распространены.
 
 

Они влияют на полёт летательных аппаратов, часто порождая, напр., болтанку самолётов. Амплитуда и длина волн этого типа тем больше, чем больше разность скоростей движущихся масс и чем меньше разность плотностей и темп-р. Длина волн - от сотен м до десятков км, а амплитуда до 1-2 км. Скорости восходящих движений, напр., в гребнях горных волн могут достигать неск. м/сек; этой их особенностью пользуются планеристы.

Кроме коротких В. в а. (когда частицы колеблются в вертикальной плоскости), в атмосфере существуют волны крупного масштаба с длинами в сотни и тысячи км; колебания в этом случае происходят преимущественно в горизонтальном направлении. Во-первых, это циклонические волны, возникающие на фронтах атмосферных, т. е. на границах между воздушными массами с разной температурой. При потере устойчивости эти волны приводят к образованию циклонов. Существуют также т. н. длинные волны: господствующий в средних широтах земной атмосферы западный поток является волнообразным; длина этих волн порядка неск. тысяч км, так что по окружности земного шара обычно укладывается несколько (3-6) длинных волн. Одна из причин их возникновения - различие в температурных условиях континентов и океанов. Циклонич. и длинные В. в а. определяют режим погоды над большими территориями; их изучение играет первостепенную роль для прогноза погоды.

Существуют и др. типы В. в а.: волны тропопаузы - изменения высоты тропопаузы при перемещении в атмосфере циклонов и антициклонов; приливные волны, обусловленные притяжением Луны и Солнца (см. Приливы и отливы); сейсмические волны, связанные с землетрясениями, а также с падением метеоритов. Н. П. Шакина.

ВОЛНЫ ДЕ БРОЙЛЯ, волны, связанные с любой движущейся микрочастицей, отражающие их квантовую природу.

Впервые квантовые свойства были обнаружены у электромагнитного поля. После исследования М. Плспком законов теплового излучения тел (1900) в науку вошло представление о "световых порциях* - квантах электромагнитного поля. Эти кванты - фотоны - во многом похожи на частицы (корпускулы): они обладают определённой энергией и импульсом, взаимодействуют с веществом как целое. В то же время давно известны волновые свойства электромагнитного излучения - они проявляются, напр., в явлениях дифракции и интерференции света. Таким образом, можно говорить о двойственной природе фотона, о корпускулярно-волновом дуализме.

В 1924 Л. де Бройль выступил с поразительной по смелости гипотезой о том, что корпускулярно-волновой дуализм присущ всем без исключения видам матерям - электронам, протонам, атомам и т. д., причём количественные соотношения между волновыми н корпускулярными свойствами частиц те же, что и установленные ранее для фотонов. А именно, если частица имеет энергию Е и импульс р, то с ней связана волна, частота к-рой v = Е/h и длина волны Л = h/p, где h ~ 6*10^-27 эрг*сек - постоянная Планка. Эти волны и получили название В. де Б.

Для частиц не очень высокой энергии Л = h/mv, где т и v - масса и скорость частицы. Т. о., длина В. де Б. тем меньше, чем больше масса частицы и её скорость. Напр., частице массой в 1 г, движущейся со скоростью 1 м/сек, будет соответствовать В. де Б. с Л ~ 10^-18 А, что лежит за пределами доступной наблюдению области. Поэтому ясно, что волновые свойства несущественны в механике макроскопич. тел. Для электронов же с энергиями от 1 эв до 10 000 эв (1 зв = = 1,6*10^-19дж) длины В. де Б. лежат в пределах от 10 А до 0,1 А, т. е. в интервале длин волн рентгеновых лучей. Поэтому волновые свойства электронов должны проявиться, напр., при их рассеянии на тех же кристаллах, на к-рых наблюдается дифракция рентгеновых лучей.

Первое экспериментальное подтверждение гипотезы де Бройля было получено в 1927 в опытах К. Дэвиссона и Л. Джермера. Пучок электронов ускорялся в электрич. поле с разностью потенциалов 100-150 в (энергия таких электронов 100-150 эв, что соответствует Л, ~ 1А) и падал на кристалл никеля, играющий роль пространственной дифракционной решётки. Было установлено, что электроны дифрагируют на кристалле, причём именно так, как должно быть для волн, длина к-рых определяется соотношением де Бройля. Волновые свойства электронов, нейтронов и др. частиц, а также атомов и молекул теперь не только надёжно доказаны прямыми опытами, но и широко используются в установках с высокой разрешающей способностью, так что можно говорить об инженерном использовании В. де Б. (см. Дифракция частиц).

Подтверждённая на опыте идея де Бройля о двойственной природе микрочастиц принципиально изменила представления об облике микромира. Если раньше частицы, напр, электроны, абсолютно противопоставлялись волнам, в частности электромагнитным, то гипотеза об универсальности корпускулярно-волнового дуализма существенно изменила положение. Поскольку всем микрообъектам (по традиции за ними сохраняется термин "частицы") присущи и корпускулярные, и волновые свойства, то, очевидно, любую из этих "частиц" нельзя считать ни частицей, ни волной в классич. понимании этих слов. Возникла потребность в такой теории, в к-рой волновые и корпускулярные свойства материи выступали бы не как исключающие, а как взаимно дополняющие друг друга. В основу такой теории - волновой, или квантовой механики - и легла концепция де Бройля, уточнение к-рой привело к вероятностной интерпретации В. де Б.

Однако ещё до построения квантовой механики было сделано несколько попыток увязать корпускулярные свойства с волновыми. Самая интересная из них - попытка рассматривать частицу как волновой пакет. При наложении ряда (вообще говоря, бесконечного числа) распространяющихся примерно по одному направлению монохроматич. волн с близкими частотами результирующая волна может приобрести вид летящего в пространстве "всплеска", т. е. в какой-то области амплитуда такой совокупности волн значительна, а вне этой области исчезающе мала. Такой "всплеск", или пакет, волн и предлагалось рассматривать как частицу, составленную из В. де Б. Сильным аргументом в пользу этой идеи являлось то, что скорость распространения центра пакета (групповая скорость) оказалась равной механич. скорости частицы. Однако скорость волны зависит от её частоты, поэтому скорости слагающих пакет В. де Б. различны и со временем пакет должен расплываться (а при определённых условиях может даже разделиться на несколько пакетов). Следовательно, представление о частицах как о волновых пакетах ошибочно.

Общепринятая интерпретация В. де Б. была дана М. Борном (1926), выдвинувшим идею о том, что волновым законам подчиняется величина, описывающая состояние частицы, т. е. её волновая функция ф, квадрат к-рой определяет вероятность обнаружить частицу в различных точках и в различные моменты времени. Волновая функция свободной частицы с точно заданным импульсом и является В. де Б. В этом случае |ф|² = = const, т. е. вероятность обнаружить частицу во всех точках одинакова. Таким образом, В. де Б.- не какие-либо физические материальные волны, а волны вероятности.

Лит. см. при ст. Квантовая механика. В. И. Григорьев.

ВОЛНЫ ЖИЗНИ, колебания (или флюктуации) численности особей в популяции. Термин введён рус. биологом С. С. Четвериковым в 1915. Подобные колебания численности могут быть сезонными или несезонными, повторяющимися через различные промежутки времени; обычно они тем длиннее, чем продолжит, цикл развития организмов. Часто В. ж. сопровождаются колебаниями ареала популяций. Четвериков указал на эволюционное значение В. ж. в качестве фактора, могущего изменять направление и интенсивность отбора, а также концентрации генов, содержащихся в популяциях. Впоследствии термин "В. ж." был заменён понятием популяционные волны (один из 4 элементарных эволюционных факторов - мутационный процесс, популяционные волны, изоляция п естественный отбор). Осн. значение В. ж. сводится к случайным изменениям концентраций (особенно невысоких) различных мутаций и генотипов, содержащихся в популяциях, а также к ослаблению давления отбора при увеличении и его усилению при уменьшении численности особей в популяции. Под термином "В. ж." иногда (сов. геолог Б. Л. Личков и нек-рые др.) также подразумевают этапы развития растит, и животного мира, примерно соответствующие смене геологич. циклов.

Лит.: Тимофеев-Ресовский Н. В., Микроэволюция, элементарные явления, материал и факторы микроэволюционного процесса, "Ботанический журнал", 1958, т. 43, Хо 3. Н. В. Тимофеев-Ресовский.

ВОЛНЫ МАРТЕНО, электрич. муз. инструмент, сконструированный франц. изобретателем М. Мартено (М. Martenot, р. 1898) в 1928. Имеет клавиатуру фортепьянного типа (7 октав). Даёт возможность исполнять только одноголосную музыку; тембр звука может варьироваться. Сочинения для В. М. или с участием этого инструмента написаны композиторами Д. Мийо, А. Жоливе, А. Онеггсром и др.

ВОЛНЫ МОРСКИЕ, волны на поверхности моря или океана. Благодаря большой подвижности частицы воды под действием разного рода сил легко выходят из состояния равновесия и совершают колебательные движения. Причинами, вызывающими появление волн, являются приливообразующие силы Луны и Солнца, ветер, колебание атм. давления, подводные землетрясения и деформации дна. В соответствии с этим В. м. подразделяются на приливные (см. Приливы и отливы), ветровые, барические (см. Сейши) и сейсмические (см. Цунами).

В большинстве случаев волновые движения отличаются неправильностью формы. Следует различать перемещение частиц в волне и видимое движение формы волны, заключающееся в передвижении в пространстве её профиля. Частицы в волне совершают перемещение по замкнутым или почти замкнутым траекториям (рис. 1).

Основные характеристики В. м.- их высота, равная расстоянию по вертикали между гребнем и подошвой волны (рис. 2), длина волны - расстояние погоризонтали между двумя смежными вершинами или подошвами волн, скорость перемещения формы волны, или фазовая скорость, период волны. Период ветровых В. м. не превосходит 30 сек, барические и сейсмнч. В. м. имеют период, исчисляемый минутами, десятками минут и часами. Периоды приливных волн измеряются часами.
 
 

Рис. 1. Схема распространения волны: круговые траектории движения частиц воды и профиль волны, перемещающейся вправо.
 
 

Рис. 2. Схема волны.

В зависимости от преобладающей роли сил, участвующих в формировании волновых движений, волны подразделяются на гравитационные и капиллярные (см. Волны на поверхности жидкости). Волны, продолжающие существовать после окончания действия сил, их вызвавших, наз. свободными, в отличие от вынужденных волн, поддерживаемых непрерывным притоком энергии.

Ветровые волны - вынужденные волны, образующиеся за счёт энергии ветра, передаваемой волнам путём непосредственного давления воздушного потока на наветренные склоны гребней и его трения о поверхность волны (рис. 3). Развитие ветровых волн начинается с образования ряби, являющейся капиллярными волнами. Возрастая, капиллярные волны превращаются в гравитационные, к-рые постепенно увеличиваются по длине и высоте. В начальной стадии развития волны бегут параллельными рядами, к-рые затем распадаются на обособленные гребни (трёхмерное волнение). Взволнованная ветром поверхность воды приобретает весьма сложный рельеф, непрерывно изменяющийся во времени. На поверхности моря всегда существуют ветровые волны самые разнообразные по своим размерам (иногда достигая дл. до 400 м, выс. 12-13 м и скорости распространения 14-15 м/сек).
 
 

Рис. 3. Действие ветра на волну.

В глубоком море размеры волн и характер волнения определяются скоростью ветра, продолжительностью его действия, "разгоном волн", т. е. расстоянием от подветренного берега в направлении ветра до точки наблюдения, а также структурой ветрового поля и конфигурацией береговой черты. В мелком море дополнительным фактором, влияющим на процесс образования волн, является глубина моря и рельеф дна; малые глубины ограничивают рост волн. Если ветер, вызвавший волнение, стихает, то ветровые волны постепенно преобразуются в свободные волны, наз. зыбью, волны к-рой имеют более правильную форму, чем ветровые волны, и большую длину гребней. Наиболее часто встречается смешанное волнение, при к-ром одновременно наблюдаются зыбь и ветровые волны.

Изучение В. м. представляет большой практич. интерес в связи с многочнсл. проблемами мореплавания, морского гидротехнич. стр-ва, кораблестроения и т. д. и требует детальных теоретич. и экспериментальных исследований с помощью различных инструментов, устанавливаемых на судах и на берегу.

Приборами для наблюдения за ветровыми волнами являются волномсрные рейки или вехи, волномеры и волнографы различных систем. Стереофотосъёмка позволяет регистрировать состояние поверхности моря на большой площади. Регистрация длиннопериодных В. м. (напр., приливных волн) производится приборами, наз. мареокрафами.

Лит.: С н е ж п н с к п и В. А.. Практическая океанография, Л.. 1951; Дуванин А. И., Волновые движения в море. Л., 1968; Шулепкпн В. В.. Физика моря, 4 изд., М., 1968. С. С. Войт.

ВОЛНЫ НА ПОВЕРХНОСТИ ЖИДКОСТИ, волны, возникающие и распространяющиеся по свободной поверхности жидкости или на поверхности раздела двух несмешивающихся жидкостей. В. на п. ж. образуются под влиянием внешнего воздействия, в результате к-рого поверхность жидкости выводится из равновесного состояния (напр., при падении камня). При этом возникают силы, восстанавливающие равновесие: силы поверхностного натяжения и тяжести. В зависимости от природы восстанавливающих сил В. на п. ж. подразделяются на: капиллярные волны, если преобладают силы поверхностного натяжения, и гравитационные, если преобладают силы тяжести. В случае, когда совместно действуют силы тяжести и силы поверхностного натяжения, волны наз. гравитационно-капиллярными. Влияние сил поверхностного натяжения наиболее существенно при малых длинах волн, сил тяжести - при больших. Скорость с распространения В. на п. ж. зависит от длины волны X. При возрастании длины волны скорость распространения гравитационно-капиллярных волн сначала убывает до нек-рого миним.

значения с₁ = корень⁴4go/р, а затем вновь возрастает (o- поверхностное натяжение, g - ускорение силы тяжести, р - плотность жидкости). Значению c¹_соответствует длина волны Л₁ = 2пи корень о/gp. При Л>Л₁ скорость распространения зависит преим. от сил тяжести, а при Л < Л₁- от сил поверхностного натяжения. Для поверхности раздела воды и воздуха Л₁ = = 1,72 см.

Причины возникновения гравитационных волн: притяжение жидкости Солнцем и Луной (см. Приливы и отливы), движение тел вблизи или по поверхности воды (корабельные волны), действие на поверхность жидкости системы импульсивных давлений (ветровые волны, начальное отклонение нек-рого участка поверхности от равновесного положения, напр, местное возвышение уровня при подводном взрыве). Наиболее распространены в природе ветровые волны (см. также Волны морские).

ВОЛНЫ РЭЛЕЯ (по имени англ, физика Дж. У. Рэлея), вид упругих волн, распространяющихся вблизи свободной границы твёрдого тела и затухающих с глубиной.

ВОЛНЫ СДВИГА, вид упругих волн в твёрдых телах, при распространении к-рых частицы среды смещаются перпендикулярно направлению распространения волны.

ВОЛНЯНКИ (Orgyidae, или Lyman.triidae), семейство насекомых отряда бабочек. Крылья в размахе б. ч. 30-70 мм. У бабочек ротовые органы рудиментарные (большинство не питается). Гусеницы многоядные, имеют густой волосяной покров; питаются листьями гл. обр. древесных растений. Куколки с волосистыми пучками на спинной стороне. Окукление в коконах. Зимуют в разных стадиях, но чаще зимуют гусеницы. Ок. 4000 видов. Распространены по всему свету, наиболее обильны во влажных тропич. лесах Азии и Африки. В СССР - 62 вида, преим. в субтропич. лесах; в степях, пустынях и тундрах- единичные виды. Мн. В. вредят лесоводству и садоводству. Особенно большой вред наносят: непарный шелкопряд, монашенка, златогузка.

Лит.: Кожанчиков И. В., Волнянки (Orgyidae), М.~ Л., 1950 (Фауна СССР. Новая серия № 42. Насекомые чешуекрылые, т. 12). В. И. Кузнецов.

ВОЛОБУЕВ Владимир Родионович [р. 12(25).7.1909, Краснодар], советский почвовед, чл.-корр. АН СССР (1968), академик АН Азерб. ССР (1958). По окончании Кубанского с.-х. ин-та (1930) работал на Муганской опытно-мелиоративной станции. В 1952-57 директор Ин-та почвоведения и агрохимии АН Азерб. ССР. В 1957-59 вице-президент, с 1959 академик-секретарь Отделения биологич. наук АН Азерб. ССР. В результате исследования крупных ирригациошю-мелиоративных объектов Азерб. ССР установил принципы мелиоратив-

ного районирования и создал теорию промывки почв; разрабатывал вопросы экологии, классификации и диагностики почв. Впервые развил положения об энергетике почвообразования. Пр. им. В. В. Докучаева (1958), Гос. пр. СССР (1967).

Соч.: Промывка засоленных почв, Баку, 1948; Почвы и климат, Баку, 1953; Экология почв, Баку, 1963; Генетические формы засоления почв Кура-Араксинской низменности, Баку, 1965.

Лит.: В. Р. Волобуев. Библиография, Баку, 1970.

ВОЛОБУЕВ Павел Васильевич (1.1.1923, дер. Евгеновка, ныне Тарановского р-на Кустанайской обл. Казах. ССР), советский историк, чл.-корр. АН СССР (1970). Чл. КПСС с 1944. Окончил ист. ф-т МГУ (1950). С 1955 ст. науч. сотрудник Ин-та истории АН СССР, с 1966 зав. сектором по изданию многотомной "Истории СССР", с 1969 директор Ин-та истории СССР АН СССР. Осн. труды по изучению экономич., политич. и социальных предпосылок истории и историографии Великой Окт. социалистич.революции.

Лит.: Монополистический капитализм в России и его особенности, М., 1956; Экономическая политика Временного правительства, М., 1962; Пролетариат и буржуазия России в 1917, М., 1964; В. И. Ленин об общих закономерностях Великой Октябрьской социалистической революции, М., 1966.

ВОЛОВЕЦ, посёлок гор. типа, центр Волозецкого р-на Закарпатской обл. УССР. Расположен в Карпатах, в межгорной котловине, на р. Вича. Ж.-д. ст. 4,3 тыс. жит. (1969). Лесокомбинат, соковинный з-д. Турбаза.

ВОЛОВИК, растение сем. бурачниковых; то же, что anxyja итальянская.

ВОЛОВНЯ, постройка для содержания волов. Располагают на возвышенном сухом месте.. При В. имеется помещение для хранения корма и его приготовления. Стойла обычно устраивают в 2 ряда с проходами для раздачи кормов в 1 л и с проходами для уборки навоза в 1,5 м. В. должна иметь хорошую вентиляцию, нормальное освещение и температуру зимой в пределах 4-10°С. В связи со строительством в совхозах и колхозах крупных механизированных скотных дворов В. утрачивает своё значение.

ВОЛОГДА, река в Вологодской обл. РСФСР, прав, приток р. Сухона. Дл. 155 км, пл. басс. 3030 км². Течение довольно быстрое в верховьях, в низовьях очень медленное. Судоходна от впадения р. Тошня (самого значит, притока). На реке - г. Вологда.

Вологда. 1. Архиерейский двор. 16-18 вв. Общий вид. 2. Спасский собор Cnaco-Прилуцкого монастыря. 1537-42. 3. Дом адмирала Барша. 1781. Вологда. Церковь Сретенья на Набережной. 1731-35.

ВОЛОГДА, город, центр Вологодской обл. РСФСР. Узел ж.-д. линий Москва - Архангельск и Ленинград - Киров. Пристань на р. Вологда (в 32 км от её впадения в Сухону). 178 тыс. жит. в 1970^; (58 тыс. жит. в 1926).

В. возникла на пути волока, соединявшего басс. pp. Сухона и Шексна. Впервые упоминается в источниках под 1147. До кон. 14 в. была во владениях Новгорода, затем попала под власть Великого княжества Московского. В 15-17 вв.- крупный торг, и ремесл. центр, а также центр торговли Рус. государства с Поморьем, Сибирью и Зап. Европой. С основанием Петербурга и развитием торговли на Балтийском м. экономич. значение В. упало. В 1708 она была приписана к Архангслогородской губ., с 1719 - провинц. город, с 1780 - центр Вологодского наместничества, с 1796 - губернии. В кон. 19 - нач. 20 вв. через В. была проложена ж. д., связавшая её с Москвой (через Ярославль), Архангельском, Петербургом и Вяткой (ныне г. Киров). До Окт. революции В.- место политич. ссылки. В 1894 в В. был организован первый марксистский кружок, в 1902 - литературная группа ссыльных социал-демократов, в 1903 - социал-демократическая группа, организационно оформившаяся в 1904. Советская власть установлена 12(25) дек. 1917. В 1918-20 В.- важный центр борьбы с контрреволюционерами и иностр. интервентами на Севере.

Вологда. 1. Площадь Революции. 2. Вид на Заречье.

Гл. отрасль пром-сти - машиностроение н металлообработка (св. 20% валовой продукции): з-д "Северный коммунар" (деревообр. станки, лесопильные рамы, автолесовозы и др.), локомотиво-вагоноремонтный, ремонтно-механический (ремонт тракторов и с.-х. машин, произ-во запчастей). Строится (1971) подшипниковый з-д. На втором месте - пищ. пром-сть (св. 25% валовой продукции): мясокомбинат, молочный комбинат, маслодельный, ликёро-водочный, пивоваренный з-ды; фармацевтич. ф-ка. Большой удельный вес занимает лёгкая промышленность: льнокомбинат, швейные, овчинно-меховая фабрики, мебельный комбинат. Имеются предприятия стройматериалов. Значительный центр кружевного произ-ва.

На территории старого центра города - Архиерейского двора, окружённого кам. стенами с башнями (1671-75),- расположены: Софийский собор (1568-70: росписи 1686-88, ярославский мастер Д. Г. Плеханов), 8 - гранная колокольня (1654-59, перестроена в 19 в.), 2-этажные палаты Казённого приказа (1659; росписи 17 в.), 3-этажные палаты Иосифа Золотого (1764-69) и Воскресенский собор (1772-76; ныне карт, гал., открыта в 1952) - в стиле барокко. В В.- многочисленные церкви в стиле узорочной (Константино-Еленинская, ок. 1690; Иоанна Златоуста, кон. 17 - нач. 18 вв., и др.) и "нарышкинской" (Сретенья на Набережной, 1731-35, и др.) архитектуры. На окраине В.- Спасо-Прилуцкий монастырь (16-17 вв.).

В 1781 был составлен регулярный план В. Осн. застройка - небольшие особняки в переходном от барокко к классицизму стиле (дом Барша, 1781), в классицистич. стиле (дома губернатора, 1786- 1792, удельного ведомства, ок. 1810, Витушечникова, 1822-23, и др.) и деревянные жилые дома с резными крыльцами, балконами и карнизами. В сов. период по ген. плану (1953, арх. Ю. М. Киловатов и др.) ведутся жилищное строительство и благоустройство.

В городе пед. и молочный ин-ты, филиал Сев.-Зап. политехнич. ин-та, 11 средних спец. уч. заведений. Драм, и кукольный театры, краеведч. музей, картинная галерея, Дом-музей М. И. Ульяновой и Дом-музей Петра I.

В городе родился поэт К. Н. Батюшков.

Лит.: Н е п е и н С., Вологда прежде н теперь. 1147 - 1906, Вологда, 1906; Летопись города Вологды (1147 - 1962). Вологда, 1963; Очерки истории Вологодской организации КПСС. 1895-1968, Вологда, 1969; Ф е х н е р М. В., Вологда, М., 1958; Железняк В. С., Вологда, Вологда, 1963; Бочаров Г. Н., В ы г о л о в В. П., Вологда. Кириллов. Ферапонтово. Белозерск, [М., 1966].

ВОЛОГДИН Александр Григорьевич [р. 28.2(11.3).1896, с. Рождественское, ныне Пермской обл.], советский геолог и палеонтолог, чл.-корр. АН СССР (1939). По окончании Ленпнгр. горного ин-та (1925) работал в Геологич. комитете и в учреждениях, организованных на его базе. С 1943 - в Палеонтологич. ин-те АН СССР. Осн. работы по региональной геологии Азиат, части СССР, палеонтологии (археоциаты и древнейшие водоросли), стратиграфии, гидрогеологии, инж. геологии и полезным ископаемым. Международная палеонтологич. пр. им. Ч. Уолкотта (1947). Награждён орденом Трудового Красного Знамени и медалью.

Соч.: Археоциаты Сибири, в. 1 - 2, М.- Л., 1931-32; Археоциаты и водоросли кембрийских известняков Монголии и Тувы, ч. 1, М.-Л., 1940; Нефтеносность Сибири,Л.-М., 1938; Пути практического разрешения проблемы сибирской нефти, "Изв. АН СССР. Сер. геология",1939, № 2; Древнейшие водоросли СССР, М., 1962: Происхождение и развитие жизни на Земле, М., 1970.

ВОЛОГДИН Валентин Петрович [10(22). 3.1881, Кувинский з-д, ныне Пермской обл.,-23.4.1953, Ленинград], советский учёный в области высокочастотной техники, чл.-корр. АН СССР (1939), засл. деят. пауки и техники РСФСР (1942). Окончил Петерб. технологич. ин-т (1907). С 1921 проф. Нижегородского ун-та. С 1923 директор Треста з-дов слабого тока. С 1947 руководил н.-н. ин-том по пром. применению токов высокой частоты в Ленинграде. В 1918 В.- один из основателей Нижегородской радиолаборатории, где были созданы мощные машинные генераторы высокой частоты его системы. В. сконструировал первые в мире высоковольтные ртутные выпрямители (в 1919- с жидким катодом в стеклянном исполнении, в 1930 - мощные выпрямители в металлическом исполнении), дал теорию их работы и предложил схемы включения. В 1930 под руководством В. разработана технология скоростной пайки при нагреве токами высокой частоты, в 1935 - метод поверхностной закалки стали. В 1948 АН СССР присудила В. первую золотую медаль им. А. С. Попова. Гос. пр. СССР (1943, 1952). Награждён орденом Ленина.

Соч.: Поверхностная индукционная закалка, М., 1947; Выпрямители, 2 изд., Л.- М., 1936; Генераторы высокой частоты, Л.- М., 1935 (совм. с М. А. Сшщыным).

Лит.: Головин Г. И., Пионер высокочастотной техники. Жизнь и деятельность В. П. Вологдина, М., 1970.

ВОЛОГДИН Сергей Петрович [12(24).8. 1874 - 6.6.1926], русский металловед. Брат В. П. Вологдина. Окончил Петерб. технологич. ин-т (1897). С 1899 работал на заводе Об-ва франко-рус, заводов в Петербурге. В 1905 избран чл. Петерб. совета рабочих депутатов и чл. исполкома Совета. В кон. 1905 арестован и выслан за границу. В 1906-09 работал в Париже в лаборатории А. ле Шателье. С 1909 проф. металлургии Донского (ныне Новочеркасского) политехнич. ин-та. В.- автор (совместно с М- Г. Евангуловым) первого рус. учебника по металлографии ("Металлография", 1905).

Лит.: Пенкевнч Б., Сергей Петрович Вологдин, зИзв. Донского политехнического института в Новочеркасске". 1926 - 27, т. 10 (список трудов В.).